Upload
others
View
5
Download
1
Embed Size (px)
Citation preview
MERAKLISINA
HIZLANDIRICI FİZİĞİ
CERN 6. TÜRK FİZİK ÖĞRETMENLERİ ÇALIŞTAYI BİTİRME SUNUMU
HAZIRLAYAN: Mustafa RABUŞ (Temmuz-2016 / TÖÇ 6)
HIZLANDIRMA = İVMELENDİRME = F
m
• Kütlesi (m) olan bir parçacığın hızlandırılması için
net kuvvet (F) sıfırdan farklı olmalı.
• Doğada etkili olan kuvvetler temas gerektirenler ve
alan kuvvetleri olarak iki grupta incelenebilir.
• İnsan boyutlarında temas yoluyla mekanik kuvvet
etkili olabilmekte iken atomik boyutta belirleyici
olan alan kuvvetlerdir.
• Alan kuvvetleri: 1) Kütleçekim 2) Elektromanyetik
3)Zayıf Nükleer 4) Güçlü Nükleer.
PARÇACIĞA TEMAS ETMEDEN NASIL
KUVVET UYGULARIM?
Elektron, proton veya koca bir kurşun (Pb) çekirdeğini
hızlandırmak için seçeneklerimizi gözden geçirelim:
1) Kütleçekim: Evrende en zayıf etkileşim şiddetine sahip olan
kuvvettir. Hele atomik kütlelerde etkisi dikkate değer olmaz.
2) Zayıf Nükleer Kuvvet: Erimi en kısa kuvvet olup sadece
parçacık bozunumlarında etkilidir.
3) Güçlü Nükleer Kuvvet: Erimi çekirdekle sınırlı olup çekirdeği
birarada tutan yapıştırıcı işlevindedir.
4) Elektromanyetik Kuvvet: Güçlü Nükleer Kuvvetten sonra
evrendeki en güçlü etkileşim şiddetine sahiptir. Üstelik erimi
sonsuzdur. Ancak sadece yüklü parçacıklara kuvvet uygular !
ELEKTROMANYETİK KUVVET
1) Elektrik Alan: Pozitif (+) yüklü parçacılar
elektrik alan yönünde ivmelenirken negatif (-)
yüklü parçacıklar elektrik alana zıt yönde
ivmelenirler.
2) Manyetik Alan: Pozitif (+) yüklü parçacılar
hareket doğrultularına dik bir manyetik alana
girdiklerinde hareket ve manyetik alan
vektörlerine dik 3.boyutta sağ el kuralı uyarınca
bir kuvvet etkili olur. Negatif (-) yüklü
parçacıklarda kuvvet tam tersi yönde etkir.
3) Elektromanyetik Alan: Yüklü parçacıkların
ivmeli hareketi sonucu birbirini doğuran elektrik
ve manyetik alan bileşkesidir.
DEĞİŞEN HIZIN BÜYÜKLÜĞÜ MÜ?
HIZ VEKTÖRÜNÜN YÖNÜ MÜ?
1) Elektrik alan, durağan veya hareketli olsun tüm
yüklü parçacıklara ya alan yönünde ya da alana zıt
yönde sabit bir kuvvet uygular. Bu özelliği sayesinde
parçacığın hızının büyüklüğünde değişim sağlar.
2) Manyetik alanın kuvvet üretebilmesi için; hız
vektörünün, manyetik alan vektörüne dik bileşeni
olan hareketli ve yüklü bir parçacıkla etkileşimi
zorunludur. Ve bu nedenledir ki; manyetik kuvvet hız
vektörüne her zaman dik olur. Yani manyetik kuvvet
hız vektörünün büyüklüğünü değiştiremez. Manyetik
kuvvet hız vektörünün sadece yönünü değiştirir.
VE İŞTE HIZLANDIRICILAR !
HIZLANMAK İÇİN ELEKTRİK ALAN !
YÖN DEĞİŞTİRMEK İÇİN MANYETİK ALAN !
A) ELEKTROSTATİK
HIZLANDIRICILAR
1) Paralel Levha.
