Upload
yblwyw
View
392
Download
49
Embed Size (px)
DESCRIPTION
gerakan dalam sfera
Citation preview
AMALI 4
TEKNOLOGI ZARAH
(KKKR 3633)
GERAKAN SFERA DALAM
CECAIR
ABSTRAK :
Ujikaji ini bertajuk gerakan sfera dalam cecair di mana ia bertujuan untuk
menentukan kelikatan cecair pada suhu bilik dengan mengukur kadar kejatuhan bebola di
dalam cecair. Cecair gliserol digunakan dan dimasukkan dalam satu tanunh silinder yang
besar. Empat jenis saiz zarah iaitu saiz zarah sfera A, B, C, D dan E akan digunakan.
Setiap jenis saiz zarah diambil tiga kali dan sampel-sampel tersebut dijatuhkan ke dalam
silinder panjang yang berisi dengan gliserol. Masa dicatatkan bagi ketinggian tertentu dan
halaju tamatan dikira. Kemudian, pekali seretan, nombor Reynold dan kelikatan gliserol
dikira dengan menggunakan formula-formula daripada teori.
Daripada data yang dicatatkan, suatu graf halaju melawan masa di tengah segmen
diplotkan. Halaju tamatan ataupun halaju terminal diperolehi daripada graf berkenaan.
Pengiraan kelikatan cecair dibuat dengan menggunakan persamaan tertentu berdasarkan
No.Re yang didapati daripada graf pekali seretan. Pekali seretan pula dihitung terlebih
dahulu selepas mendapatkan halaju terminal. Daripada nilai-nilai yang dihitung secara
cerapan dan teori, kelikatan cecair dapat ditentukan. Hukum Stokes akan digunakan.
2
ISI KANDUNGAN :
Kandungan Muka Surat
Abstrak 2
Pengenalan dan Objektif 4
Kaedah 5
Keputusan 6-13
Perbincangan dan Cadangan 14-15
Kesimpulan 16
Rujukan 16
3
PENGENALAN RINGKAS :
Kelikatan ditakrifkan sebagai sifat bendalir untuk menahan pergerakan relatif lapisan
dalam bendalir tersebut. Kelikatan sesuatu bendalir dapat ditentukan dengan
menggunakan Hukum Stokes. Hukum Stokes adalah persamaan yang menghubungkan
halaju tamatan bagi suatu sfera licin dan tegar dalam cecair likat dengan kelikatan dan
ketumpatan tertentu kepada diameter sfera apabila dikenakan suatu daya. Hukum Stokes
biasanya digunakan dalam bidang analisis saiz zarah bagi tanah dengan menggunakan
pipet, hidrometer atau kaedah emparan.
OBJEKTIF :
Menentukan kelikatan cecair pada suhu bilik dengan mengukur kadar kejatuhan
bebola di dalam cecair.
Menentukan nombor Reynold bagi cecair pada suhu bilik.
Menentukan pekali seretan bagi kejatuhan bebola dalam cecair likat.
4
KAEDAH :
1. Diameter dalam dan diameter luar silinder diukur
dengan menggunakan angkup vernier.
2. Empat biji sfera dipilih secara rawak daripada
setiap piring yang masing-masing mengandungi sfera bersaiz A, B, C, D dan E.
3. Dengan menggunakan angkup vernier, diameter biji
sfera yang dipilih masing-masing diukurkan.
4. Kemudian, jisim setiap biji sfera tersebut ditimbang
dengan menggunakan neraca elektronik.
5. Suhu cecair gliserol yang sedia ada dalam silinder
dicatatkan.
6. Satu biji sfera dimasukkan ke dalam cecair gliserol.
7. Masa kejatuhan sfera menerusi setiap segmen yang
berjarak 10 cm di dalam gliserol direkodkan.
8. Daripada data-data yang telah diperoleh, nilai
halaju pergerakan sfera dalam cecair gliserol dihitungkan.
9. Graf halaju, v melawan masa, t diplotkan untuk
mendapatkan nilai halaju tamatan atau halaju terminal, v.
10. Langkah 6 hingga 9 diulangi untuk biji-biji sfera
yang berlainan jenis.
