Análisis Magnético de la Reacción 51V(d,p) 52V. · propias del aparato, se calcula el radio de curvatura de la deflexión sufrida por la partícula, y con él, la energía con

J.E.N. 181

Análisis Magnético de la Reacción 51V(d,p) 52V

autor

J. M. Bolta Alandete

MADRID, 1966

Toda correspondencia en relación con este trabajodebe dirigirse al Servicio de Documentación Biblioteca yPublicaciones, Junta de Energía Nuclear, Ciudad Unicers_i_taria, Madrid-3, ESPAÑA.

Las solicitudes de ejemplares deben dirigirse aeste mismo Servicio.

Las publicaciones señaladas con la signatura / i per_tenecen a la categoría a, "Memorias Científicas Originales'las señaladas con la signatura /N pertenecen a la categoríab, "Publicaciones Provisionales o Notas Iniciales"; y losseñalados con la signaturas /C, /CM, /B, /Conf. pertene-cen a la categoría c, "Estudios Recapitulativos" de acuerdocon la recomendación GC/VIl/RES/l 50 del OIEA, y laUNESCO/NS/177.

Se autoriza la reproducción de los resúmenes analí-ticos que aparecen en esta publicación.

Este trabajo se ha recibido para su publicación enJulio de 1. 966.

Depósito legal n° M. 18419-1967.

Í N D I C E

Pags,

I. - INTRODUCCIÓN 1

II. - MÉTODO EXPERIMENTAL 2

III. - ENERGÍAS DE EXCITACIÓN 3

IV. - DISTRIBUCIONES ANGULARES 5

V. - Ajuste D.W.B. A. 6

BIBLIOGRAFÍA 9

ANÁLISIS MAGNÉTICO DE LA REACCIÓN 51V(d,p)52V

Por

BOLTA ALANDETE, J. M.

I. - INTRODUCCIÓN

El interés general despertado por el estudio de las reacciones (d, p)desde que Butler (1) (2) dio" una interpretación teórica a las mismas, radicafundamentalmente en la relativa sencillez con que a partir de la teoría deno-minada "stripping de los deuterones" pueden obtenerse datos acerca de la es-tructura nuclear, tales como niveles de excitación de los núcleos, anchurasreducidas de tales niveles, e indicaciones acerca del spín de los mismos, queconstituyen la base experimental para el análisis de los distintos modelos nu-cleares.

En el presente trabajo hemos abordado el estudio de la reacción51v(d,p)52y? dado el interés que presenta esta reacción desde el punto de vis-ta del modelo estratiforme ya que el núcleo de Vanadio - 51, con 23 neutrones,tiene el estrato 1 í*¡¡Z totalmente lleno, con lo que el neutrón capturado en di-cha reacción debe pasar a ocupar, en principio, los primeros estratos libres,esto es el 2 p , M/ 1 ^5/2 e t c -

Dado su interés, ésta reacción había sido ya estudiada con;ariteriori-dad (3-7). Sin embargo, en ninguno de estos trabajos se había planteado elproblema desde un punto de vista tan amplio y completo como en el presenteestudio, en el que la utilización de un espectrógrafo magnético multicanalpermitía esperar un poder de resolución igual o aún superior al de trabajosanteriores y al mismo tiempo obtener distribuciones angulares muy bien defi-nidas y en un extenso intervalo angular. Por otra parte, era de esperar quela aplicación de la relativamente reciente teoría de onda distorsionada a lainterpretación de este proceso condujera a resultados más correctos que losanteriormente obtenidos mediante la sencilla teoría de Butler.

División de Física.

II. - MÉTODO EXPERIMENTAL

La experiencia se realizo en el espectrógrafo multicanal del AtomicWeapons Research Establishement de Aldermaston (Inglaterra) combardean-do un blanco muy delgado ( ~200 ¡igr/cm^) de vanadio natural (riqueza isotó-pica: 99'75% de 51V, 0'25%" de 5,°V) con deuterones de ÍO'I MeV procedentesde un Tándem Van der Graaf. Los deuterones así" acelerados-, atraviesan unsistema colimador y penetran en la cámara de difusión interaccionando conel blanco, que está situado en el centro de la cámara, tal como puede apre-ciarse en la figura 1. Alrededor de esta cámara de difusión existen 24 pe-queñas ventanas regularmente espaciadas a intervalos regulares de 7°30'demodo tal que cubren el intervalo angular de 5o a 87°30''en el primer cua-drante y de 92°30' a 175° en el tercero. Detrás de cada una de estas venta-nas existe un espectrógrafo magnético independiente del tipo descrito porBrowne y Buechner (8); así", las partículas emitidas en la interacción del hazcon el blanco, al atravesar alguna de estas ventanas, son desviadas por elcampo magnético un ángulo aproximadamente recto, incidiendo después so-bre unas placas fotográficas Ilford C2 de 1 m. de longitud y 50 mieras de es-pesor, convenientemente situadas. Una vez realizada la exposición se cubrenestas placas con una lámina que presenta 8 finísimas rendijas transversales,de posición perfectamente conocida, y todo el conjunto se somete a una débililuminación. De este modo, una vez reveladas las placas nucleares, aparecenjunto con las trazas de las distintas partículas que alcanzaron la emulsión, 8rayas (señaladas en la figura con letras de la A a la H) cuya posición estáperfectamente determinada.

