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El origen de los Elementos Químicos
Gonzalo TancrediDepto. Astronomía - Fac. Ciencias
Contenido
• Las abundancias cósmicas
• Las partículas primordiales
• La nucleosínstesis primordial
• El interior de las estrellas
• Etapas explosivas y la formación de los elementos pesados
Abundancias solares
Abundancias solares en Número de Masa
Aspectos a remarcar
• Isótopos mas livianos son los mas abundantes
• Isótopos del Li, Be y B can bajas abundancias
• Entre A = 12 (C) y 40 (Ca) pendiente decreciente con el efecto par-impar superpuesto
• Pozo entre 41 < A < 50
• Pico simétrico entre 45 < A < 67 con máximo en A=56
• Cambio de pendiente en la caída luego del pico de 56Fe en A ~ 70. Luego caída abrupta hasta A ~ 100, estabilización hasta A ~140, nueva caida hasta A ~ 150, estabilización hasta A ~180, para incrementar hasta A ~ 209
Abundancias en el Sol y
meteoritos
Abundancia del HelioResumen de diferentes determinaciones
[He]/[H]
Medio interestelar y estrellas jóvenes 0.26-0.32
Galaxias normales cercanas 0.22 – 0.34
Nube Mayor de Magallanes 0.24-0.27
Nube Menor de Magallanes 0.21-0.28
Galaxias lejanas 0.21 –0.28
Promedio 0.26 +/- 0.01
La producción en las estrellas puede explicar 0.04-0.06.
La física de partículas• Sustancias básicas: elementos• Elementos son distintas especies de
átomos• Átomos constituídos por
– Núcleo: protones (p+) neutrones (n0)
– Electrones (e-)
Toda la materia ordinaria constituída por estas 3 partículas
Antimateria
• A toda materia se asocia antimateria electrón – positrón protón – antiprotón neutrón – antineutrón
MATERIA + ANTIMATERIA RADIACIÓN
Subestructuras
Quarks y leptones
Baryons + Mesons = Hadrons
Las fuerzas fundamentales
La Unificación de las Fuerzas
El Big Bang
Resumen de la Historia del Universo
Epoca Tiempo Densidad [g/cm3] Temperatura (K) Evento
Big Bang 0 ~ infinitamente alta Extremadamente alta Origen del Universo
Planck <10-43 >1094 >1032 Era de Cosmología cuántica donde el Universo ocupaba el tamaño de un nucleón
Quark <10-23 s >1055 >1022 Poblado densamente con quarks libres
Hadron <10-4 s >1014 >1012 Aniquilación de materia y antimateria
Lepton 10-4 s a 1 s 1014-105 1012 - 1010 Rápida expansión y enfriamiento; equilibrio térmico de electrones, positrones, neutrinos y fotones
Radiación 1 s to 106 a 105 -10-22 1010 - 3000 Formación de Helio y Deuterio; la radiación se desacopla de la materia al finalizar la era
Materia >106 a <10-22 <3000 & Condesanción de quasars y cúmulos de galaxias
Presente 15-20 x 109 a 5x10-30-5x10-31 3 & Se han formado galaxias y estrellas; estrellas todavía en formación
# Al comienzo de la era de la radiación era, cuando el Universo tenía 1 s de edad y T = 1010 K, la densidad de radiación era de 105 g/cm3, mientras que la densidad de materia de sólo 0.1-1.0 g/cm3
& La temperatura de la radiación cósmica de fondo, que no esta más acoplada con la materia y su temperatura
La variación de Temperatura luego del Big Bang
Materia y AntimateriaEn el Universo primordial las partículas pueden ser creadas a
partir de energía térmica. La materia y antimateria está en equilibrio con la radiación térmica. Esto ocurre si:
kT > mc2 energía térmica media masa en reposo de la partículas
Partículas y antipartículas son creadas y aniquiladas.Cuando la temperatura cae, la tasa de creación de partículas
disminuye. En este límite dejan de crearse partículas y antipartículas, sólo se aniquilan y decaen. Si hay una pequeña asimetría en la tasa de decaimiento de partículas y antipartículas, primará la materia o antimateria.