5
KEPUTUSAN :
Suhu cecair gliserol = 27 oC
Daripada Perry’s Chemical Engineer’s Handbook,
Ketumpatan cecair gliserol = 1.216 g/mL = 1216 kg/m3
Kelikatan cecair gliserol pada 29oC adalah 1.4836 kgm-1 s-1
Diameter selinder = 0.0990 m
1) Diameter, jisim, isipadu dan ketumpatan sampel-sampel sfera
Di mana Isipadu sfera, dan ketumpatan
Jenis-jenis bebola
Sampel Jisim / g Diameter / cm
Purata Jisim / g
Purata Diameter / cm
Isipadu Bebola / m3
Ketumpatan Bebola / kgm-3
A 1 0.0439 0.300.0452 0.30 1.41x10-8 3.21x1032 0.0432 0.31
3 0.0485 0.30B 1 0.1807 0.50
0.2377 0.53 7.8 0x10-8 3.05x1032 0.1955 0.523 0.3369 0.58
C 1 0.1853 0.570.2792 0.55 8.71 x10-8 3.21x1032 0.3509 0.58
3 0.3013 0.50D 1 0.1250 0.40
0.1414 0.41 3.61 x10-8 3.92x1032 0.1737 0.443 0.1254 0.40
E 1 0.1014 0.380.1528 0.45 4.77 x10-8 3.20x1032 0.1782 0.47
3 0.1788 0.49
6
2) Pengiraan halaju purata setiap jenis bebola dan melukis graf halaju sfera
melawan masa
a. Bebola jenis A
Jarak / cm
Masa bagi setiap sela sampel/ s
Purata masa / s
Masa tengah / s
Halaju / ms-1
1 2 310 0.98 1.19 1.13 1.10 0.55 0.181820 2.34 2.58 1.04 0.89 0.99 0.100730 4.82 5.21 2.25 2.11 2.05 0.048940 7.96 4.87 4.85 1.80 2.95 0.033950 7.25 5.56 4.97 0.70 3.30 0.030360 6.60 5.39 5.08 -0.90 2.85 0.035170 5.11 5.50 6.92 0.15 2.92 0.034280 5.06 6.89 8.46 0.96 3.40 0.029490 4.95 5.53 9.84 -0.03 3.39 0.0295100 5.04 5.46 7.47 -0.78 3.30 0.0334
7
Halaju bebola jenis A / ms-1 melawan masa / s
0.0000
0.0200
0.0400
0.0600
0.0800
0.1000
0.1200
0.1400
0.1600
0.1800
0.2000
0.00 5.00 10.00 15.00 20.00Masa / s
Hal
aju
/ m
s-1
b. Bebola jenis B
Jarak / cm
Masa bagi setiap sela / s
Purata masa / s
Masa tengah / s
Halaju / ms-1
1 2 310 0.67 0.73 0.49 0.63 0.32 0.317520 1.07 1.20 1.40 0.59 0.61 0.163530 2.51 1.57 0.84 0.42 0.82 0.122040 2.47 2.79 1.31 0.55 1.10 0.091350 2.37 2.46 1.27 -0.16 1.02 0.098460 2.65 2.34 1.59 0.16 1.10 0.091270 2.54 2.12 1.43 -0.16 1.02 0.098580 2.51 2.55 1.71 0.23 1.13 0.088690 2.51 2.44 1.50 -0.11 1.08 0.0930100 2.41 2.34 1.41 -0.10 1.03 0.0974
8
Halaju bebola jenis B / ms-1 melawan masa / s
0.0000
0.1000
0.2000
0.3000
0.4000
0.00 1.00 2.00 3.00 4.00 5.00 6.00Masa / s
Hal
aju
/ m
s-1
c. Bebola jenis C
Jarak / cm
Masa bagi setiap sela / s
Purata masa / s
Masa tengah / s
Halaju / ms-1
1 2 310 0.82 0.66 0.75 0.74 0.37 0.269120 0.87 0.90 1.00 0.18 0.46 0.216630 1.20 1.06 1.49 0.33 0.63 0.160040 1.47 1.39 3.29 0.80 1.03 0.097650 1.23 1.32 2.54 -0.35 0.85 0.117960 1.40 1.39 2.46 0.05 0.88 0.114370 1.61 1.30 2.41 0.02 0.89 0.112880 1.55 1.39 2.54 0.05 0.91 0.109590 1.77 1.40 2.36 0.02 0.92 0.1085100 1.57 1.66 2.49 0.06 0.95 0.1049
9
Halaju bebola jenis C / ms-1 melawan masa / s
0.0000
0.0500
0.1000
0.1500
0.2000
0.2500
0.3000
0.00 1.00 2.00 3.00 4.00 5.00 6.00Masa / s
Hal
aju
/ m
s-1
d. Bebola jenis D
Jarak / cm
Masa bagi setiap sela / s
Purata masa / s
Masa tengah / s
Halaju / ms-1
1 2 310 0.88 0.68 0.81 0.79 0.40 0.253220 1.18 0.68 1.08 0.19 0.49 0.204130 3.50 2.40 3.57 2.18 1.58 0.063440 2.60 2.16 3.64 -0.36 1.40 0.071450 3.26 2.29 2.91 0.02 1.41 0.070960 3.22 2.29 4.40 0.48 1.65 0.060570 3.40 2.08 3.31 -0.37 1.47 0.068380 3.18 2.18 3.21 -0.07 1.43 0.070090 3.11 2.41 3.39 0.11 1.49 0.0673100 3.17 2.38 3.73 0.12 1.55 0.0647
