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K.D. Kreuer, 2011
Ionenleiter
Skript:
http://www.fkf.mpg.de/maier/people/kreuer.html
K.D. Kreuer, 2011
n
∆ ∆ + ∆ + ∆electrostat. elast.H ~ H H P V
∆G
( )
− ∆
∆ ∆ + ∆
∆ =
vibr. config.
config.
T S mit S ~ S S
N S RTln n
N! n!(N-n)!
nequil.
Defekten kann ein chemisches Potential zugeordnet werden (dG/dni) = µi
Defekte:
Eine Voraussetzung für das Auftreten von Ionenleitfähigkeit
K.D. Kreuer, 2011
→ damit können defektchemische Gleichungen formuliert werden,für die das Massenwirkungsgesetz gilt (wird üblicherweise für Aktivitäten formuliert, die mit dem chemischen Potential in folgender Weise zusammenhängen: µi = µio + RT ln ai)
z.B.:
derartige Gleichungen können nur formuliert werden, wenn folgendes gilt:• gleiche Ladung auf beiden Seiten• gleiche Anzahl von Positionen auf beiden Seiten• gleiche Anzahl jeder Species auf beiden Seiten
2
x x2 O O O O
2 4xO
2
O O
O 2 2O 4O 4h (h O )
O hK
P
+ ∨ + = +
= ∨
ii i i i
i
ii
Defekte
K.D. Kreuer, 2011
→ Wichtig: in einem Gesamtsystem müssen die Gleichgewichtsbedingungen aller auftretenden defektchemischen Reaktionen (Ki) erfüllt sein.
Darüber hinaus gilt für die Summe aller Reaktionen:• Elektroneutralität (Ausnahme: Grenzfläche)• Positionskonstant (auch wenn diese nicht besetzt ist)
Manchmal können Teilsysteme definiert werden, für die dieses bereits gilt (konservatives Ensemble)
Beispiele von Fehlordnungstypen:• Frenkel:
• Schottky:
x 'Ag Ag iAg Ag= ∨ +
i
Oberfl. Oberfl.
x x ' ' x xK Cl K Cl K Cl K Cl
Schottky Paar
K Cl K Cl−
+ + ∨ + ∨ = ∨ + ∨ + +i i
Defekte
K.D. Kreuer, 2011
• Frenkel/Schottky-Defekte:→ ausgehend von obigen Fehlstellengleichungen ergeben sich mit
folgende genäherte Defektkonzentrationen:
°
° °
∆ = −
∆ ∆= −
oder
G kTlnK
S H lnKk kT
( ) ∆ ≈ −
∆ ≈ −
1/ 2 Bild.F
Bild.S
N: Anzahl reg. Gitterplätze
N': Anzahl Zwischengitterplätze
Hn N/N' exp2kT
Hn N exp2kT
Defekte
K.D. Kreuer, 2011
Extrinsische Defekte entstehen durch "Dotieren" (Lösen eines Fremdstoffes)• Konzentration unabhängig von Temperaturz.B.:
durch hohe Y-Konzentration ist die Sauerstoffleerstellenkonzentration fixiert
Strukturelle Fehlstellen (Defekte) !!!!
Versetzungen und höherdimensionale Defekte (Nichtgleichgewichts-Defekte !)• entstehen nicht spontan, sondern z.B. durch Beanspruchung oder Frustration
→ keine entropische Stabilisierung !!!
z.B. Versetzung (gerade Aneinanderreihung von Punktdefekten) in kub. Gitter:• ∆Sconfig. ~ -k ln 3 (unabhängig von n)• ∆H ~ n ∆Hpunktdefektbeachte:• auch um Versetzungen kann Elektroneutralitätsbedingung verletzt sein !!!
+ = + ∨ +ii'2 3 2 Zr O 2Y O 2ZrO 2Y 2ZrO
Defekte
K.D. Kreuer, 2011
Defektkonzentration , Wärmekapazität und Ionenleitfähigkeit
K.D. Kreuer, 2011
Defekte und einige Diffusionsmechanismen
K.D. Kreuer, 2011
Beweglichkeit geladener Defekte
Beweglichkeit geladener Defekte (z.B. Vo)• bei struktureller Fehlordnung oder Dotierung ist deren Konz. T-unabhängig (z.B.