Dado que la cuantía de la deflexión sufrida por las partículas es tansólo función de las características de tal partículas (masa y carga) y de laenergía de las mismas, nos bastará conocer la posición de las partículas res-pecto a una cualquiera de estas líneas de referencia para poder conocer suenergía, en función, claro está, del valor del campo magnético y de las ca-racterísticas geométricas del aparato.

Así pues, las medidas se realizaron observando las placas al micros-copio y contando el número total de trazas que aparecen en barridos transver-sales de unas 250 mieras de anchura. Posteriormente agrupamos los barri-dos originales de dos en dos para dibujar los correspondientes histogramas,representando el número de partículas que alcanzaron la emulsión en funciónde su posición a lo largo de la placa. Obtuvimos así 24 histogramas, unopara cada uno de los ángulos de observación, análogo al .que se muestra enla figura 2, que corresponde a un ángulo de 57°30''. Hay que señalar que ennuestro caso estos histogramas. son únicamente debidos a protones, ya quemientras se realizó la exposición de las placas éstas estaban cubiertas poruna lámina de polietileno de 0'007 pulgadas de espesor, que impidió totalmente el que partículas tales como los deuterones procedentes de.las. difusionessobre el blanco alcanzasen la emulsión.

III. - ENERGÍAS DE EXCITACIÓN

Para determinar las energías de excitación de los niveles del V, semide la posición de cada uno de tales picos, en cada canal respecto -a una delas líneas de referencia; a partir de ella, y mediante unas tablas de calibradopropias del aparato, se calcula el radio de curvatura de la deflexión sufridapor la partícula, y con él, la energía con que ha sido emitida, en función dela carga y masa del protón y del valor del campo magnético. Por último, co:este dato, y haciendo un sencillo balance energético, se calcula el calor dereacción para cada uno de los procesos que han dado lugar a un pico de protones en nuestros histogramas y de él deducimos, por diferencia con el obteni-do para el estado fundamental, las energías de excitación.

Sin embargo, un problema previo que tuvimos que resolver para poderealizar los cálculos anteriores, fue el de conocer exactamente el valor delcampo magnético en cada uno de los canales de observación, ya que por serésta una. de las primeras experiencias realizadas con el espectrógrafo multi -canal del A. W. R. E. dicho campo magnético no tenía el mismo valor para lodiversos canales de observación. Para esto nos basamos en los intensos grupos de protones que aparecían en todos nuestros histogramas originados porla reacción (d, p) sobre núcleos de 1̂ 'C y •'•"O, y cuya identificación fue muysencilla dada la gran sección eficaz de estos procesos y la gran diferenciaexistente entre las masas de estos núcleos con los del vanadio, lo cual haceque la variación de la energía de los protones emergentes de estos procesos,y por tanto la variación de su posición a lo largo de la placa con el ángulo deemisión sea mucho más acusada que la de aquéllos, De esta forma, y tomando como base los. calores de reacción de los procesos ^^C(d, p)^C y l°O(d, p•^O obtenidos a partir de los defectos másicos tabulados por Everling et al.(9), calculamos el campo magnético necesario para que los protones emitidoien dichos procesos incidiesen exactamente sobre la posición determinada ex-perimentalmente en las placas.

Mediante la variación característica de su energía con el ángulo deemisión, se identificaron sobre las placas 38 grupos monoenergéticos de protones originados por la reacción 51v(d}p)52y e n s u estado fundamental y 37primeros estados de excitación del 52y>

Nuestros resultados figuran en la tabla I. En la columna (a) figura elnúmero de orden, En la (b) se citan las energías de excitación de los 37 ni-veles del 52y observados en el presente trabajo, obtenidos como valor mediede los calculados, por el método ya citado, para cada uno de los ángulos deobservación en los que el correspondiente grupo se puso de manifiesto. Enla columna (c) figura el número de canales, de un máximo de 13, en los queel correspondiente nivel se puso de manifiesto. Los errores asignados a es-tas energías de excitación se han calculado como suma de la indeterminaciónproducida por el campo magnético, la de la energía del haz y el error de lamedia aritmética.

ta i-i

DO

U rga)

