Upload
penelope-pickett
View
67
Download
4
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Перспективы использования газодинамической ловушки в реакторе для дожигания радиоактивных отходов А.В. Аникеев , П.А. Багрянский, Ю.А. Цидулко Институт Ядерной Физики им. Будкера СО РАН, Новосибирск K. Noack Research Center Dresden-Rossendorf , Germany А.Д. Рогов - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Перспективы использования газодинамической ловушки в реакторе для дожигания радиоактивных отходов
А.В. Аникеев, П.А. Багрянский, Ю.А. Цидулко
Институт Ядерной Физики им. Будкера СО РАН, Новосибирск
K. Noack
Research Center Dresden-Rossendorf, Germany
А.Д. Рогов
Объединенный институт ядерных исследований, Дубна.
Budker Institute of Nuclear Physics, Плазменный семинар 26.09.2006
Forschungszentrum Dresden - Rossendorf, Institutsseminar, 11.01.2007
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Содержание
Актуальность проблемы дожигания радиоактивных
отходов.
Нейтронный источник на основе ГДЛ как драйвер для
подкретичного реактора деления и сравнение с
ускорительными системами.
Результаты расчетов реакторной системы с ГДЛ-НИ в
качестве драйвера.
Выводы, планы, перспективы.
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Содержание
Актуальность проблемы дожигания радиоактивных
отходов.
Нейтронный источник на основе ГДЛ как драйвер для
подкретичного реактора деления и сравнение с
ускорительными системами.
Результаты расчетов реакторной системы с ГДЛ-НИ в
качестве драйвера.
Выводы, планы, перспективы.
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Transmutation of nuclear waste – a short overview on the actual state
(Reference: M. Salvatores, FZR-presentation, 2005)
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
To become a long-term sustainable option for the worlds energy supply fission reactor technology must:
maximally use nuclear fuel (uranium) and
minimize its high level waste (HLW)!
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
: Partitioning & Transmutation
Main problem on long-time scale. HLW repository problem !
Goal: To transmute radio-isotopes in short-lived or stable isotopes by neutron reactions!
UraniumU-235: 3-5%U-238: 95-97%
Burn-up Spent nuclear fuel
U: 95.5%
+ TRU isotopes• Pu: 0.9%• MA (Np, Am, Cm): 0.1%
+ Rad. FP isotopes: 0.4%
+ Stable isotopes: 3.2%
3-4 years
In today´s Light Water Reactors (LWRs):
Problem on short-time scale.
1 LWR (~1.3 GWel.) produces per year (kg):
Pu: ~ 270 Am: ~ 13.5 Np: ~ 13 Cm: ~ 2FPs: ~ 1000
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
From: M. Salvatores, FZR-presentation (2005)
FPs~3x102 years
Total
>105 yearsPu & decay products
~104 yearsMAs & decay products
Uranium ore
Tc-99, I-129
102 103 104 105 106
Years after discharge
R
adio
toxi
city
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Geological Disposal
Direct Disposal
Spent Fuelfrom LWRs
# Partitioning & Transmutation of TRUs and FPs:From: M. Salvatores, FZR-presentation (2005)
Dedicated Fuel Fabrication
Pu MA
Partitioning & Transmutation (TRUs and FPs)
Partitioning
Transmutation
Geological Disposal
Dedicated Fuel
Reprocessing
FP
Pu, MA
FPPartitioning
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
• A „fast system“ with high neutron flux inside of an acceptable large volume!
Fission Technology offers two options:
An efficient burning of Pu and MA isotopes demands:
„Driven sub-critical system“ „Fast reactor“
keff ≤ 0.98 !
Main class: ADS = Accelerator Driven System
GDT-NS Driven System (???)???)
- Portion of „delayed“ neutrons should be large!
- Positive total reactivity effects (keff) should not appear!
In Fast Reactors the maximum allowable fraction of MAs in the fuel is ~ 5 % only ! (M. Salvatores): „They offer an essentially greater flexibility for
burning Pu and MAs than Fast Reactors“ !
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
2030 2040 2050 2060 Time
Waste
Strategic role of Driven Sub-critical Sytems in the future of Nuclear (Fission) Energy in US
M. Cappiello, „The potential role of Accelerator Driven Systems in the US“, ICRS-10 (2004)
Use of ADS
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
„Energy amplifier“ proposed by C. Rubbia (1995):
• Accelerator ↓particle beam↓
• Target↓neutrons↓
• Sub-critical system (arrangement of nuclear fuel)
↓Strong neutron field inside the
whole volume of the fuel systemby means of fissions !
Release ofnuclear energy
Transmutation of nuclear waste !
(protons)
(heavy metal)(spallation)
Principles of an ADS:
Important features:
1. Sub-criticality: keff ≤ 0.98 !
2. No control rods !
Power control by proton beam !
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Содержание
Актуальность проблемы дожигания радиоактивных
отходов.
Нейтронный источник на основе ГДЛ как драйвер для
подкритичного реактора деления и сравнение с
ускорительными системами.