Y:ZrO2)• intrinsische Fehlordnung kann aber auch T-abhängig sein (z.B. PbF2)• Beweglichkeit immer thermisch aktiviert:
K.D. Kreuer, 2011
Beweglichkeit geladener Defekte
Unterschiedliche Wahrscheinlichkeit für Vorwärts- und Rückwärtssprung:
Zusammenhang zwischen Defektdiffusion und Defektbeweglichkeit ui(σi = cizeui):
i
0
0
m2 i0 i i
ze1 expkT
klein linearisieren:ze~ (Ohm'sches Gesetz)kT
beachte: thermisch aktiviert
S ~ a zc exp exp
k kT
− ∆Ψ∆ν = − ν
∆Ψ →
ν∆νσ =
∆Ψ
ν
∆ −ε σ ν
20
i i
ze FU DRT σ
= Nernst-Einstein Beziehung
beachte:gilt nur bei gleichen Korrelationen für Diffusion und Beweglichkeit (z.B. „random walk“)
K.D. Kreuer, 2011
Tracer-Diffusionskoeffizienten
Wenn Teilchen geladen,
führt Diffusion zu Ionenleitfähigkeit
K.D. Kreuer, 2011
Eine der besten Ionenleiter:
Na ß``- Aluminiumoxid
K.D. Kreuer, 2011
Die höchsten Leitfähigkeiten werden für einwertige Ionen beobachtet
Kationen: Ag+, Cu+, Na+, Li+, H+ (siehe unten)
Anionen: F-, O2-
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
Beispiel einer elektrochemischen Zelle: SOFC (solid oxide fuel cell)
von der direkten chemischen Reaktion zur "kalten Verbrennung":
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
gängige Designs:• Röhrengeometrie - geschlossene Röhren (Siemens-Westinghouse)
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
• Planare Geometrie (Sulzer-Hexis)
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
• Thermodynamische Daten der wichtigsten Brennstoffzellentypen:
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
• Elektrodenreaktionen der wichtigsten Brennstoffzellentypen:
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
Verluste:• elektrischer Volumentransport• Ladungstransferreaktionen• Diffusion
K.D. Kreuer, 2011
Anwendungen
Materialanforderungen (z.B. Elektrolyt):• chemische Kompatibilität mit Elektrodenmaterialien (Anode, Kathode)• keine Korrosion unter oxidierenden und reduzierenden Bedingungen• hohe Ionenleitfähigkeit, große ionische Domäne (geringe
Elektronenleitfähigkeit unter reduzierenden und geringe Löcherleitung unter oxidierenden Bedingungen)
• passende mechanische Eigenschaften (Festigkeit, Temperaturwechselbeständigkeit, thermischer und chemischer Ausdehnungskoeffizient)
• Gasundurchlässigkeit
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
Materialien für SOFCsStrategien• Wahl der Kristallstruktur: meist Fluorit, Perowskit, Pyrochlor, Brownmillerit• Optimieren durch Dotieren
beachte:• Erhöhung der Anzahl der Komponenten erhöht die Wahrscheinlichkeit von
Instabilitäten• meist binäre oder ternäre Oxide
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
Elektrolyte• Anforderungen und Materialien:
• lediglich ZrO2 und CeO2 werden heute eingesetzt• Bi2O3: höhere Sauerstoffionenleitfähigkeit, aber elektronisch leitend in
reduzierender Atmosphere (sogar Zersetzung unter diesen Bedingungen für T > 600 °C)
→ Suche nach ternären Oxiden:• dotiertes Bi4V2O7 (BIMOVOX): stabil bei RT, aber Redoxprobleme bei erhöhter
Temperatur• Pyrochlore (z.B. Gd2Ti2O7) : ähnlich hohe Leitfähigkeit wie die von YSZ,
diskutiert als Basismaterial für monolithische Brennstoffzellen !!!• LaGaO3 basierte Oxide (Perowskite)
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
Zirkonia (ZrO2)• geringe intrinsische Sauerstoffleerstellenkonzentration → fast keine
Leitfähigkeit bis T = 1000 °C• Dotieren mit Y2O3, Sc2O3, CaO
→ Bildung von Sauerstoffleerstellen• Leitfähigkeit bei T = 1000 °C ~ 0.1 S/cm• hohe Y-Dotierung stabilisiert die kubische Phase (Fluorit) → YSZ (yttria
stabilized zirconia)• reiner Ionenleiter im Arbeitsbereich von Brennstoffzellen• geringere Dotierung (z.B. 2-3 mol % Y2O3) → tetragonale Phase (höhere
Bruchzähigkeit, aber geringere Leitfähigkeit)
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
• Leitfähigkeit geht durch Maximum mit steigender Dotierung• (Konzentration versus Beweglichkeit):
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
• höchste Leitfähigkeit für Sc3+ -Dotierung (identischer Ionenradius)– (σ = 0,3 S cm-1 bei T = 1000 °C)
• Trend: Verringerung der Arbeitstemperatur• aber: Ea = 0,8 eV
• Dünnschicht (einige mm) Techniken (anoden- oder kathodenunterstützt)– Arbeitstemperaturen von 700-750 °C möglich – weitere Absenkung der Betriebstemperatur von SOFCs nur mit CeO2 möglich.