El triunfo de la materia
Para el protón, la temperatura límite es de 1013K, correspondiente a t 10-5 s. Hubo un exceso de materia sobre la antimateria de 1 parte en 109.
Todo lo que conocemos esta formado por la esa pequeña parte de materia en exceso !!!
Los protones se mantiene estables por tener una vida media de 1032 años. En cambio los neutrones decaen con una vida media de 890 s.
Protones y NeutronesProtones y neutrones se mantenían en equilibrio a través
de las reacciones
La mayor masa del neutrón implica que en el equilibrio térmico hubiera un preponderancia de protones, que se puede estimar con la distribución de Boltzman
kT
cmm
NN pn
p
n
2)(exp
mp - masa del protón
mn - masa del neutrón Const. Boltzman: k = 8.6 x 10-11 MeV/K
Protones y NeutronesMientras la energía térmica fue superior a la diferencia de masas
entre protón y neutrón, las reacciones anteriores mantenían la razón neutrones/protones en equilibrio.
Dif. de masas m = 1.3 MeV T > 1.5x1010 K , t < 1 s
La razón neutrones/protones era: Nn/Np = 1/e = 0.36
Las reacciones finalmente cesaron cuando dejaron de producirse pares electrón-positrón (me = 0.5 MeV, T = 6x109K, t ~ 10s).
Solo se produjo el decaimieto de los neutrones (tmedia= 890s)
Si no hubieran otras reacciones que estabilizaran a los neutrones todo el Universo sería de Hidrógeno !!!
Nucleosíntesis primordial1era etapa: La formación del Deuterio
La reacción que estabiliza los neutrones es la formación del Deuterio (d - 2H)
Si bien la reacción es exotérmica (E = 2.2 MeV), mientras la temp. fuera alta la reacción se produce en ambas direcciones. Cuando T = 109K (kT = 0.1 MeV, t ~ 100s), la reacción tiende a la formación de Deuterio.
Por decaimiento de neutrones
Nn/Np = 0.135 (1 neutrón por cada 7 protones)
Nucleosíntesis primordial2da etapa: La formación del Helio
Como kT < 0.1 MeV y Etotal = 28 MeV, la reacción solo se produce en un sentido.
¿Cuánto He se formó?
Si Nn/Np = 0.135 Nn/(Np+Nn) = 12 %
Np/(Np+Nn) = 88 %
Si por cada neutrón en el núcleo de Helio se requieren 1 protón, la abundancia del He respecto a H [He]/[H] = 24 %
Otra forma de estimarlo: Si por cada neutrón había 7 protones, para formar un átomo de Helio se requiere 2 neutrones, por tanto debía haber 14 protones, 2 terminan en el núcleo de Helio y 12 mas quedan libres. La razón en masa será
[He]/[H] = 4 / 12 = 25 %
Nucleosíntesis primordial3era etapa: Los elementos livianos
La formación prosigue por absiorción de neutrones, pero la falta de núcleos estables con númeo de masa atómica 5 y 8, imposibilitó la formación de elementos mas pesados.
El fin de la Nucleosíntesis primordial !
¿Qué nos dicen las
observaciones?
La Producción de elementos en las reacciones termonucleares
La estabilidad de los núcleos atómicosDefinimos la energía de ligadura (binding energy):
mp - masa del protón
mn - masa del neutrón
A - número de masa (número de protones + neutrones)
Z - número atómico (número de protones)
m(A,Z) - masa del núcleo con A y Z
2np c Z)m(A, - m Z)-(A m Z B
Energía de ligadura por nucleón (B/A)
Liberación de Energía enFusión
Fisión
21 iif BBBQ fii 21
21 ffi iff BBBQ 21
Q > 0 si A < 56
Q > 0 si A > 90
Para 60 < A < 90, Qfusión > 0 pero muy pequeña
Formación de Helio en el interior de las estrellas
Tasas de reacción para condiciones al interior del Sol:T~107K ~ 105 kg/m3
Válida para T < 2x107K, M < 1.5 M
La cadena protón-protón (p-p)
El Ciclo CNO
106 años
7 mins
2x105 años
3x107 años
2 mins
104 años
Tasas de reacción
Las tasas de reacción son para T ~ 2x107 K.Para T~109K, la reacción se hace explosiva.