2) Cockroft-Walton Jenarötörü.
3) Van de Graaff Jenaratürü.
4) Tandem Hızlandırıcı.
B) ALTERNATİF AKIM
HIZLANDIRICILARI
1) Widereo Doğrusal Hızlandırıcı.
2) Radyo-Frekans (RF) Hızlandırıcı.
3) Döndürgeç Hızlandırıcı. (Cyclotron)
4) Eşzamanlayıcı. (Synchrotron)
A) ELEKTROSTATİK HIZLANDIRICILAR
A-1) PARALEL LEVHA HIZLANDIRICILARI:
• 𝐄 = 𝐪. ∆𝐕 =𝟏
𝟐𝐦𝓿𝟐
: denklemi uyarınca q yüklü parçacık 𝓿çizgisel hızına çıkarılır.
• Bu yolla hızlandırılan bir elektronun (e-) 1voltluk gerilim
farkında kazanacağı enerji 1 elektron volt (1eV) olarak
ifade edilir. Bu birim üstel olarak (keV, MeV, GeV,…) tüm
yüksek enerji ve parçacık fiziğinde yaygın olarak
kullanılır.
• Parçacığa kazandırabileceğimiz enerji ΔV ile orantılı
olduğu için yüksek enerji, yüksek gerilim gerektirir.
• Atmosferde veya vakumda olsun elektrik alan deşarj
olarak enerji yitimine yol açar. Bazı önlemler ile bu durum
sınırlandırılabilse de elektrik alanda EMAX
= 3 MeV/m
üstüne çıkılmaz ve 3MV gerilimin üzerinde kullanılmaz.
+ -
+
𝐄
𝓿
Δ𝑽
A-2) COCKROFT-WALTON JENARATÖRÜ:
• 1911 de çekirdeğin keşfini sağlayan Rutherford
hızlandırılmış parçacıklar ile atom çekirdeğini
parçalamayı tasarlamıştır. 1928 de Rutherford un
desteği ile öğrencileri J.D.Cockroft ve E.T.S.Walton
yandaki gibi bir proton hızlandırıcı tasarlayarak 1932
de 400 KeV de ilk yapay çekirdek parçalanmasını
gerçekleştirdiler.
𝟑𝟕𝐋𝐢 + 𝐩 → 𝟐
𝟒𝐇𝐞 + 𝟐𝟒𝐇𝐞
• Alternatif gerilim kaynağından beslenen kondansatör
ve diyotlardan oluşmuş bir devre aracılığı ile gerilim 8
katına çıkarılıp 8 ayrı üniteye paylaştırılır.
• Bu sayede gerilim artırılmakla beraber, gerilimin
ünitelere dağıtılması yüksek gerilim deşarjlarının
önlerken parçacığın kademeli olarak enerjiyi
toplamasını sağlamaktadır.
• Devre elemanları-diyotların neden olduğu sınırlamalar
nedeni ile bu tür hızlandırıcıların üst limiti 1,5 MeV dir
𝟖𝐔𝟎
𝟕𝐔𝟎
𝟔𝐔𝟎
𝟓𝐔𝟎
𝟒𝐔𝟎
𝟑𝐔𝟎
𝟐𝐔𝟎
𝐔𝟎
HEDEF
KAYNAK
𝐔 = 𝐔𝟎 sin𝝎𝒕
A-3) VAN de GRAAFF JENERATÖRÜ
HIZLANDIRICILARI:
• 1931 Yılında R.J. Van de Graaff tarafından
20 MeV üzeri enerjilere çıkabilmek
amacıyla geliştirildi.
• Yüksek potansiyel levhaları elektrik
deşarjlarının önüne geçebilmek için bazı
gazlar ile yalıtılmakta.
• Ayrıca Cockroft-Walton hızlandırıcısında
olduğu gibi gerilim dağıtılarak kademeli
hızlanma teknikleri de uygulanabilmekte.