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
CeO2• Akzeptordotierung (z.B. 10% Gd2O3)
→ σ = 0.25 S cm-1 (T = 1000 °C)• höher als Leitfähigkeit von YSZ und geringer aktiviert (Ea = 0.65 eV)• wie in YSZ führt Defektwechselwirkung zu einem Maximum in der
Leitfähigkeit als Fkt. der Dotierung (Gd3+ günstigste Dotierung)
• Nachteil:– elektronische Leitfähigkeit unter reduzierenden Bedingungen (Ce4+ > Ce3+ )– Oo = 1/2 O2 + Vo + e´ mit [Vo] ~ const.
→ [e´] = const. p(O2)1/4
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
Aktivierungsenergie für elektronische Leitfähigkeit höher als für Sauerstoffleerstellen:• ionische Domäne vergrößert sich mit fallender Temperatur• optimale Arbeitstemperatur ca. 500 °C (intermediate T fuel cell)
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
LaGaO3• Dotieren: Sr2+ auf A-Position, Mg2+ auf B-Position • σ = 0.12 – 0.17 S cm-1 bei T = 800 °C (0.03 S cm-1 für YSZ)• Ea > 0.6 eV > mögliche Einsatztemperatur 600 – 700 °C• Eigenschaften sehr abhängig von Dotierung (Co-Dotierung)
Einschränkungen:• begrenzte chemische Stabilität• Dampfdruck von Ga2O3• Phasenseparation bei T > 1000 °C• Reaktion mit Elektrodenmaterialien
Strategien: Co-Dotierung, Anpassen der Herstellungsbedingungen, Einsatz bei reduzierten Temperaturen
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
Korngrenzen:• führen meist zu einem zuzüglichen
Widerstandsbeitrag:
Ursachen:• schlecht leitende Korngrenzphase (z.B. SiO2 in YSZ)• Raumladungszonen (Schottky-Barriere)• schlechter Kontakt zwischen Körnern (current constriction, zeigt
volumenverhalten)• bei hohen Temperaturen spielen Korngrenzwiderstände kaum eine
Rolle
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
Kathodenmaterialien
zwei Hauptanforderungen:i) hohe katalytische Aktivität für die Sauerstoffreduktion: O2 + 4e´ = 2O2-
ii) chemische und thermische Kompatibilität mit Elektrolyt und Interconnect
2 mögliche Sauerstoffreduktionsreaktions-Sequenzen (schematisch):
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
• Art der Reaktion bestimmt Design der Kathode (Porosität, Korn/Porengröße etc.)• gemischte Leiter (h und Vo) günstig
bedenke: Defektkonzentrationen abhängig von p(O2)
Übergang IV- III interessant (sollte bei p(O2) = 1 atm liegen)
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
LaMnO3 (LSM) basierte Kathoden• hohe Akzeptordotierung (bis 40 % Sr) → hohe Löcherkonzentration, σ ~ 100 S cm-1
(1000 °C)• grenzwertig bzgl. ohmscher Verluste (können durch geeignete Stromsammler
minimiert werden)• p(O2) = 1 atm im Regime II (wenig Sauerstoffleitung !)
→ effektiver Widerstand stark von Struktur abhängig (linker Fall)• Ea = 1,8 – 2,1 eV , Absenken der Arbeitstemperatur mit diesem Kathodenmaterial
schwierig
Auftreten von Fremdphasen am Kontakt zu YSZ: La2Zr2O7, SrZrO3können durch Präparationsbedingungen minimiert werden!