•ri -P

c o c o c o c o c o c o c o c o c o c o c o cocococoo o o o o o o o o o o o o o oo o o o o o o o o o o o o o o

o o o o o o o o o o o o o o o

+ 1 + 1 + 1 + 1CN v * un CNn u 01 ít*** r*"* t*** co

1I111

11111

1 11 1)1 11 1

1 1

O O O O O O V H T H T H H H r l r l

r:0

cu

"oLO

1-1O

1 O

1 4-

i cor-i

r

0,0

20

,02

0,0

2

l+ l+l+l i."N CO CO 1j - c^ co

CNO

1 O

1 4-

1 O

*

CN i-lO O

O O 1 1

l+l+l¡CO UD 1

c o c N c o c o c o c N c o d " c o c oo o o o o o o o o o

I O O O O O O O O O O

! +I+I+I+I+I+1+I+1+I+11i c o c o u n c o c N u n c N C N c a c o

r ^ ^ O O r l r i n í í ^

coo

o

+ 1i un

co

o

o

4-

OO

co

o

o

1+uno

o

O 1 1 1 1 1 1 1

I + I ! ! ! ! ! ! !en i i i I i i i•H

O O O O

•H tC

,TD enQ) O

«H tt)

CM CN CNO O O

O O O I

4- n HH í a

CNO

o

+ 1o

CNO

O

+ 1unun

CNo

+ 1<£>

CNO

O

+ 1

CNO

« t

O

+

a>Oí

CN

CNO

o

+1o

CN

COO

o

4-

i - l

un

CN

1

CNO

•O

4-

CO

CN

CNO

O

+co

o

co

o

o

l + l

COO

O

+COCN

CO CO

büun

s

o o

O

•v o >>

O W

x: c+-1 "H

>,

a; •4-> OC TI0) f0

<U tO

p , ±j

Hd)

•3

a) cuE >

V3 'H

rl H H rlrl H d riO O O O

«* •* r\ rtO O O O

+1+1+1+1tH CO O JCO rH 03 ("O•H U- t^ 00

*t O «<l #1

o o o o

O O O O

o o o o

o un00 CD

O O O O

o o o«V «* *»

o o o

+1+1+1CN un uno f» d-

CN

o

o

+ 1CN

o

o

IDun

t-i x-i t~- t-i in un r-i r-{ r\. i-IH r l H H H r l r l H r l dO O O O O O O O O O

1 O O O O O O O O O O

I H V H T H C N C N C N C N C N C N C N

I

1 CO

00

CN

o

o

+ 1

CNO

COO

O

+ 1CNCO

COO

COO

O

+ 1unco

r ^ • I - ^ v ^

•H rH v4H rl rlO O O

O O O

(N H eno u n c oO O T H

co co co

o

o

I D

o

+1

oco

co

3"O

COun

CO

ri rl rl rl rl

C J 1 C 7 l T H C N C N J - C O O O O O C N C N C N C N C N C N C O C O C N O O C O C N C N C O r H C O C O J - C O C O d " C O C O a - u n u nOOrtrirlrlHdHrlrlrlrlrlHrlrlHrlrlrlrlrlrlHHrlrlvIrlrlHrlrlTlrlrlo o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o

^̂ ^^ ^̂ ^^ 0^ ̂ \ ^̂ %̂ ^̂ ^% C^ 4^ ̂ ^ tf% fl^ ̂̂ ^̂ V% VS É^ tf^ ̂̂ ff^ fl^ ̂\ 0% ^% IR 4K ^̂ 4^ fl^ ̂^ ^̂ ̂ ^ ^S %̂

o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o o

O O O O O O T H r H T H T H v H ' í H - r i v H T - l T - I C N C N C N C N C N C N C N C N C N C N C O C O C O C O C O C O C O C O C O C O C O

i H r - l i - l i - l T H i H i H ' r i i - l T H C > 4 C N C N C N C N C N C N C N C N C N c O C O C O C O C O C O C O C O

Por último, y con proposito comparativo, en las columnas (d) a (h)damos algunos de los esquemas de niveles citados por otros autores con an-terioridad para este mismo núcleo. De estos los obtenidos por Bartholomewy Kinsey (10) y por Schwager (11) lo fueron estudiando el espectro y origina-do en la captura de neutrones por ->^V( V(n, y) V), las de Schwager yCox (5) y Bjerregaard et al. (12) mediante el estudio de la reacción

V(d,p) V con un espectrógrafo monocanal y el de El Bedewi y Tadros (6)estudiando también la reacción ~'̂ V(d, p)-3 V con un espectrógrafo multicanalpero de escaso poder resolutivo.

Como puede apreciarse, el acuerdo que existe entre nuestros resultados y los obtenidos por Bjerregaard et al. es excelente. Sin embargo, pare-ce haber una ligera discrepancia con los valores citados por Schwager y Coxque, aunque está dentro de los errores experimentales, dado que es sistematica, seguramente se debe a que estos autores no pudieron poner de manifiesto la presencia del doblete 0-1, y como el primer nivel excitado es unas 4veces mas intenso que el fundamental, probablemente el origen de energíasque ellos consideraron está algo desplazado. Es interesante señalar que,por nuestra parte, se hizo un estudio detallado de este doblete 0-1, dibuján-dolo a escala muy ampliada en todos los canales de observación y diferenciando los máximos individuales para las oportunas gaussianas, tal como puedeapreciarse en la figura 3 para los ángulos de 5o, 42°30' y 87°30'. El resul-tado de este estudio condujo a la plena confirmación de un primer estado excitado a 20 KeV del estado fundamental, tal como habían puesto de manifiestopor primera vez Bjerregaard et al.

