3. GAIA: DIMENTSIO BAKARREKO
POTENTZIALAK
“An expert is a man who has made all the mistakes which can be made in a very narrow field .”
N. Bohr (1885-1962)
DERIBAGARRIAK(finituak eta jarraiak)
-
Isladapen osoa
x
xx
x2
x
Rex
x
x2
EV0
R
RT
T
1
E<V0 , k2=2k1
E>V0 , k1=2k2
Isladapen eta Transmisio koefizienteak
Jolasteko:http://www.phys.uri.edu/~yoon/qscattermain.html
0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4
0.2
0.4
0.6
0.8
1R
0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4
0.2
0.4
0.6
0.8
1T
2mV0
a 10
EV0 1
Isladapen eta Transmisio koefizienteak
3
3
Burdinezko atomoak kupreko gainazalean
TUNEL EFEKTUKO MIKROSKOPIOA
Rohrer eta Binnig
Osin finitu eta infinituen arteko konparaketa:
Polonium-212-k 0.3 s-ko erdi-
bizi denbora duen 8.78 MeV-ko
alfa partikula bat igortzen du.
Po 212-ren Alfarenigorpenaren eredua:
Isladapen eta Transmisio koefizienteak:
2mV0
a 10
EV0 1
0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4
0.2
0.4
0.6
0.8
1R
0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4
0.2
0.4
0.6
0.8
1T
=10
Uhin-funtzioak:
x
x2
a2
a2
x
x2
a2
a2
=30 =10
du2
22 24 720
3
1/2
Potentzial-osin finituaren barruan energia zinetikoa konstantea da,
baina osziladore harmonikoan energia zinetikoa txikiagotzen da (beraz,
uhin-luzera handiagotuz) ertzetara hurbiltzean.
n
n
KORRESPONDENTZIA PRINTZIPIOA
Mekanika klasikoan probabilitate handiagorekin aurki dezakegu
partikula ertzetan, zeren eta han abiadura txikiagoa delako,
beraz, denbora gehiago ematen du. Mekanika kuantikoan n
txikietan gertatzen denaren aurkakoa!! Halere, n handiagotuz
mekanika klasikoaren emaitza berreskuratzen dugu.