K.D. Kreuer, 2011
Materialien
LaCoO3 / BaCoO3• bessere elektronische und ionische Leitfähigkeit (geringere Polarisation,
rechter Fall)• aber hohe Reaktivität mit YSZ (Bildung von La2Zr2O7)• möglicherweise in Zukunft einsetzbar bei niedrigeren Temperaturen (z.B.
bei T = 500 °C mit CeO2 basierten Elektrolyten)
Anoden
Ni/YSZ• hergestellt aus NiO/YSZ Mischungen durch Sintern und anschließender
Reduktion • elektrochemische Wasserstoff- (oder Methan) Oxidation an TPB • optimierte Mikrostruktur notwendig !
K.D. Kreuer, 2011
Proton Conducting Oxides
Pars pro toto
• cubic oxides with the ideal perovskite structure
formation of protonic defects
mobility of protonic defectsproton conduction mechanisms
• effects of symmetry reduction
orthorhombic distortions
mixed occupancies on A- and B- site
structural versus chemical matching of acceptor dopant
• thermodynamic phase stability versus high proton conductivitythe case of Y - doped BaZrO3
• on the optimization of BaZrO3 - based electrolytes for SOFC - applications
decreasing the operation temperature of SOFCs?self-regulated methane reforming
K.D. Kreuer, 2011
cubic oxides with the ideal perovskite structureformation of protonic defects
••• =++ OxOO2 OH2OVOH
equilibrium condition: )p ]O[]([V /][OH K OHxOO2 O 2⋅=•••
site restriction: 3 ][OH][V]O[ OOxO =++ •••
electroneutrality: 0]Y[]Y[]OH[][V 2 /CeBaOO =−++ ••••
4- pK 4S-24S Sp KSp6K -p9K ( pK p3K
][OHOH
22OHOHOHOHOH
O2
22222 ++−=•
from TGA with: limit saturation :S , constp OH2 =
])[OH -S-(6 ])[OH-(Sp
][OH 4 K OOOH
2O
2••
•
=
Arrhenius representation: kTH
-k
SKln
ohydr
ohydr ∆∆=
∆H°hydr , ∆S°hydr
K.D. Kreuer, 2011
protonic defects in the perovskite sructure
large lattice constant small lattice constant
K.D. Kreuer in: “Perovkite Oxide for Intermediate Temperature Solid Oxide Fuel Cell” ed. Tatsumi Ishihara, Springer 2007
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-10.4 0.6 0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8 3.0
Dσ
Vo /
cm2 s
-1
10-13
10-12
10-11
10-10
10-9
10-8
10-7
10-6
10-5
10-4
T / °C
1002003004005006008001200
Sr(Ce0.9Y0.1)O3-δ Sr(Ti0.95Sc0.05)O3-δ
1/3 (Ba3Ca1.17Nb1.83O9-δ)
1/2 (Ba2YSnO5.5)
1 mm
10 µm
Ba(Ti0.95Sc0.05)O3-δ
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δSr(Zr0.9Y0.1)O3-δ
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ
··
X = [OHO] / S0 1
DH
2O /
cm2 s
-1
10-13
10-12
10-11
10-10
10-9
10-8
10-7
10-6
T = 300°C
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ
1/2 (Ba2YSnO5.5)
·
~
·
··
DOHODVO
·DOHO··DVO
calculated
time t/h
measured
wat
er c
once
ntra
tion
c H2O
/mol
%0 5 10 15 20
0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
373°C
5 Gd : BaCeO3
rate of defect formation
••
•••
•••
==
=
−+
−=
•
O2
OO
OO
2
VOH
O
VOH
VOHOH
DD~ :1X for
S/][OHX hydration of degree the where
D )1X( 2D X
DD )X2(D~
•O2OH
••OV
OH2
K.D. Kreuer, Th. Dippel, Yu.M. Baikov, J. Maier; Solid State Ionics 86-88, 613 (1996)
K.D. Kreuer, 2011
thermodynamics of defect formationoccupation of B - site
T / °C
0 200 400 600 800 1000
mol
% O
HO
0
5
10
15
20
25
30
35
40
1/3 (Ba3Ca1.17Nb1.83O9-δ)
1/2 (Ba2YSnO5.5)
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ
Sr(Ti0.98Sc0.02)O3-δ
pH2O = 23 hPa
pH2O = 1 atm
·
hydration isobars Arrhenius - representation
∆H°hydr. : cerate zirconate stannate niobate titanate
(1000/T) / K-10.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8
K / (
105 P
a)-1
10-4
10-3
10-2
10-1
100
101
102
T / °C
200400600
Sr(Ti0.98Sc0.02)O3-δ
1/3 (Ba3Ca1.17Nb1.83O9-δ)
1/2 (Ba2YSnO5.5)
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ
1
2
34
5
12345
∆Ho/ kJ mol-1
-163.3-79.5-65.2-79.9-21.7
∆So/ J mol-1 K-1
-167.9-88.9-103.7-108.8-97.5
b)
K.D. Kreuer; Solid State Ionics 125, 285 (1999)
K.D. Kreuer, 2011
amphoteric OH2OVOH
base OH2O22H
acid OVO
O2H OH
OxOO2
OxOg
xOO
2g
2gg2
•••
•+
••−
−+
=++
=+
=+
+=
empirical finding:
heat of hydration related to oxide basicity!?entropy of hydration varries in a smaller range
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
0.54 eV
0.71 eV
D1H0.47 eV
D18O
Y:BaCeO3 [6]
Dσ •OHO
DσVO
(1000 / T) / K-10.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5
log
(D /
cm2 s
-1)
-13
-12
-11
-10
-9
-8
-7
-6
-5
T / °C
1002003004006001000
..