Del total de 37 niveles puestos de manifiesto en este trabajo, siete secitan por primera vez, correspondiendo a las energías de : 1'660 4; 0'012,2'913 4- O'Oll, 3'238 ± 0'013, 3'436 ± 0'014, 3'480 ± 0'013, 3'548 4- 0'014y 3'657 4- 0'015 MeV.

IV. - DISTRIBUCIONES ANGULARES

Una vez completado el estudio del espectro energético del V proce-dimos a abordar el cálculo de las distribuciones angulares de todos los nive-les puestos de manifiesto. Hay que hacer notar que el hecho de utilizar unblanco muy delgado, si bien evidentemente favorece el poder resolutivo delespectrógrafo, hace que no se pueda conocer su espesor con exactitud ya queéste sufre variaciones durante el bombardeo que pueden llegar a ser impor-tantes y que, desde luego, son imposibles de predecir. Por tanto, nos ve-mos obligados a dar nuestros resultados de secciones eficaces en unidadesarbitrarias.

Las distribuciones angulares obtenidas en el intervalo angular de 5o

a 175° se presentan en las figuras 4 a 12 y, como puede observarse, estánen general muy bien definidas, con un error de tipo estadístico extraordina-riamente pequeño. Sobre los puntos experimentales se observa una línea

continua que representa los ajustes teóricos a estas distribuciones, obtenidomediante la teoría de D. W. B. A. , y de los cuales vamos a ocuparnos a conti-nuación.

Y. - AJUSTE D. W. B. A.

Butler (1) fue el primero que interpretó los picos "forward" que engeneral aparecen en las reacciones (d, p), suponiendo que tales procesos seproducían por una interacción directa del núcleo blanco con una de las partí-culas componentes del deuterón, en nuestro caso con el neutrón, mientrasque ni el deuterón incidente (considerado como un todo), ni el protón emergente, sufrían ningún tipo de interacción con dicho núcleo. Una reacción que tu-viera lugar de este modo es lo que denomino Butler "stripping de los deute-rones" y en el correspondiente desarrollo matemático tanto el protón comoel deuterón venían representados por sendas ondas planas. Sin embargo, pa-rece evidente que las aproximaciones implicadas por esta sencilla teoría sonbastante simplistas y que aunque el proceso se produzca gracias a una intera£ción directa entre el neutrón constituyente del deuterón y el núcleo blanco,tanto el deuterón incidente como el protón emergente deben sufrir los efectosde las fuerzas nucleares y culombianas al aproximarse al núcleo blanco eluno y alejarse del núcleo resultante el otro. Este hecho es el que se tiene encuenta en la teoría de onda distorsionada, en la cual se admite que las fuerzasnucleares y culombianas son las responsables de que las ondas placas repre-sentativas de las partículas incidente y emergente lejos del núcleo se distor-sionan al aproximarse a éste,

En nuestros cálculos se han utilizado las fórmulas obtenidas medianteesta teoría por Buck y Hodgson (13). Dicho cálculo se realizó en colaboracióncon el Dr. Forest de la Universidad de Oxford, utilizando un potencial distor-sionante del tipo de Saxon-Woods. Los parámetros de dicho potencial se obtuvieron, para el caso de los deuterones con el núcleo de ^ V, interpolando losdatos de un análisis por el modelo óptico de la difusión elástica de deuteronesde diversas energías por el V (14). Para los parámetros de los protonescon 5¿v, en cambio, no existían datos experimentales y por esto tuvieron quededucirse a partir de los datos dados por Perey (15) para protones de 17 MeVsobre Fe y extrapolarlos mediante una fórmula empírica que se cita en elmismo trabajo.

Las anchuras reducidas se calcularon normalizando las distribucionesangulares experimentales con las teóricas, en la región de pequeños ángulosy asignando, arbitrariamente, el valor 100 a la del nivel fundamental. Estasanchuras reducidas relativas resultan ser muy poco sensibles a pequeñas va-riaciones de los parámetros, y por eso el ajuste no se apuró excesivamenteen alguna .ocasión.

