Upload
vic
View
100
Download
0
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Siła elektromotoryczna. Aby wytworzyć stały przepływ ładunku, potrzebujemy ‘pompy ładunku’ – urządzenia utrzymującego różnicę potencjałów pomiędzy zaciskami. Urządzenie takie nazywa się źródłem siły elektromotorycznej (źródłem SEM). bateria elektryczna. prądnica. bateria słoneczna. - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
Siła elektromotoryczna
bateria elektryczna
Aby wytworzyć stały przepływ ładunku, potrzebujemy ‘pompy ładunku’ – urządzenia utrzymującego różnicę potencjałów pomiędzy zaciskami. Urządzenie takie nazywa się źródłem siły elektromotorycznej (źródłem SEM).
prądnica
bateria słoneczna ogniwo paliwowe
Siła elektromotorycznaŹródło SEM wykonuje prace nad ładunkami i wymusza ich ruch z bieguna o mniejszym potencjale do bieguna o większym potencjale.
W źródle SEM musi istnieć pewne źródło energii, którego kosztem jest wykonywana praca.
dq
dWE
Definicja SEM:
(praca na jednostkę ładunku).
Jednostką SEM jest 1 J/C = 1 Va) obwód elektryczny i b) jego grawitacyjny odpowiednik
Obwody o jednym oczkuDrugie prawo Kirchhoffa:
Suma zmian potencjałów napotykanych przy pełnym obejściu dowolnego oczka musi być równa zeru.Punkty po drodze:
Va – potencjał w punkcie a
E – przejście przez baterię od potencjału mniejszego do większego
0 – opór przewodów
-IR - przejście przez opornik od potencjału wyższego do potencjału mniejszego
Va – potencjał w punkcie a
II prawo Kirchhoffa: Va + E – IR - Va = 0
E – IR = 0
I = E/R Prąd:
Opór wewnętrzny
E - Ir - IR = 0
W rzeczywistości źródła nie są doskonałe i mają tzw. opór wewnętrzny r. Jest to opór elementów wewnętrznych źródła.
Dla takiego obwodu:
I = E/(R + r) Prąd:
Oporniki połączone szeregowo
E – IR1 – IR2 – IR3 = 0
Dla takiego obwodu:
I = E/(R1 + R2 + R3)
Oporniki połączone szeregowo możemy zastąpić równoważnym opornikiem Rrw, w którym płynie prąd o takim samym natężeniu I i takiej samej całkowitej różnicy potencjałów U, jak na rozważanych opornikach.Stosując II prawo Kirchhoffa:
W obwodzie z oporem zastępczym Rw
E – IRw = 0
I = E/Rw
Rrw = R1 + R2 + R3
n
jnrw RR
1
(n oporników połączonych szeregowo)
Dostajemy:
Oporniki połączone szeregowo
E – IR1 – IR2 – IR3 = 0
I = E/(R1 + R2 + R3)
Oporniki połączone szeregowo możemy zastąpić równoważnym opornikiem Rrw, w którym płynie prąd o takim samym natężeniu I i takiej samej całkowitej różnicy potencjałów U, jak na rozważanych opornikach.
Stosując II prawo
Kirchhoffa:
W obwodzie z oporem
zastępczym Rw: I = E/Rw
Rrw = R1 + R2 + R3
n
jnrw RR
1
(n oporników połączonych szeregowo)
Dostajemy:
=
Obwody o wielu oczkach
Pierwsze prawo Kirchhoffa:
Suma natężeń prądów wpływających do dowolnego węzła musi być równa sumie natężeń prądów wypływających z tego węzła.
I1 + I2 = I3 + I4 + I5
Oporniki połączone równolegleOporniki połączone równolegle możemy zastąpić równoważnym opornikiem Rrw, do którego jest podłączona taka sama różnica potencjałów U i w którym płynie prąd o natężeniu I równym sumie natężeń prądów w opornikach połączonych równolegle.
Stosując I prawo Kirchhoffa w punkcie a:
W obwodzie z oporem zastępczym Rw: I = U/Rw
1/Rrw = 1/R1 + 1/R2 + 1/R3
n
j nrw RR 1
11(n oporników połączonych równolegle)
Dostajemy:
=
I1 = U/R1 I2 = U/R2 I3 = U/R3
I = I1 + I2 + I3 = U(1/R1 + 1/R2 + 1/R3)
Amperomierz i woltomierz
Amperomierz (A) – przyrząd do pomiaru natężenia prądu. Opór wewnętrzny amperomierza powinien być mały w porównaniu z oporami w obwodzie. W przeciwnym razie obecność miernika zmieni natężenie prądu, które mierzymy.
Woltomierz (V) – przyrząd do pomiaru różnicy potencjałów. Opór wewnętrzny woltomierza powinien być duży w porównaniu z oporami w obwodzie. W przeciwnym razie obecność miernika zmieni różnicę potencjałów, którą mierzymy.multimetr cyfrowy
Pole magnetyczne
Czy istnieją ładunki magnetyczne?
Magnesy trwałe są dipolami magnetycznymi - zawsze posiadają dwa bieguny - północny (N) i południowy (S).
Istnienie ładunków, czyli monopoli magnetycznych nie zostało dotychczas potwierdzone.
Różnoimienne bieguny magnetyczne przyciągają się, a jednoimienne bieguny magnetyczne się odpychają.
Definicja wektora B
Pole E:
0q
FE
Indukcja magnetyczna pola B:
vq
FB B
||
BvqFB
siła Lorentza
Jednostką indukcji magnetycznej B jest tesla (T). 1T = 1N/(Cm/s)
Kierunek siły Lorentza
BvqFB
siła Lorentza
Kierunek siły Lorentza znajdujemy z ‘reguły prawej dłoni’.