mobility of protonic defectsproton conduction mechanism
proton transfer between lattice oxygens
K.D. Kreuer, 2011
rapid rotational diffusion of •OOH
QNS
µSR
quantum-MD
wavenumber / cm-11500200025003000350040004500
abso
rban
ce
IR spectra of single crystals
Y:BaCeO3300 K
Y:BaZrO3300K
strong hydrogen bonds
nature of hydrogen bonding?
K.D. Kreuer, 2011
average configuration
OH
transition hydrogen bond (schematical)
formation of transient, strong, high-energy hydrogen bonds with all 8 nearest neighbours
• strong bendhydrogen bonds
• lattice distortion
W. Münch; Solid State Ionics 125, 39 (1999)K.D. Kreuer; Solid State Ionics 125, 285 (1999)
K.D. Kreuer, 2011
dO/O / pm
220 240 260 280 300 320
∆A
/ eV
-0.7-0.6-0.5-0.4-0.3-0.2-0.10.00.10.20.30.40.50.60.70.80.9
O-O - coordinate
transient OH····O coordinate
structural O-O separation
BaCeO3
hydrogen bonding
lattice distortion
thermodynamics of hydrogen bond formation
extended variations of OH / O separation (local lattice softening)
K.D. Kreuer, Solid State Ionics 136-137, 149 (2000)
K.D. Kreuer, 2011
dynamical hydrogen bond
t / ps0 2 4 6 8 10 12 14 16
q d /
pm
70
80
90
100
110
120
130
140
variation of hydrogen bond strength leads toconfigurations which favors bond breaking andsituations which favors proton transfer
K.D. Kreuer, Solid State Ionics 136-137, 149 (2000)
K.D. Kreuer, 2011
10Y:BaCeO3(fully hydrated)
(1000/T) / K-12.0 2.2 2.4 2.6 2.8
σT
/ Ω-1
cm-1
K
10-4
10-3
10-2
10-1
T / °C
100200
ambient pressureapprox. 8 GPa
0.54 eV
0.58 eV
does proton transfer rate increase with decreasing OH / O separation?
proton conductivity decreases with pressure highest proton mobility observed forperovskites with large lattice constants
no !