10
Halaju bebola jenis D / ms-1 melawan masa / s
0.0000
0.0500
0.1000
0.1500
0.2000
0.2500
0.3000
0.00 5.00 10.00 15.00Masa / s
Hal
aju
/ m
s-1
e. Bebola jenis E
Jarak / cm
Masa bagi setiap sela / s
Purata masa / s
Masa tengah / s
Halaju / ms-1
1 2 310 1.14 0.73 0.72 0.86 0.43 0.231720 1.09 1.22 1.13 0.28 0.57 0.174430 2.25 2.31 2.31 1.14 1.15 0.087340 4.77 2.17 2.49 0.85 1.57 0.063650 3.64 2.64 2.46 -0.23 1.46 0.068660 3.63 2.49 2.35 -0.09 1.41 0.070870 3.40 2.57 2.56 0.02 1.42 0.070380 3.62 2.70 2.21 0.00 1.42 0.070390 3.30 2.29 2.74 -0.07 1.39 0.0720100 4.04 2.35 2.70 0.25 1.52 0.0660
11
Halaju bebola jenis E / ms-1 melawan masa / s
0.0000
0.0500
0.1000
0.1500
0.2000
0.2500
0.00 2.00 4.00 6.00 8.00 10.00Masa / s
Hal
aju
/ m
s-1
3. Penentuan pekali seretan, No. Reynold dan kelikatan cecair
(i) Tanpa kesan dinding
Bebola Halaju Terminal,
/ ms-1
Pemalar,R’
/ kgm-1 s-2
Pekali Seretan,
CD
Nombor Reynolds,
Re
Kelikatan,
/ kgm-1 s-1
Kelikatan Purata, ’/ kgm-1 s-1
A 0.03313 43.0777 235.4447 0.1019 0.3548B 0.09611 95.4421 51.5347 0.4657 0.4573C 0.10348 88.5725 43.8718 0.5470 0.4011 0.416134
D 0.06396 59.9195 86.2666 0.2782 0.3475E 0.06538 102.9658 89.8602 0.2671 0.5200
(ii) Dengan kesan dinding
Bebola Halaju Terminal,
Pemalar,R’
Pekali Seretan,
Nombor Reynolds,
Kelikatan, Kelikatan Purata, ’
12
’ / ms-1 / kgm-1 s-2 CD Re’ / kgm-1 s-1 / kgm-1 s-1
A 0.03310 43.0777 239.189 0.1003 0.3576B 0.09600 95.4421 52.9292 0.4534 0.4634C 0.10340 88.5725 45.0803 0.5324 0.4066 0.420771
D 0.06393 59.9195 88.1401 0.2723 0.3513E 0.06530 102.9658 91.5938 0.2620 0.5250
Contoh pengiraan :
Dengan menggunakan data-data bagi sampel 1, sfera berjenis A, nilai-nilai berikut dikirakan:
1 Isipadu sfera = 4/3 π R3
= 4/3 x π x (0.003/2) 3
= 1.41 x 10-8 m3
2. Ketumpatan sfera = Jisim / Isipadu
= 0.000452 kg / 1.41 x 10-8 m3
= 3210 kg / m3
3. Halaju tamatan merupakan titik halaju sfera menjadi mantap uT = 0.022 ms-1
4. Pekali seretan tanpa kesan dinding,
5. Nombor Reynolds tanpa kesan dinding, NRe ditentukan daripada carta pekali seretan
lawan nombor Reynolds (lampiran). NRe = 0.102
6. Kelikatan bendalir tanpa kesan dinding, Bagi Re > 0.1,
ms
7. Halaju terminal dengan kesan dinding,
13
8. Pekali seretan dengan kesan dinding,
9.Nombor Reynolds dengan kesan dinding, NRe’ ditentukan daripada carta pekali seretan
lawan nombor Reynolds (lampiran). NRe
’ = 0.113 10. Kelikatan bendalir dengan kesan dinding,
PERBINCANGAN :
Daripada graf, didapati sfera yang lebih berat akan jatuh dengan lebih cepat dalam
gliserol dan mempunyai nilai halaju yang lebih besar. Hal ini disebabkan bagi biji sfera
berat, daya tarikan graviti lebih besar daripada daya apungan cecair dan daya kelikatan
gliserol Halaju ini dikenali sebagai halaju tamatan. Walau bagaimanapun, kami tidak
mendapat satu nilai yang mantap seperti yang dijangkakan disebabkan gerakan bebola
mengalami halangan dala tiub silinder. Maka, purata untuk halaju tamatan pada tiga
segmen yang terakhir diambil. Secara amnya, dapat diperhatikan bahawa tempoh untuk
sfera mencapai halaju tamatan menurun dengan pertambahan saiz sfera.
