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laboratiro de tapones
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LABORATORIO No.2
TAPÓN CÓNICO
Alejandro García Ramírez
Luis Alejandro Tamayo Uribe
Napoleón Ruiz Rave
Mecánica de Fluidos
Profesora
Jennifer Montaño Muñoz
UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE MEDELLIN
FACULTAD DE MINAS
ABRIL 2013
1. Objetivos
Poner en práctica los conceptos vistos en clase a través de un experimento de tapón cónico. Identificar y analizar el efecto de las fuerzas hidrostáticas en un sistema en equilibrio. Analizar un modelo idealizado y compararlo con una serie de datos obtenidos experimentalmente. Utilizar herramientas estadísticas para analizar fenómenos físicos y determinar sus márgenes de incertidumbre.
2. Marco teórico
La estática de fluidos trata de los problemas relacionados con los fluidos en
reposo. En la estática de fluidos no se tiene en cuenta el movimiento relativo entre
capas adyacentes del fluido y, por lo tanto, no se tienen esfuerzos cortantes
(tangenciales) en este que traten de deformarlo. El único esfuerzo que se trata en
la estática de fluidos es el esfuerzo normal, el cual es la presión, la variación de
esta solo se debe al peso del fluido.
La descripción completa de fuerza hidrostática resultante que actúa sobre una
superficie sumergida demanda determinar la magnitud, la dirección y la línea de
acción de la fuerza.
Los principales principios que utilizamos son el de pascal y Arquímedes donde
pascal dice que la presión ejercida por un fluido incompresible y en equilibrio
dentro de un recipiente de paredes indeformables se transmite con igual
intensidad en todas las direcciones y en todos los puntos del fluido y Arquímedes
dice que un cuerpo total o parcialmente sumergido en un fluido en reposo, recibe
un empuje de abajo hacia arriba igual al peso del volumen del fluido que desaloja.
Primero se debe calcular la fuerza hidrostática resultante FR que actúa sobre la
superficie del tapón que para esto debo hallar sus componentes (FH y FV) cada
una por separado. Para esto se considera un diagrama de cuerpo libre del tapón.
Figura 1. Diagrama de cuerpo libre.
Muestre que aplicando el equilibrio estático al tapón cónico se obtiene una relación
para la Hc de la siguiente forma:
(
) *
(
)
( )
+
Asumiendo que la temperatura es constante y por tanto la densidad del fluido no
cambia:
Fuerzas hacia abajo, se tiene el peso del tapón y el peso del fluido encima del
tapón:
( ) (
)
Fuerzas hacia arriba, se tiene la boyancia, la tensión y la fuerza de fricción entre el
cono y el orificio:
, donde: (
)
Como se tiene poleas ideales (no existe fricción), la tensión T es el peso de la tara
más los pesos metálicos.
T = w
*
( )
+
Sustituyendo:
[ (
)]
*
( )
+
Igualando y despejando Hc obtenemos:
* (
)+
*
(
)+
*
(
)+ (
)
Finalmente se obtiene:
(
) *
(
)
( )
+ ( )
En el diagrama de cuerpo libre es posible ver que la fuerza f corresponde a la fuerza de
fricción que ejerce el orificio sobre el tapón cónico.
Montaje
Un tapón cónico de diámetro D, peso W y altura L se coloca de manera invertida en el fondo de un depósito tapando un orificio de diámetro d. De la base del tapón se coloca un cable que se hace pasar por un sistema de poleas de tal manera que al otro extremo se sostenga un plato (tara) con diversos contrapesos. El recipiente se llena con agua hasta una altura Hc, medida desde el fondo del depósito, hasta que rompa el equilibrio estático y permita la salida del fluido (agua). El tapón, en el instante antes de su liberación, produce la acción de las siguientes fuerzas: peso W del tapón, la tensión en el cable (asumida igual al peso de la tara y los contrapesos colocados sobre ella), el empuje hidrostático sobre las caras del tapón, y una fuerza actuando entre las superficies de contacto entre el tapón y el orificio en el fondo del depósito (fuerza de fricción). Para varios contrapesos colocados en la tara, medir la altura Hc a la cual se rompe el equilibrio estático sobre el tapón.