Результаты расчетов реакторной системы с ГДЛ-НИ в
качестве драйвера.
Выводы, планы, перспективы.
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
The idea of a GDT-DS for transmutation:
GDT experimental device (BINP, Novosibirsk)
Main components:
# Central cell, 2 end cells # Magnetic coils
# Neutral beam injectors: D&T # n-Source: 2 Test zones
2 Driven systems
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
1.25 MW n
0.31 MW α
Basic version of GDT neutron generator
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Оптимизация «basic version». Максимальная энергетическая эффективность при заданном
полном нейтронном выходе в «тест-зоне».
Зона, где отношение производства нейтронов к энергетическим потерям быстрых ионов максимально (а это как раз «тест-зона») должна быть длинной.
Для «basic version» нейтронного генератора удлинение тест-зоны на 1 метр дает дополнительно 0.5 МВт нейтронов и «стоит» 16 МВт потребляемой мощности (от розетки).
Новая версия:
Pinpel
= 100 MW
Pnusef = 2 x 0.75 MW Pn
useful,total = 1.5 MW (total: sum of both sides)
Ln-zone = 2 x 1.5 m Ln-zonetotal = 3 m
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
ADS ? GDT (“basic variant”)
The Neutron Sources (1/2) Comparison of near-term projects:
2) Energetic efficiencies PAccel. = 20 MWel (?) PNBI = 100 MWel (!?)
price [W/(n/s)]: pADS = 1.6x10-11 pGDT = 1.4x10-10 (!!!)
# Peculiarity of the GDT-source: SGDT = 2 x (1/2) !
1) Total intensities
p-beam: 1 GeV x 10 mA = 10 MW
Yn = 20 n/p (at Pb)
SADS = 12.5x1017 n/s
n-power: Pn=1.5 MW DT fusion neutrons
(both sides)
SGDT= 6.9x1017 n/s
Factor ~ 1.8
Factor ~ 9.3 !
Pn0.25 MW
Nuclear Energy Agency (NEA) of the Organization for Economic Cooperation and Development (OECD) [Nuclear Energy Agency, NEA/NSC/DOC(2001)13]
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
The Neutron Sources (2/2)
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
# Spallation reaction: neutron yield per proton (Pb, Pb/Bi): K. van der Meer et al., Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. B 217 (2004) 202-220
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Содержание
Актуальность проблемы дожигания радиоактивных
отходов.
Нейтронный источник на основе ГДЛ как драйвер для
подкритичного реактора деления и сравнение с
ускорительными системами.
Результаты расчетов реакторной системы с ГДЛ-НИ в
качестве драйвера
Выводы, планы, перспективы.
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
# Features
Calculation Models (1/2)p
Core
Reflector
200
150
120
100 20 14292
50
0
Hei
ght
z (c
m)
Tar
get
Bu
ffer
Voi
d
Radius r (cm)
# OECD-NEA CalculationBenchmark (1999) for anaccelerator-driven MA-burner with nominal power = 377 MW.(Developed from ALMR/PRISM).• Modified by G. Aliberti et al.,
NSE 146, 13-50 (2004)
• Dedicated fuel: Pu & MA as nitrides in ZrN • Coolant: Pb-Bi eutectic• Reflector: Steel, Pb-Bi• Target: Pb-Bi• Buffer: Pb-Bi
32% , 68%!!!
MA: ~2.1 t
Np-237: 21%Am-241: 38%Am-243: 28%Cm-244: 11%
Pu-238: 4%Pu-239: 51%Pu-240: 24%Pu-241: 12%Pu-242: 9%
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Cz
r
Bz
r
Calculation Models (2/2)
A
Geometric systems:
„ADS“ „GDT-DS“ „GDT-DS+B“
# “External” neutron sources:
Spallation spectrum in „GDT-DS“ (B)„MIXED“
z
r
Spallation source
DT fusion source – cylinder:Radius: 10 cm
Height: 50 cm
150 cm
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Neutron Transport Calculations (1/5)
• Neutron transport code: MCNP-4C2
• Nuclear data from: JENDL-3.3 (NDC of JAEA)
Tools:
Two types of transport calculations:
• Reactor criticality calculation (without external source) keff , Φn(r,E)
• With external sources
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Neutron Transport Calculations (2/5)
Geometry system
´Reactor-Calc.´ Driven Systems
keff Meff MS hfis / MeV rn,2n
A 0.95856 23.1 ADS 21.5 1316 0.088
B 0.95008 19.0GDT-DS 34.7 2119 1.20
C 0.95817 22.9GDT-DS+B
44.4 2710 1.73
Calculated integral parameters (per source neutron):
Mixed 17.5 1070 0.065
Effective multiplicity: Meff=keff/(1-keff)