Dengan merujuk kepada graf yang diplot, kesemua graf menunjukkan pola graf
salingan, iaitu y = 1 / x. Keadaan ini berlaku disebabkan daya tarikan graviti adalah tinggi
14
daripada daya seretan dan daya apungan pada keadaan awal. Daya seretan bergantung
kepada kelikatan gliserol. Oleh itu, didapati kelikatan gliserol di atas tabung adalah lebih
rendah daripada uang di bawah.
Dalam analisis data, didapati pekali seretan bertambah dengan pengurangan saiz
sfera. Ini disebabkan pekali seretan berkadar terus dengan luas permukaan sfera dan luas
permukaan bertambah dengan pengurangan saiz sfera. Nombor Reynolds yang berkadar
terus dengan halaju sfera pula bertambah dengan saiz sfera dimana halaju bertambah
dengan saiz sfera apabila dijatuhkan ke dalam cecair.
Sepanjang ujikaji, didapati bahawa kewujudan beberapa ralat yang menjejaskan
keputusan ujikaji.
1. Ralat paralaks di mana kedudukan mata pemerhati tidak selaras dengan bebola
apabila bebola melalui pada setiap jarak yang diukur.
2. Kejatuhan bebola dalam gliserol yang terlalu cepat pada awalnya menyebabkan
pemerhati tidak sempat untuk mencatatkan masa dengan tepat.
3. Terdapat bendasing dalam gliserol seperti wayar yang ada dalam silinder
menganggu gerakan bebola.
4. Terdapat perbezaan dalam saiz sfera daripada kategori yang sama.
Langkah berjaga-jaga harus diambilkira :
1. Kedudukan mata pemerhati haruslah berserenjang dengan tanda pada alat pengukur
yang dilekat pada silinder semasa kejatuhan bebola pada setiap jarak yang ditentukan.
2. Jam digital digunakan untuk mencatatkan masa perjalanan bola
3. Gliserol yang diisikan dalam silinder perlu dipastikan tiada bendasing sebelum
ujikaji dimulakan.
4. Ujikaji diulangi bagi mendapatkan keputusan yang lebih jitu.
CADANGAN
15
1. Ralat paralaks perlu dielakkan semasa menggunakan angkup vernier dan memerhati
kedudukan sfera dalam selinder.
2. Sfera yang dipilih dari kumpulan yang sama dipastikan mempunyai saiz yang sama
dan jisim yang tidak jauh berbeza.
3. Sfera harus dijatuhkan di tengah silinder supaya tidak terkena dinding silinder.
4. Gliserol di dalam silinder perlu dikacau terlebih dahulu untuk memastikan
ketumpatannya adalah seragam.
KESIMPULAN :
Ujikaji ini boleh dikatakan dilakukan dengan berjaya kecuali ralar-ralat yang berlaku
semasa ujikaji yang menjejaskan kejituan pengiraan. Objektif ujikaji ini adalah untuk
mengukur kelikatan cecair pada suhu bilik dengan mengukur kadar kejatuhan sfera di
dalam cecair gliserol berjaya ditentukan. Selain itu, Hukum Stokes juga telah
diaplikasikan dalam langkah pengiraan nilai kelikatan cecair gliserol.
Nilai kelikatan cecair gliserol apabila kesan dinding tidak dipertimbangkan adalah
0.4161 kg/m.s manakala nilainya apabila kesan dinding diambil kira adalah 0.4208
kg/m.s. Oleh itu, dapat disimpulkan bahawa nilai kelikatan dengan mempertimbangkan
kesan dinding adalah lebih jitu. Pada masa yang sama, juga dapat disimpulkan bahawa
apabila saiz bebola semakin berkurang, nilai pekali seretan semakin meningkat.
16
RUJUKAN :
1. Panduan Amali Pelajar Tahun 3 (Semester 2) Sesi 2007 / 2008, Jabatan Kejuruteraan
Kimia dan Proses, Fakulti Kejuruteraan, Universiti Kebangsaan Malaysia, 2007.
2. Prof Madya Dr.Siti Masrinda Tasirin. 2007. Nota kuliah untuk kursus Teknologi
zarah. Bangi, Selangor Darul Ehsan: Jabatan Kejuruteraan Kimia dan Proses,
Universiti Kebangsaan Malaysia.
17