Figura 2. Montaje del experimento.
3. Datos preliminares
Tabla 1. Datos del nivel del agua y peso correspondiente
Hc [m] w [N]
0,495 8,3130
0,465 7,3350
0,432 6,3570
0,368 5,3790
0,306 4,4010
0,265 3,4230
0,236 2,4450
0,198 1,4670
0,128 0,4890
Tabla 2. Condiciones del ensayo
Altura tapón L [m] 0,369
Diámetro tapón D [m] 0,102
Diámetro orificio d [m] 0,055
Densidad agua ρ [Kg/m3] 998,2
Gravedad g [m/s2] 9,78
Peso tara Wtara [Kgf] 0,0975
Peso Tapón Wtapón [Kgf] 0,3259
4. Cálculos y resultados
Usando los pares de valores (Hc, w), halle f
Teniendo en cuenta la expresión (1) se considera una regresión lineal simple de la forma
( )
Donde
*
(
)
( )
+ ( )
Sean x = w; y = Hc. Se realizan los cálculos estadisticos para determinar los
parametros de regresión α y β con su respectiva incertidumbre en base a las
siguientes expresiones:
Expresiones para estimar el valor de los parametros de regresión
∑
∑
∑ ( )
∑ ( )
( )
Expresiones para determinar la incertidumbre de las observaciones
∑ ( )
∑ ( )
∑
(
)
*
( )
+
Tabla 3. Cálculos estadisticos para estimar los parametros de la regresión
Hc [m] w [N] xi² [N²] xiyi [Nm]
0,495 9,267 85,879 4,597
0,465 8,289 68,700 3,854
0,432 7,311 53,444 3,168
0,368 6,333 40,101 2,330
0,308 5,355 28,671 1,659
0,265 4,377 19,154 1,160
0,236 3,399 11,550 0,802
0,198 2,421 5,869 0,489
0,128 1,443 2,081 0,185
μy [m] μx [N] Σxi² [N²] Σxiyi [Nm]
0,322 5,355 315,430 18,205
Con los valores obtenidos de la tabla 3 y las expresiones para estimar α y β se
obtiene:
β = 0,0471 [m/N]
α = 0,0695 *m+
Tabla 4. Cálculos para determinar la incertidumbre de las observaciones
(yi - μy)² (xi - μx)² Syx0²
0,0300 15,3037 0,00156
0,0205 8,6084 0,00109
0,0122 3,8259 0,00076
0,0021 0,9565 0,00056
0,0002 0,0000 0,00050
0,0032 0,9565 0,00056
0,0073 3,8259 0,00076
0,0153 8,6084 0,00109
0,0375 15,3037 0,00156
Sy² Sx² Sxy²
0,0161 7,1736 0,0902
rxy² 0,783
S² 0,0045
Con los resultados obtenidos en la tabla 4 y dada la expresión:
Con para ( ) , se calculan las bandas de
confianza para la regresión.