Comparación p-p vs CNO
Formación de Carbono
4He
4He
4He
8Be
8Be
12C
La reacción triple
para T > 108 K > 108 kg m-3
Evolución de una estrella de 1 M
Formación de elementos más pesados
12C + 4He 16O + 16O + 4He 20Ne + 20Ne + 4He 24Mg +
En el borde exterior de la capa de cenizas de Carbono y el interior de la capa de quema de Helio, se pueden dar reacciones de formación de átomos mas pesados como:
La quema de Carbono y Oxígeno
12C + 12C 20Ne + 4He 24Mg + 23Na + p+
16O + 16O 28Si + 4He 32S + 31P + p+
31S + n0
Si T > 7 x 108 K, se produce la quema de Carbono.Puede durar por 1000 años.
Si T > 2x109 K, se produce la quema de Oxígeno.Puede durar por 1 año.
Estrellas más masivas que el Sol
La fotodesintegración de los núcleos
Para T > 109K, existen un gran número de fotones con E> 1MeV, que pueden ser absorbidos por un núcleo produciendo su desintegración a través de un decaimiento . Es llamado fotodesintegración por analogía a la fotoionización. Las fotodesintegraciones son endotérmicas, pero las partículas eyectadas van a ser inmediatemente recapturadas, regenerando el núcleo original o núcleos mas pesados y estables, lo que lleva a reacciones exotérmicas, recuperando el balance energético total.Un ejemplo es la fotodesintegración del Neón:
La partícula puede reaccionar con otro núcleo de Neón, obteniendo Mg, dando como resultado final
20Ne + 16O + 4He
220Ne + 16O + 24Mg +
El final de la formación de elementos por reacciones termonucleares
La quema de Silicio
28Si + 7(4He)28Si + 7(4He) 56Ni
La quema de silicio no es una única reacción sino una variedad que la representamos como:
Se requieren T > 3x109K y > 1011 kg m-3. Implica la rotura de los núcleos de Silicio en un mar de partículas (4He), p+,n0 ; que se unen hasta formar 56Ni. Luego por neutronización, se obtiene 56Fe.La quema de silicio dura ~ 1 día !!
56Fe
La cáscara de cebolla
Estrellas de mas de 8 M alcanzan a formar Fe en su carozo central
El colapso finalPor estar el 56Fe en el pico de la curva de energía de ligadura por nucleón, la fusión no avanza mas allá de ese límite. Al desaparecer la presión de radiación por falta de mecanismo de generación de energía, la estrella colapsa. Si T > 1010K se produce la fotodesintegración de los núcleos en p+,n0 y e-.Para una estrella 20 M:
10 millones de años quemando H1 millón de años quemando He1000 años quemando C1 año quemando Ounos días quemando Si< 1 seg colapsa el núcleo reconviertiendo todo nuevamente a p+,n0 y e-
La neutronización
produce la liberación de un intenso flujo de neutrinos y la formación de una estrella de neutrones. Se alcanzan densidades de 1017 – 1018 kg m-3 (una caja de fósforos pesaría 15 mil millones de toneladas).
p+ + e- n0 + neutrino
La explosión de Supernovas
Nebulosa y pulsar del CangrejoExplosión de SN en 1054 AD
La última SN cercanaCassiopeia A en 1680
Iones de Silicio
Imágenes en Rayos X de Chandra
Iones de HierroIones de Calcio
Imagen en radio del VLA
La falta de LitioAbundancias solares
Abundancias solares vs meteoritos
Nucleosíntesis primordial
La destrucción del Litio
• El bombardeo de protones a T ~ 2.5 – 5 x 106 K, produce la destrucción de Li, Be y B.
• Esas temp. se alcanzan a mitad de distancia al centro del Sol. Por mezclado convectivo, el Li destruído en el interior alcanza la fotósfera, desde donde es medido.
¿Cómo cruzar la barrera del Hierro?
