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Tema 2:Principios de la electrostáticaPrincipios de la electrostática
Antonio González Fernández
ánde
z Departamento de Física Aplicada IIIUniversidad de Sevilla
nzál
ez F
erná
Parte 7/7
Anto
nio
Gon
Parte 7/7 Dipolo eléctrico.
D ll lti l
© 2
010,
A Desarrollo multipolar
Concepto de dipolo eléctrico.Di l l id l
H+
Dipolos reales e ideales
Un dipolo está formado por dos Ejemplo:
Cl-
Un dipolo está formado por dos cargas iguales de signo opuesto
En la mayoría de los casos reales
Ejemplo: moléculap
rEn la mayoría de los casos reales las dos cargas se encuentran muy próximas (relativamente)
ánde
z H+
Cl-
próximas (relativamente)
Dipolo real: se toma |Δr′| << |r|++
p Δr′Δ ′ +q
nzál
ez F
erná
Momento dipolar: p = qΔr′
Va de la carga negativa a la positiva
−−Δr′ q−q
Anto
nio
Gon
Un dipolo ideal Para evitar que el Un dipolo
Va de la carga negativa a la positiva
© 2
010,
A
2
(o matemático) se toma Δr′→0
campo se vaya a 0 se toma q→∞, con qΔr′→p
ideal es un ente puntual
Potencial eléctrico de un dipolo idealp
Potencial de dos cargas 1 Potencial de dos cargaspuntuales −q y +qsituadas en r′ y r′ + Δr′ 0
14 ' ' '
q q r r r r r+q
−q−−++Δr′
Se aproxima al diferencial de una función
qr′
ánde
z 04 'qf
r
r r0
1'·4 '
q
rr r
30
'· '4 'q
r r rr r
p
nzál
ez F
erná
'f f r r r
0
Potencial d di l
3
· '
p r r
0
'· f r
Anto
nio
Gon
cosp Si apunta θ r
de un dipolo 304 '
r r
Si está en el origen·
p rr
© 2
010,
A
3
20
cos4p
r
Si apunta según el eje Z p
304 r
p
p
Campo de un dipolo: decae como 1/r3C p p
H ll d l di 23 ·1 · r p r r pp rEHallando el gradiente
3 50 04 4r r
p ppE
1 cosp p C. esféricas 2 3
0 0
1 cos 2cos sen4 4 r
p pr r
E u u
ánde
z Decae como
nzál
ez F
erná 1/r3:
más rápido
Anto
nio
Gon rápido
que el de una
© 2
010,
A
4
de una carga
Dipolo en un campo externo: fuerzap p
Un dipolo situado en un campo externo sufre una fuerza
q q F E r r E rFF p
p p
· F p E
· ·q r E r p E++F+F− p
−q−−+q++¡ ! · p E
ánde
z
1 qrE 23 · rq q p r r pr
Ejemplo: fuerza de una carga sobre un dipolo
nzál
ez F
erná
30
14
qr
rE 3 5
0 0
·4 4q q
q qr r
p p
p prF p F
║ ┴
Anto
nio
Gon
2qpF qpF
p║r p ┴ r
++p−− ++ p−−
++F+
FF+ F−
© 2
010,
A
5
30
24
qr
pF 304
qr
pFF−
Dipolo en un campo externo: momentop p
En un campo uniforme laEn un campo uniforme la fuerza neta es nula
S d d f
F+p+q++
aθ
τ
ESe produce un par de fuerzas, τ, que tiende a girar el dipolo
−q−−F− θ
ánde
z
p E
Tiende a alinear el dipolo con el campo (“brújula” eléctrica)
0qaE naFτ n 0 senpE n0 senqE r n
nzál
ez F
erná
En el caso de un k k M r F r F p E
Tiende a alinear el dipolo con el campo ( brújula eléctrica)
Anto
nio
Gon campo no uniforme
k kk
M r F r F p E
Produce rotaciónProduce rotación
pτ
© 2
010,
A
6
Produce rotación sobre sí mismo
Produce rotación alrededor de O
O
Dipolo en un campo externo: energíap p g
Un dipolo en un campo U q q r r rUn dipolo en un campo externo posee energía potencial electrostática
eU q q r r r
· · cosq pE r r p E
Es mínima cuando el dipolo está alineado con el campo
ánde
z
Ejemplo: energía de un dipolo en el campo de otro
2 · 3 · ·1 r p p p r p r
nzál
ez F
erná 2 1 2 1 2 1 2
e 2 1 2 50 2
31·4
rU
r
p p p r p rp E r
a) b) c) d)
Anto
nio
Gon
2p 2p 2p 22 p
a) b) c) d)
© 2
010,
A
7e 3
0 2
24
pUr
e 3
0 24pU
r
e 30 24
pUr
e 3
0 2
24
pUr
Ejemplo: interacción entre dipolos ( bl 2 22)(problema 2.22)
Fuerza entre dipolos alineados p1++
p2++ AtractivaFuerza entre dipolos alineados
21 2 1 2· F p E r 1 2 zp p p u 2· pz
p2 zar u
−− ++ −− ++r2Atractiva
21 1
1 5 30 00
3 ·14 2
z
x y
r pr z
p r r p uE
2
21 3 40 0
32 2
z z
z a
p ppz z a
u uF
ánde
z Fuerza entre dipolos paralelos
p p r
p1−−
++ p2
−−
++
r2Repulsiva
F p E r
nzál
ez F
erná 1 2 xp p p u 2· p
x
p
2 2
01 5 22 2
34
x z zy
x x a x ap
u u uE
2
21 1 4
34
zx z
pp x a
uF E u u
2 zar u 21 2 1 2· F p E r
Anto
nio
Gon 2 2
04z a x a 4
0 04xx a