Los valores obtenidos para las anchuras reducidas (2(j£4- 1)S), juntocon el valor del momento angular impartido por el neutrón capturado (ln),

T A B L A I I

ANCHURAS REDUCIDAS (VALORES RELATIVOS)

Presente trabajoEl Bedewi

y Tadros(4)Daltonet al.(5)

Khidir A-A Hamzet al. (*)

Nivel E*<HeV)B

2(Jf+l)Sn

X2Jf+l)Sn

XI (2Jf+l)Sn ±

0123ft5678

1 01 11 21 3

1 51 61 71 81 920212223242526272829

31323331+353637

00'0200*1450*4310'7870» 8380 ' 8811' 277I1

1» 492

1*5571' 5801*6601*729

14 1*756

'792' 843'097'143'166•321'432'4731 541'781' 865'913•011'063'194

30 3'238

3 ' 3143'4363 '4803' 5093'5483 ' 5863'657

111111

1(0'03)3(0*97)11

1(0*13)3(0*87)1313111

11111111(0*06)3(0'94)1212

11

10032590136099

210! 514*3( 100)( 10)

1* 52 ' 5

1 7 ' 514

14» 5347722.2119

197

151'79

31331'522172' 65

6*5

4'73

11

13

100

244*0

43

4' 0

30

2» 1

16*91' 8

6'7

1 100

1 27i 5':

1 35

1 9' 5

1 44

111111

10023180127090

21

100

1

1

1

1__

162

1

22

3' 5

43

13--

5'121611

22

1

1__13111

i1 T

-CO

TÍ

1

1

11

3

1

14

23__3790232023

14708

17

7

3035

45

19

No publicado todavía

figuran en la tabla II y, como puede verse, concuerdan perfectamente con losvalores comunicados por Khidir A-A Hamza et al. (16) del M. I. T. mientrasque están en franco desacuerdo con los valores citados por El Bedewi yTadros (2) y Dalton et al. (3) , que fueron calculados mediante la sencillateoría de onda plana de Butler. También puede observarse como la inmensamayoría de los procesos han sido originados por transiciones ln = 1, ln = 3o mezcla de ambas, todo en perfecto acuerdo con el modelo de capas que,como dijimos al principio, indicaba que los primeras orbitales libres eranlos 2 p3 / / 2 , 1 f5//2 y 2

B I B L I O G R A F Í A

1. S.T. Butler.- Proc. Roy. Soc. 208(A), 559 (1951).

2. S.T. Butler y O.H. Hittmair,, - "Nuclear stripping reactions". - HorwitzPublications, Inc. , Sidney y John Wiley and Sons, Inc. , New York. (1957).

3. J.A. Harvey. - Phys. Rev. 8¿, 353 (1951).

4. J. S. KingyW. C. Parkinson. - Phys. Rev. 89., 1080(1953).

5. J .E . Schwager y L. A. Cox. - Phys. Rev. 92., 102(1953).

6. F. A. El Bedewi y S. Tadros. - Nuclear Phys. 8_ 71 (1958).

7. A. W. Dalton, A. ISrk, G. Parry y H. D. Scott. - Proc. Phys. Soc. 75_,95 (1960).

8. C. P. Browneyf .W. Buechner. - Rev. Scient. Instr. 2_7, 899 (1956).

9. F. Everling, L. A. Kónig, J. H. E. Mattauch y A. H. Waspstra. - Nucí.Phys. 1_8, 529 (1960).

10. G.A. Bartholomewy B.B, Kinsey. - Phys. Rev. 8_9, 386(1953)

11. J .E. Schwager. - Phys. Rev. 12J,, 526(1961).

12. J. H. Bjerregaard, P. F. Dahl, O. Hansen y G. Sidenius. - Nucí. Phys.51_, 641 (1964).

13. B. BuckyP.E . Hodgson. - Phil. Mag. 71_, 1371 (1961)

14. A. García y A. E. Forest. - Nucí. Phys. 43, 687(1963).

15. F. G. Perey. - Phys. Rev. 131_, 745 (1963)

16. (Comunicación personal.

\

-_-_L—

Placasfotográficas

¡i //II I .

f

haz

Fig. 1 : Esquema del espectrógrafo „

CampoMagnético

300-j30 + 1 3 C

99f 28

200H

3 1

íooH35

33

25

2.7,1

51v(doP)52v

© = 57° 30'

2320

2 1

122

17

19

aib

1 1 . 1 0

15

1 3

í2

1.0

Posición

Figura 2: Histograma de observación.

300«

200

100

14 '96 15'00 15'04 14'94 14'98

Figura 3 ; Separación de ,los niveles 0 y 1 „

14' 46

0 = 87° 30'

14'50 E (MeV)P

40 .0001 5 . 0 0 0 -

10 . 0 0 0 .

5 . 0 0 0 -

wm

•Humu4-»• H

M

XI

c

1 5 . 0 0 0 -

10 . 0 0 0 .

5.000 -

30 .000 -Estado fundamental (0)

20 .000 "

10 .000 -

0 . 0 2 0 MeV ( 1 )

40°i

80°i i i i

1 2 0 ° 1 6 0 ° o ( C . M . )1 6 0 ° a ( C . M . ) O0 0 ° 1 2 0 °

0 . 1 4 5 M e " ( 2 )

80° 120° 160°a(C.M.) 0o 80° 120° 160° a(C.H.)