Tabla 5. Intervalo de confianza para cada una de las observaciones
α + βxi + t(α/2,n-2)*Syx0 [m] α + βxi - t(α/2,n-2)*Syx0 [m]
0,5993 0,4126
0,5381 0,3817
0,4791 0,3485
0,4239 0,3116
0,3744 0,2689
0,3317 0,2195
0,2948 0,1642
0,2617 0,1053
0,2307 0,0441
Figura 3. Regresión lineal w contra Hc con bandas de confianza al 95%
y = 0,0471x + 0,0692
0,000
0,100
0,200
0,300
0,400
0,500
0,600
0,700
0,000 1,000 2,000 3,000 4,000 5,000 6,000 7,000 8,000 9,000 10,000
Hc
[m]
w [N]
Expresiones para calcular la incertidumbre de los parámetros de regresión
∑ ( )
√
∑ ( )
√
√
De estas expresiones se obtiene la tabla 6
Tabla 6. Cálculos para estimar la incertidumbre de los parámetros de regresión
Sxx 8,198
Sd 0,0126
Δβ *m/N+ 0,0104
Δα *m+ 0,0568
Así:
β = 0,05 [m] 0,01 [m]
α = 0,07 [m] 0,06 [m]
Despejando f de la expresión (3), obtenemos:
[
(
)
]
( )
Usando α = 0,0695 se tiene ft = -3,4798
Ahora despejando f de la ecuacion original (1) y reemplazando los datos Hc y w de
la tabla 3 se obtiene:
* (
)
(
)+ ( )
Tabla 7. Cálculo de la friccion a partir de la expresion (5) y error según ft
fe (N) %error
-2,870 17,51%
-2,588 25,62%
-2,376 31,73%
-2,882 17,18%
-3,342 3,96%
-3,315 4,74%
fe (N) %error
-3,010 13,51%
-2,913 16,29%
-3,559 2,26%
Promedio Promedio
-2,984 14,76%
La fuerza de fricción es negativa porque es en dirección contraria a la supuesta en la
demostración de la expresión (1).
Utilizando la ecuación (2) obtenemos un Hct correspondiente a cada w, este se compara
con los Hc observados en el experimento:
Tabla 8. Diferencia entre Hct y Hc para cada valor de w con su correspondiente error.
Hct (Hc - α - βw) % error
0,51 0,011 2,1%
0,46 0,005 1,2%
0,41 0,018 4,5%
0,37 0,000 0,1%
0,32 0,015 4,8%
0,28 0,010 3,8%
0,23 0,007 2,9%
0,18 0,015 8,1%
0,14 0,009 6,7%
promedio promedio
0,010 3,8%
5. Conclusiones
En la expresión (1) se define Hc como la altura a la cual el sistema pierde el
equilibrio estático, pero las mediciones tomadas en el laboratorio no corresponden
del todo a estas, ya que el contacto del tapón con el orificio se ha perdido por
completo.
Se considera importante tener en cuenta el material del tapón, por ejemplo si es
de un material elástico y al introducirlo en el orificio se pueden generar fuerzas por
expansión del material que no se están teniendo en cuenta en el modelo.
Si se altera la densidad del fluido en un factor λ, el peso del fluido sobre el cono
aumentaría en ese mismo factor, igualmente el empuje hidrostático aumentaría el
factor λ. Sin embargo:
Dada la expresión.
(
)
( )
Si reemplazamos ρ por λρ se tiene:
(
)
( )
De esta expresión se puede concluir que para una densidad λρ se altera la altura
de equilibrio, de modo que si la densidad aumenta la altura disminuye.
Al demostrar la expresión (1) se asume que no hay fuga del fluido por el orificio,
sin embargo al realizar el experimento se da esta situación perdiéndose parte del
empuje y alterándose las fuerzas horizontales, generando un par que es visible
cuando el equilibrio falla empezando a rotar el tapón debido a la fuerza centrífuga.
Además el contacto del tapón con el orificio se ve afectado y por ende la fricción
entre ellos también.
BIBLIOGRAFIA
Mecánica de fluidos – IRVING H. SHAMES tercera edición 1995
Fundamentos de mecánica de fluidos- BRUCE MUNSON, DONALD
YOUNG, THEODORE OKIISHI primera edición
Jiménez Mejía José Fernando, Tratamiento de datos experimentales,
Universidad Nacional de Colombia 2009.
Sotelo A., G., Hidráulica general. Volumen I, Editorial LIMUSA S.A. Sexta
edición, México, 1982.
Carvajal Luis Fernando, Una Guía para el curso de Mecánica de Fluidos,
Universidad Nacional de Colombia, 2012.