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  • 14

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    ]] -5).7

    -A.Dumon et al , op . cit , p p : 21-29 -ministre de lducation franais , utiliser les objectifs de rfrence en premire s , 1991 , paro , pp , 27-30 et p 148

    ] ministre de lducation nationale et de la formation des cadres , sciences physiques : instructions et programmes officiels, 1979 , al Maarif , Rabat , pp: 67- 70

    ] E=+5F 8 #.*>=*!5,!3 **>.1

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    8 - A. Dumon et al ,op.cit , p p : 44-45 ] &/&,, &7

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  • 15

    Le phnomne de diffraction

    Mustapha Zeraa, professeur agrg, Lyce qualifiant Hassan II, Bni mellal

    1- Prsentation : Pour tudier loptique gomtrique , on se base sur les hypothses suivantes :

    - Propagation rectiligne, - Indpendance des rayons lumineux, - Les rayons lumineux obissent aux lois de Descartes.

    Pour tudier les Phnomnes dinterfrences lumineuses on se base sur les hypothses suivantes :

    - aspect ondulatoire de la lumire, - cohrence .

    pour tudier le phnomne de diffraction , on se base sur le principe de Huygens Fresnel : - source secondaire

    - les sources secondaires peuvent interfrer .

    2- Diffraction de Fresnel diffraction de Fraunhoffer

    ouverture diffractante

    S(source) P

    Ecrau dobservtion S et P sont une distance finie , on a affaire la diffraction de Fresnel (calcul assez compliqu). S et P sont assez loignes de l ouverture, on a affaire la diffraction de Fraunhoffer ou diffraction

    linfini, ( calcul simple ).

    3-Diffraction linfini : 3.1- Par une fente :

    - La diffraction est indpendante de la position transversale de la fente

    - Lintensit lumineuse sur l cran est : ( ) 20 /a/asin(II

    pi

    pi= .

  • 16

    - La frange centrale est plus intense que les autres, 2 fois plus large. - La figure de diffraction ddpend des dimensions la fente f(/a )

    3.2- Cas de 2 fentes : ( fentes de Young) Lintensit lumineuse sur lcran :

    ( ) ( ).

    cos1/a/asin(II

    2

    0 +

    pi

    pi=

    fct de diffraction fct dinterfrence est la diffrence de phase entre les vibrations issues de F1 et F2 qui arrivent en M

    On observe une figure de interfrence module par la tache de diffraction .

    ( ) ( ). i

    x2cos1I/xI/xsin(

    xI2

    pi+

    pi

    pi=

    Si les fentes diffractantes deviennent infiniment fines I devient infiniment grand et lclairement des maximums est uniforme dans tout le champ.

    af.I = , h

    f.i =

    Cas dun rseau : dfinition :

    Un rseau est form de N fentes parallles de largeur a. Les centres de deux fentes conscutives sont distants de h (le pas de rseau) .

    Rseau clair en lumire parallle et monochromatique.

    lintensit lumineuse observe dans la direction ( voisine de laxe) :

    ( ). )2/sin(

    )2/Nsin(/a

    /asin(II22

    0

    pi

    pi=

    fct de diffraction fct dinterfrence des N fontes. i1i = + est la diffrence de phase entre les vibrations issues de Fi+1 et Fi qui arrivent en M.

    pi

    = 2 , = h(sin - sini) : diffrence de marche

  • 17

    La fonction I() est le produit de 2 termes : le premier correspond la figure de diffraction produite par une fente, le second reprsente la fonction dinterfrence.

    Direction des maximum principaux dordre p :

    ( )isinsinhpp202sinI max)( ==pi=

    =

    Formation dun spectre laide dun rseau : lorsque la source est polychromatique, pour chaque valeur de p et pour chacune des radiations composant la lumire mise, on obtient une raie : leur ensemble constitue le spectre dordre p de lumire analyse .

    Remarque : - pour un rseau, les dviations varient dans le mme sens que les langueurs donde . - pour un prisme, la plus grande dviation correspond la plus petite longueur donde.

    Rfrences : R.Annequin, J.Boutigny, cours de physique prparation aux grandes coles scientifiques, Optique 2 .

  • 18

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  • 19

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  • 20

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