Upload
fuja-novitra
View
544
Download
35
Embed Size (px)
Citation preview
Polarisasi Elips
Gelombang terpolarisasi ellips dapat diartikan sebagai gelombang yang terdiri dari dua gelombang terpolarisasi linier atau dua komponen gelombang terpolarisasi linier, jika δ adalah beda fase sama dengan 450 atau kelipatan masing –masingnya maka gelombang resultannya akan menghasilkan polarisasi elips dengan sumbu panjang (mayor) atau pendeknya (minor) bukan pada sumbu x atau y.
misalnya komponen terpolarisasi linier arah-x (Ex).
E x=E0 xsin ¿)
dan komponen gelombang terpolarisasi linier arah-y (Ey)
E y=E0 y sin ¿)
di posisi y = 0, maka :
sin (ωt )=ExE0x
dan untuk x = 0, maka:
sin (ωt+δ )=sinωt cos δ+cosωt sin δ=EyE0 y
Jika
cos (ωt )=(1−sin2ωt )12={1−( E xE0 x
)2}
12
sehingga
EyE0 y
=ExE0x
cos δ+{1−( ExE0x)
2}12sin δ
( EyE0 y)
2
=( ExE0 x)
2
cos2δ+2cosδsinδ ( ExE0x){1−( ExE0x
)2}
12+[{1−( ExE0 x
)2}
12 ]
2
sin2δ
( EyE0 y)
2
=( ExE0 x)
2
(1−sin2 δ )+2cosδsinδ ( ExE0 x){1−( ExE0x
)2}
12+sin2δ−( E xE0 x
)2
sin2δ
( EyE0 y)
2
=( ExE0 x)
2
−( ExE0 x)
2
sin2δ+2cosδsinδ ( ExE0x){1−( ExE0 x
)2}
12+sin2δ−( ExE0x
)2
sin2δ
( EyE0 y)
2
=sin2δ−2( ExE0x)
2
sin2δ+( ExE0x)
2
+2cosδsinδ ( ExE0 x){1−( ExE0x
)2}
12
( EyE0 y)
2
=s∈¿2δ+(1−2 sin2δ )( ExE0 x)
2
+2cosδsinδ ( ExE0 x){1−( ExE0x
)2}
12¿
( EyE0 y)
2
=sin2δ+(2 cos2δ−1)( ExE0 x)
2
+2cosδsinδ ( ExE0x){1−( ExE0 x
)2}
12
( EyE0 y)
2
=sin2δ+2 cos2δ−( ExE0x)
2
+2cosδsinδ ( ExE0x){1−( ExE0x
)2}
12
( EyE0 y)
2
=sin2δ+2 cosδ ( ExE0 x) [cosδ ( ExE0x
)+sinδ {1−( ExE0 x)
2}12 ]−( ExE0x
)2
( EyE0 y)
2
=sin2δ+2cosδ ( ExE0 x)( E yE0 y
)−( ExE0x)
2
( EyE0 y)
2
−2cosδ ( ExE0x)( EyE0 y
)+( ExE0x)
2
=sin2δ