+-
+
+
+
+
+ +
+
+
+
++
++20 MV
A-4) TANDEM HIZLANDIRICILAR:
• 𝐄 = 𝐪. ∆𝐕 =𝟏
𝟐𝐦𝓿𝟐
enerjisi elektrostatik
hızlandırıcılar için sınırdır. Yani ΔV
gerilim farkında kazanılabilecek enerji
E=q.ΔV ile sınırlıdır.
• Bu sınırı aşmanın bir yolu parçacığın
yükünü ters çevirip aynı gerilimden 2
kez geçirerek sistemden toplanan
enerjiyi ikiye katlamaktır.
• Örneğin negatif yüklü H-1
atomu ΔV
gerilim farkından 1kez geçtikten sonra
elektronları soyulup aynı gerilimden
bir kez daha geçirilebilirse toplanan
enerji E=2.q.ΔV olur.
+ - kaynakhedef
𝐄𝐄H
-1H
-1H+1
+-
ORTADAKİ HIZLANDIRICI
LEVHANIN MERKEZİNDE
ELEKTRON SOYUCU
FOLYO VAR
B-1) WİDEREO DOĞRUSAL HIZLANDIRICILARI
• Elektrostatik hızlandırıcılar en fazla EMAX
=2.q.ΔV enerji
toplamaya izin verdiğini gördük. Gerilimin artırılması ise
elektrik deşarjları nedeni ile 3MV ile teknik olarak
sınırlıdır.
• İsveç li fizikçi Gustaf Ising 1924 te; parçacıkları görece
düşük gerilimlerden defalarca geçirebilmek için periyodik
olarak yön değiştiren alternatif akımı kullanmayı önerdi.
• Norveç li fizikçi Rolf Widereo 1927 bu fikri geliştirerek ilk
alternatif akımlı doğrusal hızlandırıcıyı üretti.
• Elektrik alan hedef yönünde iken parçacık hızlanmakta,
elektrik alan hedefe zıt yönde iken parçacık sürüklenme
tüpü içerisine girerek Faraday Kafesi sayesinde zıt
elektrik alandan etkilenmeden sabit hızla hedefe
ilerlemeye devam etmektedir.
• İyonların sürüklenme tüplerinden çıktığında elektrik
alanın hedef yönünde olması için içerde T/2 süresince yol
alabilmelidir. Tüp uzunluğu: LTÜP
= (𝓿t).(T/2) olmalı.
• Parçacığın hızı arttıkça tüplerin uzatılması gerekiyor.
Aynı enerjiyi düşük hızlarda toplamak için ağır iyonlar
kullanılıyor. Veya yüksek frekans (fMAX
=10MHz) kullanılarak
T küçültülüp tüpler kısa tutulmaya çalışılıyor. Yüksek
frekans ise elektromanyetik dalga yayımı ile kaybedilen
enerji miktarını artırarak iyonların enerjisini sınırlamakta.
𝐄 𝐄 𝐄 𝐄
+kaynak
+ -
𝐄 𝐄 𝐄 𝐄
+kaynak
+-
TT/2
+V
-V
V = 25 kV
f = 1 MHz
KE=50 keV⟹𝓿t = 3,1.10
6m/s
LTÜP
= 1,55 m
B) ALTERNATİF AKIM
HIZLANDIRICILARI
B-2) RADYO FREKANS (RF) HIZLANDIRICILAR
• Amerikalı bilimci Luis W. Alvarez 1947 de
sürüklenme tüplerini iletken bir tank içerisine koyup
içine elektromanyetik dalga göndererek içeride
elektrik alan indüklemeyi önerdi. (Alvarez Drift Tube
Linac- DTL)
• Böylece elektromanyetik dalga yayımı engellenerek
enerji kaybının önüne geçildi.
• Bu da çok yüksek frekanslara çıkılarak daha kısa
sürüklenme tüpleri ile çalışmayı sağladı. Alvarez
fMAX
= 200MHz de çalıştı. fRFα 1/r (KE
İYON=3-100MeV)
LTÜP
= (𝓿t).(T)
• Yürüyen Dalga Kovukları: İyon ve elektrik alan
eşzamanlı hareket ederek iyonun herzaman pozitif
yönde ivmelenmesi sağlanıyor.