0 . 4 3 1 H e V ( 3 )

r--t „,, . Distribuciones angulares. Transiciones 1 _

enco

oo

O_ O

O- O

00

o- o

o• o

oc

o

a) cu

oo

ooCM

O

o

Oo

oo

ooo

ooo

ooo

ooo

ooo

ooo

o

co0 , Oc

o

boo

1oom

1ooo

1oom

o- o

CM

O

Oco

oo

oo 1

ooo

•ooo

1ooo

oo

ooCN

O

o

Oo

oo

oco

sapeptun ( n ) o

3.000_

1.79 2 MeV (15)

2.16G MeV (19)

6 .000 "

4.000 -

2.000

2.09 7 MeV (17)

12 0° 16 0 ° » (C.M. ) 0 o

4.000 -

3.000 "

2.000 -

1.000 _

0

40° 00° 120° 160° a(C.M.) 0o 40°

120° 160° a(C.M.)

80 120° 160° <* (C.M.)

Figura. 6 : Distribuciones angulares. Transiciones 1 =1.

4.000 -

3.000 -

2.541 UeV (23)

1 b O ° a ( C . K

2.432 HeV (21)

"A i . 5 0 0 ~

2.b6b ííeV (25)2.781 M e V ( 2 '1 )

1.000 -

80° 120° 160° a(C.M.) 0 o 40° B0° 120°

Figura 7 : Distribuciones angulares. Transiciones 1 = i ;

16 0° a(C . M . )

300 -2.913 MeV (26)

I 1 1 1 1

3.06 3 MeV (28)

2.000 -

1 . 500 3.011 MeV (27)

1 .000 -

500 -

i I00° 120° 160° a(C.M.) 0o 40° 00° 120° lbü° MCI'..)

8 .000 -

6 .000 -

4 .000 -

2.000 -

3.194 M e V (29)

120° 160°a(C.M.) 0 o H0° 80° 120° 1 6 0 ° a ( C . M . )

: Distribuciones Angulares. Transiciones 1 = 1 .

4.000 -

3.000 ~3.314 MeV (31)

3. 5 86 MeV (36)

1 .

1 .

5 0 0 "

0 0 0 -

500 "

0

ñg o i i

3.4 00 MeV (33)

600 .

400 -

200

o0o 40° 00° 120° 160° oí C . M . ) 0(

160° a(C.H.) 0° 40° 80° 120° 160°a(C.M.)

3.C57 VcV (3?)

40° 80 120° 160°a(C.M.)

Figura 9: Distribuciones angulares. Transiciones 1 =1.

150 -

100 -

50 "

1.843 MeV (16)

900 _

600

300 -

1.492 MeV

(9)

0

2.143 MeV (18)

i i i

40° 80° 120° 160° o(C.M.) 0o 40° 80° 120° 160° a (CU.)

3000"

2000-

1000-

1.756 MeV (14)

400 -

300 _

200 -

100 -

nOi i i » » i i T ^ i « i g

0o 40° 80° 120° 0o 40° 80° 120°

3.23 8 MeV (30)

§i i i g i g i i r

0o 40o 80° 120° 16 O ° o(C.M. )

Figura 10 : Distribuciones angulares. Transiciones 1 =1 + 1 =3n n

coc-c

u

oo

ooCN

ooco

oo

oo

oo

CM EL

ES

f©J

0o

• H

0

_ °~ CN

W0)

o•HUD

^ i

•H

ooo

oooCM

ooo

oo

OO

OO

O

ooco

oo

CMII

0oco

0o

u¡0)

0•HO

•H

(.0

c

3t

Oon

oo

oo

SE t aBaax qay ( D ) O

o

t-OH

t-O-3t-C-4

o Oo

I—c—5

e=o-_3E—C—i

OO

o

K M

o oo

oíT)

- aoo

OoCN

ooco

oo

oo

oo

oo •

ooco

oo

oo

CO

cu

CO

LO

co

C-O3

I-Oí

f-e-5

t-0-í

0oco

e_>

a

ooco

oo

oo

ooCN

CNCN

>cu

oo

B

O

tm

C-O3co

1-0-í

6-0-i

Oo

ooco

ooCN

OoiH

J. E.N. 181-DF/l 55 J.E.N. 181-DF/l 55

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid.

"Análisis magnético de la reacción 51V(d,p)5 V"BOLTA AUNDETE, J J . (1966) 9 pp. 12 f igs . 2 tabls. 16 refs.

