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結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

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結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究. 松宮浩志 , 椿原康介 , 木村真明 , 土手昭伸 A , 大西明 B 北大 , KEK A , YITP B. はじめに. J-PARC E05. Day-1 実験 12 C(K - ,K + ) 12 X Be Ξ ハイパー核は束縛状態のピークとして観測できるか? ΞN 相互作用 …14MeV 程度の引力 ESC04d, Ehime, NHD: この情報と無矛盾. S. Aoki et al. , PLB 355 (1995), 45. - PowerPoint PPT Presentation

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Page 1: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

結合チャネル AMD を用いたΞ ハイパー核生成スペクトルの研究

松宮浩志 , 椿原康介 , 木村真明 , 土手昭伸 A, 大西明 B

北大 , KEKA, YITPB

Page 2: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

はじめに

Day-1 実験 12C(K-,K+)12Be

Ξ ハイパー核は束縛状態のピークとして観測できるか?

ΞN 相互作用… 14MeV 程度の引力 ESC04d, Ehime, NHD: この情報と無矛盾

S. Aoki et al., PLB 355 (1995), 45.T. Fukuda et al., PRC 58 (1998), 1306.P. Khaustov et al., PRC 61 (2000), 054603.

J-PARC E05

Page 3: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

はじめに

12C(K-,K+)12Be の理論計算

元場さん(直前の talk )、橋本さん( SCDW )、前川さん( LOFAt+DWIA )、…

→ΞN 相互作用の spin-isospin 依存性によって core 核が影響を受けることはないだろうか p, n で違ったふるまいを見せることはないか

結合チャネル AMD ( coupled channel AMD )の提案

Hashimoto et al., PTP 119(2008),1005.Maekawa, Tsubakihara, HM and Ohnishi, arXiv:0704.3929 [nucl-th].

Page 4: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

結合チャネル AMD

各チャネル波動関数は AMD 波動関数( Gauss 波束の Slater 行列式)

Hamiltonian には質量の差を考慮

運動エネルギー 質量の差相互作用

a: チャネル11B+-,11Be+0

Page 5: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

結合チャネル AMD

VNN:BBO1+G3RS(1800 MeV) LS は 11B の g.s.(3/2-),1/2-

1 のスプリットで合わせた

BBO1: A. Isshiki et al., PTP 114 (2005), 573.G3RS: R. Tamagaki, PTP 39 (1968), 91.

11B 11C

Page 6: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

結合チャネル AMD

VNΞ:ESC04d, Ehime の G-matrix 相互作用 Ξ がいる位置での平均核子密度を計算し、

G-matrix 相互作用に取り入れて再計算

ESC04d: Th. A. Rijken and Y. Yamamoto, arXiv:nucl-th/0608074.Ehime: Y. Yamaguchi et al., PTP 105 (2001), 627. G-matrix: Y. Yamamoto, private communication

G=G(kF) cooling

Page 7: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12ΛC (VN: YNG-ND)

密度分布 赤線… nucleon 分布 緑の濃淡… hyperon 分布

は中心近くに位置し、ほとんど s- 波成分

11C core の状態を変えず、はそのまま束縛されている

12C

11C

VN…YNG: Y. Yamamoto et al., PTPS 117 (1994), 361.

Page 8: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12ΛC の励起準位

[11C(3/2-1)×Λs1/2]

[11C(1/2-1)×Λs1/2]

[11C(5/2-1)×Λs1/2]

NN

Page 9: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12Be (VN: ESC04d, Ehime)

同様、中心に11B core の構造を変えずが s-波で束縛されている

ESC04d, Ehimeで得られる密度分布に大きな差はない

12Be (Ehime)12

Be (ESC04d)

11B

Page 10: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12Be (ESC04d)

青い点:11Be+0 と 11B+-

チャネル成分の確率[11B(3/2-

1)×Ξs1/2]

[11B(1/2-1)×Ξs1/2]

[11B(5/2-1)×Ξs1/2]

[11B(3/2-2)×Ξs1/2]+[ 11B(1/2-

1)×Ξs1/2]

core とスピンのそろった状態が表れている

p3/2

-p

s1/2

Page 11: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12Be (Ehime)

[11B(3/2-1)×Ξs1/2]

[11B(1/2-1)×Ξs1/2]

[11B(5/2-1)×Ξs1/2]

[11B(3/2-2)×Ξs1/2]+[ 11B(1/2-

1)×Ξs1/2]

青い点:11Be+0 と 11B+-

チャネル成分の確率

ESC04d より浅く束縛

Page 12: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12Be

Page 13: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

effective proton number

PWIA

14MeV の WS ポテンシャル模型での結果と比較 AMD… f=g=1 とし、それぞれの寄与を考える WS14…spin non-flip のみ

spin flip: H. Bando, T,. Motoba et al., PRC 39 (1989), 587.WS14 のコード : T. Harada and S. Hirenzaki, (KEK summer school 2006)

p→Ξ- (spin non-flip)

p→Ξ- (spin flip)

kinematical factor effective number elementary cross-sectionp -

p -

Page 14: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12C(π+,K+)12ΛC, pπ=1050MeV/c

KEK-PS E369: H. Hotch et al., PRC 64 (2001) 044302.

0p3/2-1×s

0p3/2-1×p

11C(3/2-1)×s

11C(1/2-)×s

11C(3/2-2)×s

sp のピークの間にcore 励起状態が見えている p はうまく書けていない

→ を 1 波束で書いているため

2+, 0+

1-

1-

1-

1-

2+

Page 15: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12C(K-,K+)12ΞBe,

pK=1800MeV/c

11B(3/2-1)×s

11B(1/2-1)×s

0p3/2-1×s

0p3/2-1×p

12Be(g.s.) を spin-flip して

生成する Zeff は WS14(non-flip) 程度

spin-flip 成分 (-core の spin が平行 )のみが見えている→intrinsic に spin 反平行成分が入っていないため

2-

2+2-

1-

0-

1-

2+,0+

Page 16: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12C(K-,K+)12ΞBe,

pK=1800MeV/c

傾向は ESC04d と同様S は浅い方へ shift している

11B(3/2-1)×s

0p3/2-1×s

11B(1/2-)×s

0p3/2-1×p

1-

1-

2+,0+

2-

0- 2-

Page 17: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

12C(K-,K+)12Be, pK=1800MeV/c

LOFAt+DWIA: Maekawa

幅が十分狭ければピーク観測が期待できるのでは

3MeV の幅を Gaussian でつけた

2-

2-

1-

2+

1-

1-

Page 18: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

まとめ

ハイパー核状態… spin-flip で生成されるピークの観測が期待できるのでは

S=6.6MeV(ESC04d), 3.2MeV(Ehime) and 5.7MeV(WS14)

core はによってもあまり影響を受けない 結合チャネル AMD を用いてスペクトルを求

めた core 励起のピークをよく表現できる

Page 19: 結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究

Future Works

core- の spin 反平行成分の取扱 現在ハイペロンは波束 1 つで表現

→波束の重ね合わせ

p- 波成分も改善されると期待 他の標的核( sd-shell 核など)へ

適用