Nova vakumska rješenja kvadratne metricki-aﬁne …Matematicki modelˇ Nova rješenja Trenutni i...

Matematicki modelNova rješenja

Trenutni i buduci rad

Nova vakumska rješenjakvadratne metricki-afine gravitacije

Vedad Pašic

Univerzitet u TuzliBosna i Hercegovina

2. decembar/prosinac 2010.

Sveucilište “Josip Juraj Strossmayer”Osijek, Hrvatska

Vedad Pašic Nova vakumska rješenja kvadratne metricki-afine gravitacije

Struktura predavanja

Matematicki modelpp-talasi sa torzijomNova vakumska rješenja za kvadratnu metricki–afinu gravitacijuInterpretacija rješenjaTrenutni i buduci rad

Matematicki model

pp-talasi sa torzijomNova vakumska rješenja za kvadratnu metricki–afinu gravitacijuInterpretacija rješenjaTrenutni i buduci rad

Matematicki modelpp-talasi sa torzijom

Nova vakumska rješenja za kvadratnu metricki–afinu gravitacijuInterpretacija rješenjaTrenutni i buduci rad

Matematicki modelpp-talasi sa torzijomNova vakumska rješenja za kvadratnu metricki–afinu gravitaciju

Interpretacija rješenjaTrenutni i buduci rad

Matematicki modelpp-talasi sa torzijomNova vakumska rješenja za kvadratnu metricki–afinu gravitacijuInterpretacija rješenja

Matematicki modelpp-talasi sa torzijomNova vakumska rješenja za kvadratnu metricki–afinu gravitacijuInterpretacija rješenjaTrenutni i buduci rad

Metricki–afina gravitacijaKvadratna metricki–afina gravitacijaZnana rješenja

Metricki–afina gravitacija

Prostorvrijeme smatramo konektovanom realnom 4–mnogostukošcuM opremljenu sa Lorentzianskom metrikom g i afinom konekcijom Γ, tj.

∇µuλ = ∂µuλ + Γλµνuν .

Nezavisna linearna konekcija Γ razlikuje u startu MAG od GR - g i Γ seposmatraju kao dvije potpuno nezavisne velicine.

10 nezavisnih komponenti metrike gµν i 64 koeficijenta konekcije Γλµν

naše su nepoznate u MAG.

Kvadratna metricki–afina gravitacija

Akciju definišemo kao

∫q(R),

gdje je q(R) Lorentz invarijantna cisto kvadratna forma na krivini R.

Kvadratna forma q(R) ima 16 R2 clanova sa 16 realnih vezujucihkonstanti.

Akcija je konformalno invarijantna, za razliku od Einstein–Hilbertove.

∫q(R),

Jednacine polja

Nezavisne varijacije po g i Γ nam daju Euler–Lagrangeov sistemjednacina

∂S/∂g = 0, (1)∂S/∂Γ = 0. (2)

Jednacine polja

Nezavisne varijacije po g i Γ nam daju Euler–Lagrangeov sistemjednacina

∂S/∂g = 0, (1)∂S/∂Γ = 0. (2)

Znana rješenja KMAG

DefinicijaProstorvrijeme {M,g, Γ} nazivamo Riemannovim ako je konekcijaLevi–Civita (tj. Γλ

µν ={

λµν

Einsteinovi prostori (Yang, Mielke);pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom (Vassiliev);Odredeni eksplicitno dati talasi torzije (Singh and Griffiths);Triplet ansatz (Hehl, Macías, Obukhov, Esser, ...);Minimalna generalizacija pseudoinstantona (Obukhov).

µν ={

λµν

Einsteinovi prostori (Yang, Mielke);

pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom (Vassiliev);Odredeni eksplicitno dati talasi torzije (Singh and Griffiths);Triplet ansatz (Hehl, Macías, Obukhov, Esser, ...);Minimalna generalizacija pseudoinstantona (Obukhov).

µν ={

λµν

Einsteinovi prostori (Yang, Mielke);pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom (Vassiliev);

Odredeni eksplicitno dati talasi torzije (Singh and Griffiths);Triplet ansatz (Hehl, Macías, Obukhov, Esser, ...);Minimalna generalizacija pseudoinstantona (Obukhov).

µν ={

λµν

Einsteinovi prostori (Yang, Mielke);pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom (Vassiliev);Odredeni eksplicitno dati talasi torzije (Singh and Griffiths);

Triplet ansatz (Hehl, Macías, Obukhov, Esser, ...);Minimalna generalizacija pseudoinstantona (Obukhov).