Hemos analizado el espectro de los protones emitidos al bombardear un blanco

de Vanadio con deuterones de 10'1 HeV., con un espectrógrafo magnético muí t i ca-

nal de gran poder resolutivo, que permite realizar las medidas en 2k ángulos de

difusión que cubren el intervalo angular de 5° a 175°. Hedíante la variación

característica de su energía con el ángulo han sido identificados 38 grupos de

protones correspondientes al estado fundamental y 37 estados excitados del " V

hasta una energía de 3'66 HeV; los valores obtenidos están en perfecto acuerdo

con los anteriormente citados por otros autores y encontramos por primera vez

7 nuevos niveles.

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid. ,-, ^" A n á l i s i s m a g n é t i c o de la r e a c c i ó n V(d, p) V"

BOLTA ALANDETE, J J . (1966) 9 pp. 12 f i gs . 2 tabls. 16 refs.


de Vanadio con deuterones de 10'1 HeV., con un espectrógrafo magnético muí t i ca-

nal de gran poder resolutivo, ,ue permite realizar las medidas en 2k ángulos de

difusión que cubren el intervalo angular de 5o a 175°. Mediante la variación


protones correspondientes al estado fundamental y 37 estados excitados del V

hasta una energía de 3'66 MeV; los valores obtenidos están en perfecto acuerdo


7 nuevos niveles.

J.E.N. 181-DF/l 55 J.E.N. 181-DF/l 55

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid, j - - ,

"Análisis magnético de la reacción V(d,p)52V"BOLTA ALANDETE, J.H. (1966) 9 pp. 12 f igs . 2 tabls. 16 refs.


de Vanadio con deuterones de 10'1 MeV., con un espectrógrafo magnético muí t i ca-

nal de gran poder resolutivo, que permite realizar l a ' medidas én lk- ángulos de

difusión que cubren el intervalo angular de 5o a 175°. Mediante la variación


protones correspondientes al estado fundamental y 37 estados excitados del ^ y



7 nuevos niveles.

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid. ,-, p.~" A n á l i s i s m a g n é t i c o de l a r e a c c i ó n V(d, p) V"

BOLTA ALANDETE, J.M. (1966) 9 pp. 12 f igs . 2 tabls. 16 refs.

Hamos analizado el espectro de los protones emitidos al bombardear un blanco

de Vanadio con deuterones de 10'1 MeV., con un espectrógrafo magnético muí t i ca-

nal de gran poder resolutivo, que permite realizar las medidas en 24- ángulos de

difusión que cubren el intervalo angular de 5° a 175°. Mediante la variación


protones correspondientes al estado fundamental y 37 estados excitados del ̂ V



7 nuevos niveles.

Hemos calculado también las distribuciones angulares experimentales detodos estos niveles resultando en general muy bien definidas en un ampliointervalo angular. Dkhas distribuciones se han analizado mediante la teoríade onda distorsionada (DWBA), excepto en unos pocos casos en los que la sec-ción eficaz es extraordinariamente pequeña, obteniendo así el valor del mo-mento angular con que es capturado el neutrón en el estado correspondientey las anchuras reducidas; los resultados obtenidos están de acuerdo con elmodelo estratiforme del núcleo según el cual los primeros niveles libres para

el neutrón capturado son los I fe,/o y 2pi /p-

Hemos calculado '¿rabien las distribuciones angulares experimentales detodos estos niveles resultando en general muy bien definidas en un ampliointervalo angular» Dichas distribuciones se han analizado mediante la teoríade onda, distorsionada (DWBA), excepto en unos pocos casos en los que la sec-ción eficaz es extraordinariamente pequeña, obteniendo así el valor del mo-mento angular con que es capturado el neutrón en el estado correspondientey las anchuras reducidas; los resultados obtenidos están de acuerdo con elmodelo estratiforme del núcleo según el cual los primeros niveles libres parael neutrón capturado son los 2P3/2, 1f r /o y 2p.,/„»

Hemos calculado también las distribuciones angulares experimentales detodos estos niveles resultando en general muy bien definidas en un ampliointervalo angular. Dichas distribuciones se han analizado mediante la teoríade onda distorsionada (DWBA), excepto en unos pocos casos en los que la sec-ción eficaz es extraordinariamente pequeña, obteniendo así el valor del mo-mento angular con que es capturado el neutrón en el estado correspondientey las anchuras reducidas; los resultados obtenidos están de acuerdo con elmodelo estratiforme del núcleo según el cual los primeros niveles libres parael neutrón capturado son los 2p^/o, 1fcfc/o y 2p1 ,„.

Hemos calculado también las distribuciones angulares experimentales detodos estos niveles resultando en general muy bien definidas en un amp)iointervalo angular. Dichas distribuciones se han analizado mediante la teoríade onda distorsionada (DWBA), excepto en unos pocos casos en los que la sec-ción eficaz es extraordinariamente pequeña, obteniendo así el valor del mo-mento angular con que es capturado el neutrón en el estado correspondientey las anchuras reducidas; los resultados obtenidos están de acuerdo con elmodelo estratiforme del núcleo según el cual los primeros niveles libres parael neutrón capturado son los 2pci/pf 1fcM y 2p , .