structural
O/O-separation
Y:BaCeO3 (440 pm) 312 pm
Ba2SnYO5.5 (418 pm) 296 pm
Ca:Ba3CaNb2O9 (417 pm) 295 pm
Y:BaZrO3 (418 pm) 296 pm
K.D. Kreuer, 2011
the total activation enthalpytransition state configuration
• OH - O contration hydrogen bonding and lattice distortion
• B -O elongationH - B reduction
• remaining proton transfer barrier
H / B repulsion!}K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K1 2 3 4
log
(σT)
/ (Ω
-1 c
m-1
K)
-10
-8
-6
-4
-2
0
T / °C
0100200300400600
Y:BaCeO3Q0 = 312 pm∆HH = 0.51 eV∆EH/D = 54 meV
Y:SrCeO3Q0 = 302 pm∆HH = 0.63 eV∆EH/D = 41 meV
Ni:KTaO3 [8]Q0 = 283 pm∆HH = 1.01 eV∆EH/D = 60 meV
Y:SrZrO3Q0 = 290 pm∆HH = 0.64 eV∆EH/D = 39 meV
extrapolated
OHOODO
··
remaining proton transfer barrier in transition state configuration
K.D. Kreuer, 2011
H / B - repulsion impeds formation of linear OH...O bond
mobility of protonic defects in different perovskite-type oxides
(1000/T) / K-11.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5
Dσ
OH
O/ c
m2 s
-1
10-12
10-11
10-10
10-9
10-8
10-7
10-6
T / °C
100200300
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ
1/3 (Ba3(Ca1.17Nb1.83O9-δ)
1/2 (Ba2YSnO5.5)
Sr(Ti0.95Sc0.05)O3-δ
II - IV - perovskites [22]
I - V - perovskites
Fe dopedKTaO3 [33]
LiNbO3[32]
• III - III perovskites? • reducing charge on B-cation by strong covalency( titanate, zirconate)
K.D. Kreuer; Solid State Ionics 125, 285 (1999)
K.D. Kreuer, 2011
opening of new conduction paths for small lattice constants
(SrTiO3, CaTiO3)
inter -octahedra proton transfer
mobility of protonic defects similar in all oxideswith the ideal perovskite structure (Ea = 0.43 - 0.5 eV)
W. Münch, K.D. Kreuer, G.Seifert, and J. Maier; Solid State Ionics 125, 39 (1999)
K.D. Kreuer, 2011
effects of symmetry reductionorthorhombic distortion
proton transfer
Y:BaCeO3O1 - O2O2 - O2 !
Y:SrCeO3O1 - O2(rate-limiting)O1 - O1(1-dim.)
formation of low-dimensional conduction paths with less "dynamical" hydrogen bonding
Mulliken population analysis
O1 (1/3) 6.34 6.42
O2 (2/3) 6.37 6.30K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-11.5 2.0 2.5 3.0 3.5
Dσ
OH
O/ c
m2 s
-1
10-12
10-11
10-10
10-9
10-8
10-7
10-6
T / °C
100200300
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ1/3 (Ba3(a1.17Nb1.83O9-δ)
1/2 (Ba2YSnO5.5)
Sr(Zr0.9Y0.1)O3-δ(orth.)
Sr(Ce0.9Y0.1)O3-δ(orth.)
Sr(Ti0.95Sc0.05)O3-δ
·
T / °C
0 200 400 600 800 1000
[OH
O] /
S0
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0acceptor dopant level
1/2 (Ba2YSnO5.5)
1/3 (Ba3Ca1.17Nb1.83O9-δ)
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δSr(Ce0.9Y0.1)O3-δ
Sr(Zr0.9Y0.1)O3-δ
Sr(Hf0.9Y0.1)O3-δ
general observation:
reduction of proton mobility and solubility limit
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-11.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8 3.0 3.2
Dσ
OH
O /
cm2 s
-110-11
10-10
10-9
10-8
10-7
10-6
T / °C
100200300400
ST
BZ
B2SZ3
SZ
S2BT3
S2BT2Z
B2TZ
S3T2Z
B2STZ2
B2ST3
.
