Upload
ceri
View
61
Download
0
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Исследование возможностей проникновения энергичных солнечных частиц в магнитосферу Земли. Н.Н. Павлов Научно-исследовательский институт ядерной физики им. Д.В.Скобельцына МГУ им. М.В.Ломоносова, nnp @ mail . ru. - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Исследование возможностей проникновения энергичных
солнечных частиц в магнитосферу Земли
Н.Н. Павлов
Научно-исследовательский институт ядерной физики им. Д.В.Скобельцына
МГУ им. М.В.Ломоносова, [email protected]
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
1. Влёт, разворот и вылет (однократный залёт; отражение);
2. Попадание на разомкнутую траекторию зонального дрейфа (квази-захват; повышение плотности частиц);
3. Попадание на замкнутую дрейфовую орбиту (захват; накопление частиц).
Как выглядит попадание заряженной частицы в магнитосферу
В центре – Земля; пунктирная окружность – геосинхронная орбита.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Причины (квази-) захвата частицы
0. Их нет, если магнитосфера – симметричный диполь, а частица удовлетворяет условиям адиабатичности движения в геомагнитном поле;
1. Асимметрия магнитосферы (приближенность дневной магнитопаузы; её квазистатические перемещения вдоль XSM; локальная эрозия от пересоединения);
2. Асимметрия (спиральность) траектории движения частицы;
3. Быстрое “сжатие” (shock) геомагнитного поля внешним воздействием (например, SC; эффект зависит от энергии частицы);
4. Иное (особенности геомагнитного поля).
Hudson et al., 1997
Далее рассматривается только нешоковое, “прямое” проникновение.
p: 9RE->3RE
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Традиционные подходы
1. Исторически – для регистрации галактических космических лучей;
2. Теория Штёрмера (1955);
3. Метод “обратных траекторий”.
Современные примеры:
Flückiger & Desorgher, 2005
Kress et al., 2005
Kress et al., 2004
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Иллюстративная модель
Предлагается инструмент для простых оценок прямого прохождения энергичных заряженных частиц в магнитосферу.
Для этого используется иллюстративная модель: магнитный диполь с возможностью запуска частиц с некоторой поверхности, ассоциируемой с магнитопаузой.
Часть дипольного поля вне “магнитопаузы” можно либо сохранять, либо отключать.
Для простоты рассматривается 2D случай – движение частиц в плоскости магнитного экватора с питч-углом равным 90°.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Запуск частиц с разных r и под разными углами в 2D диполь
Глубже залетают частицы запущенные с меньших r и по направлению дрейфа;При глубоких запусках возможен дрейф по замкнутой орбите - (квази-)захват.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Иллюстрация смысла Штёрмеровской длины Cs
cf. К.-Г. Фельтхаммар (1973):
“… обсудим физический смысл Cs. … Результат … показывает, что радиус кривизны R мал по сравнению с расстоянием от центра Земли, когда штёрмеровская длина Cs велика по сравнению с этим размером, и наоборот.”
M – магнитный момент Земли, μ0 и π – известные константы, q, m и v – заряд, масса и скорость частицы.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Запуск частиц с разных r и под разными углами в 2D диполь
Глубже залетают частицы запущенные с меньших r и по направлению дрейфа;При глубоких запусках возможен дрейф по замкнутой орбите - (квази-)захват.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Запуск протонов с разных r и под разными углами в 2D диполь
Показаны минимальная достигнутая глубина (а) и период полного дрейфового оборота (б) протона – при (квази-)захвате – как функция от r запуска и направ-ления запуска. Различие абсолютных rMin существенно для малых энергий.
а б
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Эффективность захвата как функция угла влёта
Захват и, отчасти, квази-захват особо интересны тем, что они позволяют оставить частицу на длительное время в магнитосфере (накопление) и, тем самым, поднять там уровень радиации.
Далее рассматривается 2D диполь с отключенным полем вне магнитопаузы.
Форма магнитопаузы задана по модели Shue et al., 1998, с параметрами Bz=11 nT, Psw=1 nPa (выбраны произвольно).
Оцениваются относительные возможности захвата частиц поступающих из разных направлений.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Эффективность захвата как функция угла влёта
а – магнитопауза по Shue et al., 1998; поток протонов направлен по стрелке; красное утолщение – зона прохода в (квази-)захват. б – зависимость эффективности (квази-)захвата от угла падения и
энергии частиц.
а б
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Расчёты vs. наблюдения
SSC November 2001d h m dur(min) Amp(nT)6 1 51,0 2.4 79.515 15 8,3 5.6 22.1
Kress et al., 2005
De l’Ebre Obs.
Лазутин и др., 2007
Малые высоты, малые энергии
Ep=1MeV: Cs=37RE
r0=10RE -> rMin=8.8RE
Экватор (HEO/”Молния”)
Ep=25MeV: Cs=16.5RE
r0=10RE -> rMin=6.3RE
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
3D: протоны СКЛ с ненулевыми питч-углами на магнитопаузе
Магнитопауза
Падающая частица
Проекция траектории на вертикальную плоскость
Зелёные линии – уровни горизонта, стрелки – направления движения частицы в горизонтальном направлении.
Вход возможен только на оранжевых фазах траектории.
При фиксированных знаке и угле наклона межпланетного поля оптимальный (почти горизонтальный) вход в магнитосферу возможен лишь в одном направлении.
При преобладании Bz компоненты межпланетного поля возможна блокировка оптимального проникновения частиц СКЛ.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Асимметричное проникновение в полярные шапки, 1971
Данные
Интерпретация
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Асимметричное проникновение в полярные шапки
При направлении ММП от Солнца: протоны в потоках ММП контактирующих с лобами вращаются так, что вход в северный лоб вероятнее происходит в сторону Земли, а в южный – в сторону хвоста. Направление полёта частицы – к Солнцу или от него – не играет роли.
Смена полярности ММП меняет направление всех стрелок на противоположное.
Поток ММП
Протон СКЛ с нулевым питч-углом
Взгляд сверху на северный лоб
Взгляд в сторону Земли
Рассеяние протонов летящих с малыми питч-углами на изгибе обтекания сдвигает их угловое распределение в направлении зелёных стрелок.
Лобы
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Summary
•Нешоковое проникновение СКЛ в магнитосферу зависит от положения магнитопаузы и угла падения частиц;
•Поэтому (для спутниковых наблюдений) полезно иметь инструмент для оценки этих факторов;
•Представлена наглядная иллюстрация результатов Штёрмера;
•Случаи расхождения с расчётами можно использовать для рассмотрения особенностей геомагнитного поля;
•Для частиц СКЛ с ненулевым питч-углом существуют дополнительные ограничения на возможность проникновения в зависимости от знака и направления межпланетного магнитного поля;
•Направление гировращения энергичных частиц в зоне контакта межпланетного поля с лобами позволяет объяснить асимметрию прихода СКЛ в полярные шапки.
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
P.S.
Есть потребность в оцифровке отечественных космофизических журналов
ИКИ РАН Conf2011(0216) SEP in magnetosphere SINP.MSU Павлов Н.Н. [email protected]
Расчёты vs. наблюдения
Экватор, 6.6RE (GOES)
Ep=10MeV: Cs=21RE
r0=10RE -> rMin=7.1RE
Ep=30MeV: Cs=15.7RE
r0=10RE -> rMin=6.1RE
Власова и др., 2010 (в печати)