# Positive feature of 14 MeV neutrons:High probability of n,2n reactions at Pb and Bi !But: No effect at Na !
# 0.94 < keff < 0.96 ! (1999)Bz
r
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
total
n,2n
n,3nn,
10 MeV
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Neutron Transport Calculations (3/5)
Flux distributions (per source neutron):
0.E+00
2.E-03
4.E-03
6.E-03
8.E-03
20 30 40 50 60 70 80 90 100
Radius (cm)
Flu
x (n
/(s
cm2 ))
ADS GDT-DS GDT-DS+B ´Reactor´
Total Flux: Radial dependence in core
(System A)
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Neutron Transport Calculations (4/5)
Flux distributions (per source neutron):
0
1
2
3
50 100 150Height z (cm)
Pow
er p
eak
fact
or
ADS GDT-DS+B ´Reactor´
Power peak factor over height at r=21 cm
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Neutron Transport Calculations (5/5)
Flux distributions (per source neutron):
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1.0
1.E-05 1.E-04 1.E-03 1.E-02 1.E-01 1.E+00 1.E+01 1.E+02
Energy (MeV)
Gro
up fl
ux (n
orm
aliz
ed)
ADS GDT-DS GDT-DS+B ´Reactor´
Spectra of energy group fluxes at r=21 cm
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Calculated integral parameters:
Parameter ADS GDT-DS/2* GDT-DS+B/2*
S (1017 n/s) 12.5 3.45 (6.9/2) 3.45
Pfis (MW) 263 117 150
Nominal Power
377 MW:
1) S´ (1017 n/s) 17.9 11.1 8.67
2) k´eff 0.9707 0.9840 0.9829
* One MA-burner on each side ! Today: 0.95 < keff < 0.98 !
0.95817
Q=5.2 Q=2
efffis MSP
0.950080.95856keff:
The MA-burners
x ~1.5! ! 2.5~ x
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Содержание
Актуальность проблемы дожигания радиоактивных
отходов.
Нейтронный источник на основе ГДЛ как драйвер для
подкритичного реактора деления и сравнение с
ускорительными системами.
Результаты расчетов реакторной системы с ГДЛ-НИ в
качестве драйвера.
Выводы, планы, перспективы.
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Conclusions (1/2) Энергетическая «стоимость» производства 1 нейтрона
источником: pGDT 9.3 x pADS !!!
Однако возможно добиться экономии за счет более экономного использования энергии (возвращать энергию плазмы обратно в систему)
Важной особенностью термо-ядерных 14 МэВ нейтронных источников как драйверов является эффективное размножение нейтронов в «котле» за счет пороговых реакций (n,2n) и (n,3n) в Pb-Bi.
Рассмотренный вариант нейтронного источника на базе ГДЛ позволяет получить систему с двумя MA-burner по 150 МВт каждый (300 МВт полной ядерной мощности) с энергетической эффективностью Q~2.
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Conclusions (2/2)
Для получения номинальной мощности одного реактора деления в 377 МВт необходимо увеличение
интенсивности источника в 2.5 раза. SGDT: x ~2.5 (for 2 burners !)
В качестве альтернативы, для достижения номинальной мощности, можно изменить реактор деления так, чтобы
keff 0.98.
For the same power of the driven MA-burners one can expect:
[MA-burning rate]ADS [MA-burning rate]GDT-DS
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
1) Energetic efficiency must be increased!
# The Q-factor must be comparable with that of ADS!
# Increase of Te is the key issue:
Te = 0.75 keV Te 2.25 keV !
inp
effe
inp
fis
P
M)S(T
P
PQ
2) „Next Step“ with a modified MA-burner:
# MA-burner*: k*eff=0.98, P*th=500 MW
GDT-NS*: S*=10.8x1017 n/s (P*n=2.5 MW)
instead of: S= 6.9x1017 n/s (Pn=1.56 MW)
by: Te=0.75 keV T*e1.25 keV !
As goal for the GDT neutron source project:
~60%
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
01
23
45
67
0 1 2 3 4
Te (keV)
Q„GDT-DS+B“ : # Pinj = 60 MW (el.), # Einj = 65 keV
0.75
GDT-DS+B
ADS
~2.3
X
~3.5
Goals (2/2)
inp
effe
inp
fis
P
M)S(T
P
PQ
# Q-factor:
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Appendix (1)
T-breedingmodule T-breeding module:
– ITER inboard module,
– He cooled pebble bed(Be and breeder pebble beds,breeder: Li4SiO4 with 40% Li-6)
– FZKA 6763 (FZ Karlsruhe, 2003)
– 6Li + n 4He + 3H + 4.8 MeV
Result (sum of both sides):
• T-production = 355.3 g/fpy
compared to
• T-consumption = ~120 g/fpy
Tritium breeding:
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
Appendix (2)
Is a MA-loaded, gas cooled buffer useful ?
Model:
# PuMA
# Pb-Bi
0
5
10
15
20
Np-237
Am-241
Am-242m
Am-243
Cm-242
Cm-243
Cm-244
Cm-245
Cm-246
Rel
ativ
e p
ort
ion
(%
)
Relative portion of fissions induced by fusion neutrons
ИЯФ СО РАННовосибирск
Объединенный институтядерных исследованийДубна
: At high neutron energies (En>0.5 MeV) fission dominates over capture !
# σc and σfis for important TRUs:
E (eV) 104 105 106 107