µν ={

λµν

Einsteinovi prostori (Yang, Mielke);pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom (Vassiliev);Odredeni eksplicitno dati talasi torzije (Singh and Griffiths);Triplet ansatz (Hehl, Macías, Obukhov, Esser, ...);

Minimalna generalizacija pseudoinstantona (Obukhov).

µν ={

λµν

Einsteinovi prostori (Yang, Mielke);pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom (Vassiliev);Odredeni eksplicitno dati talasi torzije (Singh and Griffiths);Triplet ansatz (Hehl, Macías, Obukhov, Esser, ...);Minimalna generalizacija pseudoinstantona (Obukhov).

pp-talasiGeneralizirani pp-talaspp-talasna rješenja za KMAGFizikalna interpretacija

Klasicni pp-talasi

Definicijapp-talas je Riemannovo prostorvrijeme koje prima nenestajuceparalelno spinorsko polje (∇χ = 0).

Definicijapp-talas je Riemannovo prostorvrijeme cija se metrika može lokalnonapisati u formi

ds2 = 2 dx0 dx3 − (dx1)2 − (dx2)2 + f (x1, x2, x3) (dx3)2

u nekim lokalnim koordinatama.

Dobro znana prostorvremena u GR, jednostavna formula za krivinu -samo Ricci bez traga i Weyl dijelovi krivine.

Klasicni pp-talasiDefinicijapp-talas je Riemannovo prostorvrijeme koje prima nenestajuceparalelno spinorsko polje (∇χ = 0).

Generalizirani pp-talasi

Pomatramo polarizovanu Maxwellovu jednacinu

∗dA = ±idA.

Rješenja ove jednacine u obliku ravnih talasa se mogu napisati

A = h(ϕ) m + k(ϕ) l ,

ϕ : M → R, ϕ(x) :=

l · dx .

DefinicijaGeneralizirani pp-talas je metricki kompatibilno prostorvrijeme sapp-metrikom i torzijom

T :=12

Re(A⊗ dA).

Generalizirani pp-talasiPomatramo polarizovanu Maxwellovu jednacinu

∗dA = ±idA.

A = h(ϕ) m + k(ϕ) l ,

ϕ : M → R, ϕ(x) :=

l · dx .

T :=12

Re(A⊗ dA).

∗dA = ±idA.

A = h(ϕ) m + k(ϕ) l ,

ϕ : M → R, ϕ(x) :=

l · dx .

T :=12

Re(A⊗ dA).

∗dA = ±idA.

A = h(ϕ) m + k(ϕ) l ,

ϕ : M → R, ϕ(x) :=

l · dx .

T :=12

Re(A⊗ dA).

∗dA = ±idA.

A = h(ϕ) m + k(ϕ) l ,

ϕ : M → R, ϕ(x) :=

l · dx .

T :=12

Re(A⊗ dA).

∗dA = ±idA.

A = h(ϕ) m + k(ϕ) l ,

ϕ : M → R, ϕ(x) :=

l · dx .

T :=12

Re(A⊗ dA).

Osobine generaliziranih pp-talasa

Krivina generaliziranih pp-talasa je

R = −12

(l ∧ {∇})⊗ (l ∧ {∇})f +14

(h2)′′ (l ∧m)⊗ (l ∧m)).

Torzija generaliziranih pp-talasa je

T = Re ((a l + b m)⊗ (l ∧m)) ,

a :=12

h′(ϕ) k(ϕ), b :=12

h′(ϕ) h(ϕ).

R = −12

(l ∧ {∇})⊗ (l ∧ {∇})f +14

(h2)′′ (l ∧m)⊗ (l ∧m)).

T = Re ((a l + b m)⊗ (l ∧m)) ,

a :=12

h′(ϕ) k(ϕ), b :=12

h′(ϕ) h(ϕ).

R = −12

(l ∧ {∇})⊗ (l ∧ {∇})f +14

(h2)′′ (l ∧m)⊗ (l ∧m)).

T = Re ((a l + b m)⊗ (l ∧m)) ,

a :=12

h′(ϕ) k(ϕ), b :=12

h′(ϕ) h(ϕ).

Glavni rezultat

TeoremGeneralizirani pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom rješenja sujednacina polja (1) i (2).

U specijalnim lokalnim koordinatama, ‘paralelna Ricci krivina’ sezapisuje kao f11 + f22 = const.

Generalizirani pp-talasi sa paralelnom Ricci krivinom imajujednostavan eksplicitan opis.