Kierunek siły Lorentza - przykład
BvqFB
siła Lorentza
Ślady elektronu (e-) i pozytonu (e+) komorze pęcherzykowej
umieszczonej w jednorodnym polu magnetycznym.
Linie pola magnetycznego
Pole magnetyczne można przedstawić graficznie za pomocą linii sił pola magnetycznego.
•w dowolnym punkcie kierunek stycznej do linii pola określa kierunek wektora B
•liczba linii sił na jednostkę powierzchni jest proporcjonalna do wartości wektora B
Pola skrzyżowane: zjawisko Halla
Sprawdźmy czy nośniki w przewodniku są naładowane dodatnio, czy ujemnie.
W wyniku obecności pola B, elektrony przemieszczają się w prawo, gromadząc się przy prawym brzegu paska.
Rozdzielenie dodatnich i ujemnych ładunków powoduje powstanie wewnątrz paska pola elektrycznego E, skierowanego od lewej do prawej. Odchyla ono elektrony w kierunku przeciwnym niż pole B, aż do osiągnięcia stanu równowagi. Z polem elektrycznym E jest związana różnica potencjałów U = Ed, d –szerokość paska. Za pomocą woltomierza możemy zmierzyć, który brzeg ma większy potencjał.
Nośniki ujemne – lewy brzeg ma większy potencjał
Nośniki dodatnie – prawy brzeg ma większy potencjał
Ruch po okręgu w polu B
Siła Lorentza F jest prostopadła do v, więc nie może zmieniać wartości prędkości, lecz jedynie jej kierunek.
Wiązka elektronów porusza się po okręgu w wyniku obecności pola magnetycznego. Fioletowe światło jest emitowane wzdłuż drogi elektronów w wyniku zderzeń z atomami gazu w komorze.
Gdy cząstka wpada w obszar pola z prędkością v prostopadłą do wektora B, porusza się ruchem jednostajnym po okręgu.
Ruch po okręgu w polu B
W ruchu jednostajnym po okręgu:
r
vmqvB
2
r
vmF
2
qB
mvr
Promień toru:
Okres obiegu:
qB
m
v
rT
22
Częstość:
m
qB
Tf
2
1 (nie zależy od v)
Tory śrubowe
Gdy cząstka wpada w obszar pola z prędkością v, która ma składową równoległą do wektora B, ruch cząstki będzie składał się z ruchu po okręgu w płaszczyźnie prostopadłej do wektora B, i ruchu postępowego w kierunku równoległym do wektora B.
Butelka magnetyczna
Przy odpowiednim układzie pola B, cząstka naładowana może się poruszać tam i z powrotem pomiędzy obszarami silnego pola na obydwu końcach. Taki układ pól nazywa butelką magnetyczną.
qB
mvr
Butelki magnetyczne utrzymują plazmę w temperaturze 120 millionów K.
Pasy radiacyjne Van Allena
Ziemskie pole magnetyczne tworzy ponad atmosferą butelkę magnetyczną w kształcie pętli między północnym i południowym biegunem magnetycznym. Są to tzw. pasy radiacyjne Van Allena Uwięzione w nich protony i elektrony odbywają drogę pomiędzy biegunami w ciągu kilku sekund.
Zorza polarna
Wysokoenergetyczne protony i elektrony z wiatru słonecznego kierują cząstki z pasów Van Allena w dół do atmosfery. Cząstki zderzają się z atomami i cząstkami gazów powietrza powodując ich świecenie.
Zorza polarna widziana z Międzynarodowej Stacji Kosmicznej 24 maja 2010
Zorza polarna
Przewodnik z prądem w polu magnetycznym
Na przewodnik znajdujący się w polu magnetycznym działa siła poprzeczna. Jest to siła Lorentza działająca na poruszające się elektrony przewodnictwa.
Przewodnik z prądem w polu magnetycznym
Wszystkie elektrony przewodnictwa znajdujące się w przewodniku o długości L, przejdą przez płaszczyznę xx’ w czasie
t = L/vd.
Przepływający w tym czasie ładunek jest równy:q = It = IL/vd
BvqFB
od
d
oB Bv
v
ILqvBF 90sin90sin
Siła Lorentza:
FB = ILB
Przewodnik z prądem w polu magnetycznym
Jeżeli pole magnetyczne nie jest prostopadłe do przewodnika, siła jest określona jako:
BLIFB
Ramka z prądem w polu magnetycznym
Na ramkę z prądem znajdującą się w polu magnetycznym działają siły magnetyczne F i –F wytwarzające moment siły, który usiłuje ją obrócić wokół własnej osi.
Ramka z prądem w polu magnetycznym
BLIFB
widok z góry widok z bokuwidok z boku, ramka obrócona
F = ILBsin
Siła:
Ramka z prądem w polu magnetycznym
F = ILBsin
Moment siły (zdolność siły F do wprawiania ciała w ruch obrotowy):
Siła:
FrM
b/2
F
M
b/2
F
M
M = 2*(b/2)aIBsin= IabBsin
Ramka z prądem w polu magnetycznym
Gdy pojedynczą ramkę zastąpimy cewką składającą się z N zwojów, moment siły działający na cewkę ma wartość:
M = NIabBsin
Silnik elektryczny
Praca wykonywana przez silniki elektryczne pochodzi od siły magnetycznej działającej na przewodnik w polu magnetycznym.