Abundancias solares
Energía de ligadura por nucleón
La captura de neutrones y la producción de elementos pesados
• Los neutrones libres son inestables con una vida media de 890 s (mitad de vida 617 s). Los núcleos formados por captura de neutrones son inestables respecto a decaimientos . Por ej.:
• La captura de neutrones se divide en dos clases– El proceso s : Captura de neutrones lenta (slow), donde el núcleo
producido decae a un núcleo estable antes que ocurran nuevas capturas. Produce núcleos con pocos neutrones.
– El proceso r : Captura de neutrones rápida (rapid), donde el flujo de neutrones es tan intenso que el núcleo captura muchos neutrones antes de decaer. Produce núcleos con exceso de neutrones.
58Fe + n0 59Fe 59Co + e- +
El proceso s• Captura de neutrón
• El núcleo inestable aumen-ta su Z por decaemiento
• La secuencia de procesos s tiene una terminación en el 209Bi, que es el núcleo estable mas masivo. La captura de neutrones por el 209Bi, lleva a un decaimiento por emisión de una partícula y la formación de 206Pb.
(Z, A) + n (Z, A+1) +
(Z, A+1) (Z+1, A+1) + e- +
Los números mágicosElementos con número de neutrones (N) o protones (Z)
iguales a 28, 50, 82 o 126 son mas estables que el resto y presentan abundancias mayores.
Cuando alcanzamos un número mágico por captura de neutrones (proceso s), se hace poco probable capturar nuevos neutrones.
Estos números son un efecto de la mecánica cuántica de cáscaras completas, en forma análoga a la estabilidad química que se logra cuando se completa una cáscara de electrones en los gases nobles.
¿Dónde se produce el proceso s?• En la cáscara de quema de He en una estrella del AGB
(Asymptotic Giant Branch).
• Pulsos sucesivos de quema de He. La superposición de capas convectivas lleva los núcleos masivos producidos por proceso s hacia las capas exteriores. Estos son finalmente inyectados en el medio interestellar a través del viento estelar o en la eyección de la atmósfera estelar durante la formación de una nebulosa planetaria.
• También se puede producir en estrellas de quema de C.
El proceso r
• Si la captura de neutrones se produce en tiempos menores que la vida media del decaimiento , el núcleo absorberá neutrones hasta que se equilibre la remoción de neutrones por fotones energéticos con la captura. Esto se conoce como equilibrio (n0,γ) ↔ (γ,n0)
• Nuevamente los números mágicos actúan como cuellos de botella para trepar en el camino del proceso r. Cuando se alcanza un número mágico, se vuelve estable y luego tiene un decaimiento .
Los procesos s y r
¿Dónde se produce el proceso r?
En el viento de una estrella neutrínica naciente. El colapso del carozo en una SN Tipo II o Ib deja un estrella neutrónica caliente (T> 1011K). La que se enfría por emisión de neutrinos en una escala de tiempo de 10s. Se produce un viento que transporta hasta 10-4 M , suficiente para explicar la formación de los núcleos tipo r.
Falta explicar 35 núcleosExisten 35 núcleos que no son explicable su formación por los procesos s y r (92 y 94Mo, 96 y 98Ru, 144Sm,...)
Solución: El proceso pTipos de procesos p
– Captura de protones (de ahí el nombre), pero no es el principal– Núcleos r y s preexistentes expuestos a altas temp. sufren
reacciones tipo (γ,n0), que los vuelven ricos en p+. Luego comienzan una cascada de reacciones (γ,p+) y (γ,) , que los “funden” hacia el Fe. Si la temp. baja suficientemente rápido, la caída hacia Fe es incompleta, y deja una abundancia de núcleos ricos en p+ (los núcleos tipo p).
¿Dónde se produce el proceso “p”?
• En el caso de captura de p+, en el momento del pasaje del frente de choque de una SN por su envolvente rica en H.
Poco eficiente• Para la caso de la “fundición”, se da en el colapso
del carozo de una SN Tipo II, en la cáscara de O/Ne. El frente de choque de la SN calienta la cáscara y “funde” parcialmente los núcleos. La desintegración solo es relevante, por lo que se ha sugerido pasar a llamar a este proceso .
Resumen final
Tarea cumplida