Glavni rezultat

Skica dokaza

Dokaz ‘sirovom snagom’.Napišemo jednacine polja (1) i (2) za opca metricki kompatibilnaprostorvremena i uvrstimo formule za torziju, Ricci i Weyl krivine.Skupa sa cinjenicom da je ∇Ric = 0, dobivamo traženi rezultat.Ovaj rezultat je prvobitno predstavljen u :“PP-waves with torsion and metric affine gravity”, V. Pasic,D. Vassiliev, Class. Quantum Grav. 22 3961-3975.

Skica dokaza

Dokaz ‘sirovom snagom’.

Napišemo jednacine polja (1) i (2) za opca metricki kompatibilnaprostorvremena i uvrstimo formule za torziju, Ricci i Weyl krivine.Skupa sa cinjenicom da je ∇Ric = 0, dobivamo traženi rezultat.Ovaj rezultat je prvobitno predstavljen u :“PP-waves with torsion and metric affine gravity”, V. Pasic,D. Vassiliev, Class. Quantum Grav. 22 3961-3975.

Skica dokaza

Dokaz ‘sirovom snagom’.Napišemo jednacine polja (1) i (2) za opca metricki kompatibilnaprostorvremena i uvrstimo formule za torziju, Ricci i Weyl krivine.

Skupa sa cinjenicom da je ∇Ric = 0, dobivamo traženi rezultat.Ovaj rezultat je prvobitno predstavljen u :“PP-waves with torsion and metric affine gravity”, V. Pasic,D. Vassiliev, Class. Quantum Grav. 22 3961-3975.

Skica dokaza

Dokaz ‘sirovom snagom’.Napišemo jednacine polja (1) i (2) za opca metricki kompatibilnaprostorvremena i uvrstimo formule za torziju, Ricci i Weyl krivine.Skupa sa cinjenicom da je ∇Ric = 0, dobivamo traženi rezultat.

Ovaj rezultat je prvobitno predstavljen u :“PP-waves with torsion and metric affine gravity”, V. Pasic,D. Vassiliev, Class. Quantum Grav. 22 3961-3975.

Skica dokaza

Dokaz ‘sirovom snagom’.Napišemo jednacine polja (1) i (2) za opca metricki kompatibilnaprostorvremena i uvrstimo formule za torziju, Ricci i Weyl krivine.Skupa sa cinjenicom da je ∇Ric = 0, dobivamo traženi rezultat.Ovaj rezultat je prvobitno predstavljen u :“PP-waves with torsion and metric affine gravity”, V. Pasic,D. Vassiliev, Class. Quantum Grav. 22 3961-3975.

Fizikalna interpretacija?

Krivina generaliziranog pp-talasa je podijeljena.Torzija i dio krivine koji torzija generiše su talasi koji putujubrzinom svjetla.Inherentni pp-prostor može se posmatrati kao ‘gravitacionalniotisak’ koji pravi talas nekog polja bez mase.Matematicki model za neku bezmasnu elementarnu cesticu?

Krivina generaliziranog pp-talasa je podijeljena.

Torzija i dio krivine koji torzija generiše su talasi koji putujubrzinom svjetla.Inherentni pp-prostor može se posmatrati kao ‘gravitacionalniotisak’ koji pravi talas nekog polja bez mase.Matematicki model za neku bezmasnu elementarnu cesticu?

Krivina generaliziranog pp-talasa je podijeljena.Torzija i dio krivine koji torzija generiše su talasi koji putujubrzinom svjetla.

Inherentni pp-prostor može se posmatrati kao ‘gravitacionalniotisak’ koji pravi talas nekog polja bez mase.Matematicki model za neku bezmasnu elementarnu cesticu?

Krivina generaliziranog pp-talasa je podijeljena.Torzija i dio krivine koji torzija generiše su talasi koji putujubrzinom svjetla.Inherentni pp-prostor može se posmatrati kao ‘gravitacionalniotisak’ koji pravi talas nekog polja bez mase.

Matematicki model za neku bezmasnu elementarnu cesticu?

Krivina generaliziranog pp-talasa je podijeljena.Torzija i dio krivine koji torzija generiše su talasi koji putujubrzinom svjetla.Inherentni pp-prostor može se posmatrati kao ‘gravitacionalniotisak’ koji pravi talas nekog polja bez mase.Matematicki model za neku bezmasnu elementarnu cesticu?

MAG vs Einstein-Weyl

Posmatramo Weylovu akciju

Sneutrino := 2i∫ (

ξa σµab (∇µξ

b) − (∇µξa)σµ

ab ξb),

U generaliziranom pp-prostoru, Weylova jednacina uzima formu

σµab{∇}µ ξ

a = 0.

