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josefina-gimenez-fernandez
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Recordando Termodinámica I
Bibliografia
A Modern Course in Statistical MechanicsL.E.Reichl
Statistical MechanicsK. Huang
Statistical MechanicsR.K.Pathria
Introduction to Modern Statistical MechanicsD.Chandler
Introduction to Phase Transitions and critical PhenomenaH. Eugene Stanley
precisión
)
A
B
reversible
Irreversible
lala
pared
Las particulas enla vecindad de lapared “sienten” elno balance de fuerzas
Al tomar una fotodel sistema a Tiempo t
VACIO
Fuerzas debidas al Gas
A B
Rango de interaccion del potencial
Pared que separaA los dos sistemas
Et=E1+E2+H12
H12=termino de interaccion entre los
dos sistemas
Al separarlos Et=E1+E2
pnVVE )(0
V0
Parámetro potencial
Numero de partículas sistema
Numero promedio devecinos de cada partículassin repetición.
La energia de interaccion puede ser estimada como
E~V0* numero de particulas*numero de pares de una particula
E~V0* *V*np
Esto vale para cada uno de los sistemas 1 y 2E1+E2 ~ V0* * (V1+V2)*np
Para la interface H12~V0* *V’*np
De donde H12/(E1+E2) = V’/(V1+V2)
Como V’~R02 rint y V~R0
3
Entonces H12/(E1+E2) va a 0 con R0 tendiendo a infinito
rint
Presion externaPgas
J
Sea
adWU
T1
T2
W
Q1 (+)
Q2 (-)
T1>T2
W
Q1
Q2
Si T1>T2
Q3
Otro posible arreglo seria el siguiente
Representa un cortocircuito termico
Podemos anular unade las fuentes!!!! Y tener Trabajo positivo….No es posible
A
B
Sea el siguiente ciclo
R1
R2
s
Q1 (+)
Q2 (-)
Q2’ (+)
Q02 (-)
Q1’ (-)
Q01 (+)
WR1
WR1
Ws
T1
T2
T0
(eliminamos T2 y T1)
T1>T2>T0
(queda una unica fuente)
00201 QQ
luego
Una definición precisa de equilibrio!
grado
NT
XT
YU
TS
1
P1 P2
recipiente rigido adiabatico
Condición de contorno interna
Y
X
y(x)
x
y
Transformada de Legendre
Transformadas de Legendre
O tambien
yx
Q
xy
Q
y
M
yM
Q
M
N
y
x
yM
R
My
R
22
2
22