zirconatestitanatesmixedzirconate / titanates
mixed occupancies on A- and B-site
Sr/Ba - mixing:cubic Sr-rich and tetragonal Ba-rich phase
Zr/Ti - mixing:Zr/Ti - ordering
combined Zr/Ti, Ba/Sr - mixing:tetragonal distortions
K.D. Kreuer, St. Adam, W. Münch, A. Fuchs, U. Klock, J. Maier; Solid State Ionics 145, 295 (2001)
K.D. Kreuer, 2011
Mulliken - populations -analysis
Y:BZ (rY3+/rZr4+ ~1.17) Sc:BZ (rSc3+/rZr4+ ~1.01)
Ba 0.204 Ba 0.207
O (Zr) 7.085 O (Zr) 7.088
Zr 2.717 Zr 2.684
O (Y) 7.092 O (Sc) 7.121
Y 2.321 Sc 2.283
structural versus chemical matching of acceptor dopant (B-site)local distortion
BaZrO3
influence of acceptor dopant on electronicstructure of oxygen more important thanstructural matching (ionic radius)(1000/T) / K-1
1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8 3.0 3.2 3.4
Dσ
OH
O
/ cm
2 s-1
10-11
10-10
10-9
10-8
T / °C
100200300
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δEa = 0.43 eV
Dσ = 2.47·10-3 cm2s-1
Ba(Zr0.9In0.1)O3-δEa = 0.48 eV
Dσ = 2.11·10-4 cm2s-1
Ba(Zr0.9Sc0.1)O3-δEa = 0.50 eV
Dσ = 1.85 ·10-4 cm2s-1
o
o
o
Ba(Zr0.9Gd0.1)O3-δEa = 0.47 eV
Dσ = 8.86 ·10-4 cm2s-1o
·
dopant r / rZr4+
Gd3+ 1.27
Y3+ 1.16
Sc3+ 1.01
In3+ 1.01
K.D. Kreuer, St. Adam, W. Münch, A. Fuchs, U. Klock, J. Maier; Solid State Ionics 145, 295 (2001)
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-10.6 0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0
log
p CO
2 H2O
/ (1
05Pa
)-1
-8
-6
-4
-2
0
2
4
6
T / °C
4006008001000
carbonate formationhydroxide formation
SrCeO3BaCeO3
SrCeO3BaCeO3
BaZrO3SrZrO3
SrTiO3BaTiO3
thermodynamic phase stability versus high proton conductivity?the case of Y-doped BaZrO3trend:
basic oxides (Bronsted-base) tend to energetically stabilize protonic defects but also tend to react with acidic gases (e.g. CO2)
relation between enthalpy of hydration and decomposition
K.D. Kreuer, 2011
entropic stabilization of protonicdefects in Y:BaZrO3
also due to matching of Y as a dopant
X0.0 0.1 0.2
Ea
/ eV
0.42
0.44
0.46
0.48
0.50
0.52
0.54
0.56
0.58
0.60
0.62
∆H
° / k
J m
ol-1
-180
-170
-160
-150
-140
-130
-120
-110
-100
-90
-80
-70
Ba(Zr1-xYx)O3-δ
Ba(Ce1-xYx)O3-δ
Ba(Ce1-xYx)O3-δ
Ba(Zr1-xYx)O3-δ
O∆Hhydr.
EaT / °C0 200 400 600 800 1000
[OH
O] /
S0
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ∆H0 = -163.3 kJ mol-1
∆S0 = -167.9 J mol-1K-1
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ∆H0 = -79.5 kJ mol-1
∆S0 = -88.9 J mol-1K-1
·
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-10.6 0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0
log
(pC
O2 /
105
Pa)
-8
-7
-6
-5
-4
-3
-2
-1
0
1
2
3
4
5
6
7
T / °C
4006008001200
BaCO3 + CeO
2
BaCeO3 + CO
2
BaCO3 + ZrO
2
BaZrO3 + CO
2
SrCO3 + TiO
2
SrTiO3 + CO
2
log
(K /
(105
Pa)-1
)
-7
-6
-5
-4
-3
-2
-1
0
1
2
3
4
5
6
7
8
Khydr.
Sr(Ti0.98Sc0.02)O3-δKhydr.
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ
Ba(Zr0.9Y0.1)O3-δ
combining high stability of protonic defects with high stability against decomposition
BaZrO3 thermodynamically stable at T = 500°C and PCO2 = 1 atm!
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
the case of Y-doped BaZrO3
• perovskite with the highest lattice constant and cubic symmetryhigh proton mobility and water solubility
• some covalency of Zr/O bondproton mobility, stability
• almost ideal acceptor - dopant (Y) availableheavy doping possible, high proton conductivity
• wide band gapwide ionic domain
suitable as separator material in electrochemical cells!?