Postoje pp-talasna rješenja Einstein-Weylovog modela

SEW := k∫R+ Sneutrino,

∂SEW/∂g = 0,

∂SEW/∂ξ = 0.

MAG vs Einstein-WeylPosmatramo Weylovu akciju

ξa σµab (∇µξ

ab ξb),

σµab{∇}µ ξ

a = 0.

∂SEW/∂g = 0,

∂SEW/∂ξ = 0.

ξa σµab (∇µξ

ab ξb),

σµab{∇}µ ξ

a = 0.

∂SEW/∂g = 0,

∂SEW/∂ξ = 0.

ξa σµab (∇µξ

ab ξb),

σµab{∇}µ ξ

a = 0.

∂SEW/∂g = 0,

∂SEW/∂ξ = 0.

ξa σµab (∇µξ

ab ξb),

σµab{∇}µ ξ

a = 0.

∂SEW/∂g = 0,

∂SEW/∂ξ = 0.

Rad o fizikalnoj interpretaciji.Ekstenzija rada Obukhova (Phys. Rev. D 73 024025) o minimalnojgeneralizaciji psudoinstantona?Ekstenzija Singhovog rada (Phys. Let. A 145 7, Class. Quantum Grav. 7 2125)

sa Yang–Millsovog slucaja na opci?Dalja kolaboracija sa Vassilievom: teleparalelizam, Diracovajednacina bez mase i Cosserat elasticitet (alternativni model zaelektron?), itd.Kolaboracija sa Hehlom: Poincaré gauge theory of gravity ... - ispitatiproširene dekompozicije torzije i krivine u MAG?

Rad o fizikalnoj interpretaciji.

Ekstenzija rada Obukhova (Phys. Rev. D 73 024025) o minimalnojgeneralizaciji psudoinstantona?Ekstenzija Singhovog rada (Phys. Let. A 145 7, Class. Quantum Grav. 7 2125)

Rad o fizikalnoj interpretaciji.Ekstenzija rada Obukhova (Phys. Rev. D 73 024025) o minimalnojgeneralizaciji psudoinstantona?

Ekstenzija Singhovog rada (Phys. Let. A 145 7, Class. Quantum Grav. 7 2125)

sa Yang–Millsovog slucaja na opci?

Dalja kolaboracija sa Vassilievom: teleparalelizam, Diracovajednacina bez mase i Cosserat elasticitet (alternativni model zaelektron?), itd.Kolaboracija sa Hehlom: Poincaré gauge theory of gravity ... - ispitatiproširene dekompozicije torzije i krivine u MAG?

sa Yang–Millsovog slucaja na opci?Dalja kolaboracija sa Vassilievom: teleparalelizam, Diracovajednacina bez mase i Cosserat elasticitet (alternativni model zaelektron?), itd.

Kolaboracija sa Hehlom: Poincaré gauge theory of gravity ... - ispitatiproširene dekompozicije torzije i krivine u MAG?

Hvala i dobro došli u Tuzlu!

Nova vakumska rješenja kvadratne metricki-aﬁne …Matematicki modelˇ Nova rješenja Trenutni i...

Documents

ICT rješenja za uspješnije poslovanje

Rješenja za budućnost

IZVEDBENI NACRTI; RJEŠENJA ZELENIH KROVOVA

Latinski radna rješenja

Rješenja- matematika

Kompletni postupak i rješenja - matematika.ba - POČETNApotencije... · POTENCIJE M-1- rješenja i kompletni postupak Rješenja svih zadataka s kompletnim postupkom i uputama 1

Praksa iz rješenja DKOM-a

T-HT i ICT rješenja

ePortal.karlovac · •Rješenja za upravljanje poslovnim procesima (BPM) •Rješenja za upravljanje dokumentima i zapisima (eDRM) •Rješenja na Microsoft tehnologijama za velike

Dokumentiranje programskih rješenja

Glavne karakteristike Oracle poslovnog rješenja

SKRIPTAA + rješenja

Lingva Latina rješenja

Metricki Prostori - Boris Guljas

Kompletna rješenja

Sika rješenja za ugradnju prozora

Fizika - kompletna rješenja žute zbirke

IBM Rješenja za memorijupublic.dhe.ibm.com/systems/power/docs/systemi/v5r4/... · Koncept i planiranje v Tipovi rješenja traka v Usporedba offline memorija v Planiranje rješenja

Zajedno do rješenja - pravilider.ba

Latinski pensvm-rješenja