J. E.N. 181-DF/I 55 J. E. N. 181-DF/l 55

Junta rln F'nergía Nuclear, Di visión de Física, Madrid. •r\u .'.).>:.;uetic a n a l y s i s o f t he V ^ ( d , p ) V 5 r e a c t i o n " .

BOLTA ALANDETE, J.H. (1966) 9 pp. 12 figs. 2 tabls. 16 refs.,We have analysed the protons emitted after bombardment of a Vanadium target

by deuterons of 10.1 MeV using a multichannel magnetic sepectrometer of high

resol vi ng pov/er, with which we raeasured 2k different scattering angles

covering the angular interval from 5o to 175°. The characteristic variation

of energy with angle enable us to i den ti f y 38 groups of protons corresponding

to the ground state and 37 excited states of °̂ V upto an energy of 3.66 MeV;

the valúes obtained are in perfect agreement with previously published results

and seven new levéis are quoted for the f i r s t time.

We have also calculated the experimental angular distributions for a l l

Junta.de Energía Nuclear, División de Física, Madrid

"Magnetic analysis of the V (d, p)V reaction"BOLTA ALÁNCETE, J.H. (1966) 9 pp. 12 f igs . 2 tabls. 16 refs.

.'lié have analysed the protons emitted ajfter bombardment of a Vanadium target


resol vi ng power, with which *niipnsiii'fif|.2Vld.i.fforer-.t .scáttering. angles

covering the angular interval írom bü to 175°. The char¿...cteristic variation

of energy with angle enable us to identify 38 groups of protons corresponding

to the ground state and 37 excited states of J¿V upto an energy of 3.66 MeV;



líe have also calculated the experimental angular distr ibutions for a l l

J. E.N. 181-DF/l 55 J. E. N. 181-DF/l 55

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid r ?

" M a g n e t i c a n a l y s i s o f the V ( d , p ) V J r e a c t i o n "

BOLTA AÚNETE, J.H. (1966) 9 pp.' 12 figs. 2 tabls. 16 refs.We have analysed the protons emitted after bombardment of a Vanadium target

by deuterons of 10.1 MeV using a multichannel magnetic sopcctrometer of high

resolvinn nn»/pr, with which we measured 2k different scatkorínt angles

covering Í.I.;M¡mular interval from 5o to 175°. The charactcri-stic variation

of energy with angle enable us to identi fy 38 groups of protons corresponding

to the ground state and 37 excited states of 52y upto en energy of 3.66 MeV;



We have also calculated the experimental angular distr ibutions for a l l

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid.

"Magnetic analysis of the V^*(d,p)V 'reaction"

BOLTA ALÁNDETE, J.M. (1966) 9 pp. 12 f igs . 2 tabls. 16 refs.

We have analysed the protons emitted after bombardment of a Vanadium target


resolving power, with which we measured 24- different scattering angles

covering the angular interval from 5o ,to 175°. The characteristic variation

of energy with angle enable us to identify 38 groups of protons corresponding

to the ground state and 37 excited stated of ̂ 'V upto en energy of 3.66 MeV;



We have also calculated the experimental angular distributions for a l l

these levéis. These distributions which are, in general, well-defined over a

wide angular Interval, have been analysed using distorted-wave theory (DWBA),

except for a few cases in which the corss-section v/as very small» Thüs"we

have obtained reduced widths and the valué nf the angular raomentura with which

tfae neutrón is captured for the correspondíng levéis» Our results show general

agreement with the nuclear shell model according to which the f i r s t free levéis

for the capture neutrons are /?

these levéis. These distributions which are, in general, well-defincd ova

wide angular interval , have been analysed using distorted-wave theory

except for a few cases in which the corss-section was very small- Thus we

have obtained reduced widths and the valué of the angular momentum with which

the neutrón is capturad for the correspondíng levéis. Our results show general

agreement with the nuclear shell inodel according to which the f i r s t free levéis

for the capture neutrons are 2p^/2> 1 f y o y 2p̂ , .

these levéis. These distributions which are, in general, well-defined oi/er a

wide angular interval , have been analysed using distorted-wave theory (DWBA),

except for a few cases in which the corss-section was very small., Thus we

have obtained reduced widths and the valué of the angular moroentum with which

the neutrón is captured for the corresponding levéis. Our .results show general


for the capture neutrons are 2p-w~, ^ 5 / 7 y ^

these levéis. These distributions which are, in general, well-defined over a

wide angular interval , have been analysed using distorted-wave theory (DWBA)?except for a few cases in which the corss-section was very small. Thus we

have obtained reduced widths and the valué of the angular momentum with which

the neutrón is captured for the corresponding levéis. Our results show general


for the capture neutrons are 2po/9, 1 f r / 9

Documents

Análisis Magnético de la Reacción 51V(d,p) 52V. · propias del aparato, se calcula el radio de curvatura de la deflexión sufrida por la partícula, y con él, la energía con