K.D. Kreuer, 2011
on the optimization of BaZrO3-based electrolytes for SOFC-applications
K.D. Kreuer, 2011
T / °C
1002003004005001000
log
(σ /
Ω-1
cm-1
)
-6
-5
-4
-3
-2
-1
0
(1000/T) / K-10.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0
Ce0.9Gd0.1O2-δceramics
(La0.9Sr0.1)(Ga0.8Mg0.2)O3-δceramics
Zr1.8Y0.2O3-δceramics
Ba(Zr0.8Y0.2)O3-δ (bulk)
Ba(Ce0.9Y0.1)O3-δ (bulk)oxide ion
conductivity (50)
proton conductivity(pH2O = 23 hPa)
conductivity compared to that of the best oxide ion conductors
K.D. Kreuer, 2011
T / °C
50100200300400500600900
σ /
Ω-1
cm-1
10-7
10-6
10-5
10-4
10-3
10-2
10-1
(1000/T) / K-1
0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8 3.0 3.2
20Y: BaZrO3pH2O = 23hPa
thin film (6µm)by LASER-ablation, Tsubstrate= 700°C
bulk
ceramicsTsinter = 1700°C
transport beyond the bulkcurrent constriction and grain boundary impedance
300nm
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-10.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8 3.0 3.2
σ /
Ω-1
cm-1
10-7
10-6
10-5
10-4
10-3
10-2
10-1
T / °C
50100200300400600600900
x=0x=0.026x=0.085x=0.17
Ba(Y0.15Zr0.85-xCex)O3-δ
CeO2 as sintering aid
x = 0 x = 0.17
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011 j / mA/cm-2
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160
∆E
/ V
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
600°C
700°C
800°C
20Y:BaZrO3-δ800°C
800°C700°C600°C
preliminary FC - testelectrolyte electrodes fuel T max.power
Yb:SrCeO3 Pt H2 800°C 35 mW Iwahara 1988
Nd:BaCeO3 Pt (Ni) H2 (CH4) 800°C 80 mW Iwahara et al. 1990
Gd:BaCeO3 Ag, Pt H2 600°C
800°C
18 mW
85 mW
Bonanos et al. 1991
Gd:BaCeO3 Pt H2 600°C
800°C
120 mW
230 mW
Taniguchi et al. 1992
Sm:BaCeO3 Pt (Ni, La0.6Ba0.4O3-δ) H2 1000°C 220 mW Iwahara et al. 1993
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
a)
anode cathode
8 e´
CH4
CO2
O2
2 H2O•OOH4
••O V2
'O
xO2
2224
xOO2O
e 8OH 8O 8H 4
H 4COOH 2CH
O 2V 2OH 2OH 4
+=+
+=+
++=
•
•••
:oxidation hydrogen micalelectroche
:reforming steam
:formation water
xO
'2O
2xO
'2O
OO
O2e4OV2
OH2O4e4OOH 4
V/OH
=++
+=++
••
•
•••by reduction oxygen
OH2O6e8O2V24OH e8OH4V2COO6CH 2
xO
'2OO
'OO2
xO4 +=++++++=+
••••••
OH2COO2CH 2224 +=+
•••
•••
−+
−=
OO
OO2
VOH
VOHOH D )x1(2Dx
DD )x2(D~
b)
CH4
CO2 +4H2 •OOH4
••
O V2
2H2O [ ][ ] hydration) of (degree A
OHx
:with
O•
=
self-regulating CH4 - steam reformingsuggested by G. Coors 2002
some comments on "a different SOFC"
K.D. Kreuer, 2011
T / °C
0 200 400 600 800 1000 1200 1400
(∆l /
l) /
%
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
1.2
1.4
(∆a/
a 0) /
%
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
1.2
1.4
dilatometryx - ray
dry
pH2O = 23 hPa
Ba(Y0.15Zr0.85)O3-δ
α = 8·10-6 K-1
T / °C
T / °C
0 200 400 600 800 1000 1200 1400
(∆l /
l) /
%
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
1.2
1.4
(∆a/
a 0) /
%
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
1.2
1.4
drypH2O = 23 hPa
Ba(Y0.15Zr0.8075Ce0.0425)O3-δ
α = 8·10-6 K-1
dilatometryx - ray
thermal and chemical expansion
K.D. Kreuer; Annu. Rev.Meter. Res., Vol 33 (2003), 333-359
K.D. Kreuer, 2011
(1000/T) / K-1 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5
log
σ /
Ω-1
cm-1
-6
-5
-4
-3
-2
-1
0
T / °C
902005001000
Ce0.9Gd0.1O2-δ
La0.9Sr0.1Ga0.9Mg0.1O3-δ
Zr0.9Y0.1O3-δ
BaY0.2Zr0.8O3-δ
NAFION
S-PEK (blend)
SOFC HT-PEM PEMLT-SOFC
PBI · 600 mol% H3PO4
"dry oligomer"
oxid ion conductors proton conductors
instead of a summaryPEM meets SOFC ? (closing the gap!)
K.D. Kreuer, 2011
thank you !Acknowledgement:
A. FuchsU. TraubU. KlockJ. MaierG. Seifert (Paderborn)W. MünchSt. Adams (Göttingen)
technical assistanceanimationTGAhead of department
x-ray structures} Quantum - MD