+
𝐄++- - + - - -+ +
𝐁
RF
üreteci
-
𝐄+-+ + - + + +- -
𝐁
RF
üreteci
TT/2
+V
-V
+V
-V+ +
+
B-3) DÖNDÜRGEÇ HIZLANDIRICI (CYCLOTRON)
• Ernest Lawrence ve öğrencisi M. Stanley
Livingston 1931 de ilk döndürgeçi geliştirdi. 1,8
kV luk RF üreteci kullanarak protonları 80keV e
kadar hızlandırdı.
• Döndürgeçin merkezinde üretilen iyonlar D
plakalara dik uygulanan iki kutuplu
elektromıknatıs nedeni ile oluşan manyetik
alanda çember çizer. D şekilli plakalar arasından
geçerken iyonlar RF elektrik alanıyla hız kazanır.
Bu nedenle her bir yarı çemberde çemberin çapı
artar. Burada frekans sabit kalırken dönme çapı
arttığı için momentum ve kinetik enerji her yarı
turda artar.
• Parçacıklar rölativistik hızlara yaklaştığında hız
sınırlanır, dönme frekansı düşer. Bu nedenle RF
frekansında azaltma ayarı gerekli olmaya başlar.
TRÖLATİVİSTİK
= γ.T
𝐅𝐦𝐞𝐫𝐤𝐞𝐳𝐜𝐢𝐥 = 𝐅𝐦𝐚𝐠𝐧𝐞𝐭𝐢𝐤 ⟹
𝐦𝓿𝟐
𝐫= 𝐪.𝓿. 𝐁. 𝐬𝐢𝐧𝛉 ⟹ 𝐫 =
𝐦𝓿
𝐪𝐁
𝒇𝑫Ö𝑵𝑴𝑬 =𝓿
𝟐𝛑𝐫=
𝐪𝐁
𝟐𝛑𝐦
RF
𝐄
𝐁
B-4) EŞZAMANLAYICI (SYNCHROTRON)
• İlk elektron eşzamanlayıcı: 1945
• İlk proton eşzamanlayıcı: 1952
• Son ve en gelişmiş örnek olan LHC de
proton demetleri 27 km hızlandırıcı
yörüngede defalarca turlayarak
enerjilerini 7 TeV düzeyine
çıkarabilmekteler. Kafa kafaya
çarpışmalarda etkileşim enerjisi 14 TeV
düzeyine eriştirilmek istenmekte.
• Hızlanmanın gerçekleştiği RF
kovuklarında hareket doğrultusundaki
elektrik alanla rezonans sağlanmalı ki
kovuklardan geçerken ivme herzaman
pozitif yönde olsun. Bunun için:
fRF
=h.fDÖNME
h:harmonik sayı-tamsayı
• İvmeli hareket yapan yüklü parçacıklar
elektromanyetik ışıma ile enerji yitirir.
Bunu indirgemenin yolu hadron
kullanmaktır. (Yük kuarklar arasında
dağınıktır.)
F
F F
F
S
S
N
N
DÜŞEY ODAKLAR
F
F F
F
N
N
S
S
YATAY ODAKLAR
İKİSİ ARDIŞIK OLARAK PARÇACIKLARI TAM ODAKLAR
d < odak
İvmelendirme kovukları
İki kutuplu bükücü elektromıknatıslar
Dört kutuplu odaklayıcı mıknatslar
LHC
KAYNAKLAR
• CERN Türk Fizik Öğretmenleri ÇALIŞTAYI-6
Hızlandırıcı Fiziği Ders Notları (Dr. Veli Yıldız)
• Merakalısına Parçacık Ve Hızlandırıcı Fiziği (CERN)
(Dr. Bora Akgün, Dr. Gökhan Ünel, Dr. Sezen Sekmen, Dr. Umut Köse, Dr.Veli Yıldız)
• Fizik Ders Notları (Mustafa RABUŞ)