Para el agua (p=6.14×10-30C·m2), F(N) = (1/2)10-12/(a(nm))4
© 2
010,
A
8El momento es nulo en los dos casos pero el 2º es inestable
g (p ), ( ) ( ) ( ( ))
Desarrollo multipolar eléctrico: se usa l f t tá l li dque las fuentes están localizadas
Si una densidad de carga ocupa unaSi una densidad de carga ocupa una región muy pequeña del espacio, se puede aproximar el potencial
Básicamente se trata de hacer un desarrollo en serie de Taylor usando que δ << 1
max '1
r
ánde
z
en serie de Taylor, usando que δ << 1r
1 d ''
r Usando el desarrollo3
1 1 · '
r r
nzál
ez F
erná
1 ·Q p r
04 '
r
r r del binomio 3' r r
r r
1 d ' · 'd ' r r
Anto
nio
Gon
30
14
Qr r
p r 3
0
1 d d' '4 r r
r rr r
© 2
010,
A
9
Momentomonopolar
' d 'Q
r MomentodipolarMomentodipolar
' 'd '
p r r
Interpretación del desarrollo lti l di lmultipolar: una carga, un dipolo,…
1 ·Q p r El potencial equivale al de una
M t l t l it d l i
30
14
Qr r
p r El potencial equivale al de una
superposición de distribuciones:
Momento monopolar: una carga puntual situada en el origen
' d 'Q r kQ q Para cargas Es la carga total de
ánde
z
Momento dipolar: un dipolo puntual situado en el origen
dQ
r kk
Q qpuntuales:la distribución
nzál
ez F
erná Momento dipolar: un dipolo puntual situado en el origen
' 'd ' p r r k kq p rPara cargas puntuales:
Análogamente para λ
Anto
nio
Gon
p
kpuntuales: una σs o una λ
Los potenciales monopolar y dipolar son las primeras
© 2
010,
A
10
aproximaciones. Para una mayor precisión hace falta el momento cuadrupolar, el octupolar,…
Aplicaciones del desarrollo multipolarp p
Sustituye una integral complicada por varias más simplesSustituye una integral complicada por varias más simples
Permite hallar el potencial en situaciones en que no hay sol ción de la integral completasolución de la integral completa
Ejemplo: potencial de un anillo fuera del eje
ánde
z Permite determinar la distribución de carga, conocido el campo o el potencial
nzál
ez F
erná campo o el potencial
Ejemplo: 2
sen cosAr B rr
¿Q? ¿p?
Anto
nio
Gon
r
2
sen cosA B 3
A Bx 04Q A 04 xB p u
© 2
010,
A
11
2r r 3r r
CargaCarga DipoloDipolo
Ejemplos de cálculo de momentos l di lmonopolares y dipolares
Una sola carga puntual MomentoZ rUna sola carga puntual situada fuera del origen
Momento monopolar
Q P t di l ?a
q
Yk
k
Q q q ¿Posee momento dipolar?
¡Sí! k k zq qa p r uUna carga no en el origen no es lo
X
ánde
z
¡k Una carga no en el origen no es lo
mismo que una carga en el origen
3
1 q qaz
nzál
ez F
erná
Dipolo formado por dos cargas:
304 r r
Para z = 5a el error es <4%
0Q Z
Anto
nio
GonDipolo formado por dos cargas:
−q en r′ y +q en r′+ Δr′0k
k
Q q q q
Y
Z
++r′+Δr′
© 2
010,
A
12
' ' ' 'k kk
q q q q p r r r r rX
Yr′ −−
Δr′
Más ejemplos: cargas y varillas ( bl 2 24)(problema 2.24)
Tres cargas +q en +au +au +au y tres −q en −au −au −auZa
Tres cargas +q en +aux, +auy, +auz, y tres q en aux, auy, auz
3 3 0Q q q 1 qa x y z
XY 2 x y zqa p u u u
3
02q y
r
ánde
z
2
d ' ' d 'L
Q l a bz z aL
Un segmento de longitud L con una densidad de carga λ = a+bz
Si b=0, solo carga
nzál
ez F
erná
32L bL
2
d ' ' d 'L
Q l a bz z aL
Si b 0, solo cargaSi a=0, solo dipolo
Anto
nio
Gon
2
2'd ' ' ' d '
12L
z zL
bLl a bz z z
p r u u
3 31 1 cosaL bL z aL bL
© 2
010,
A
133 2
0 0
1 1 cos4 12 4 12
aL bL z aL bLr r r r
Una esfera cargada superficialmente de ifmanera no uniforme
Aunque sea una esfera no se
0 coss q
puede hallar el campo aplicando la ley de Gauss
2 20 0 0
d ' cos sen d d 0sSQ S R
ánde
z
'd 'Sp r 2 2 d d 0R R
La carga de un hemisferio se cancela con la del otro
nzál
ez F
erná 'd 'sS
S p r 200 0
cos sen cos sen d d 0xp R R
2 2cos sen sen sen d d 0p R R
3
Anto
nio
Gon 00 0
cos sen sen sen d d 0yp R R
32 2 00
4cos cos sen d dzRp R R
304
3 zR
p u
© 2
010,
A
14
00 0 3zp Resulta un campo dipolar en puntos alejados... y próximos
Aplicación: el problema de una esfera hcon un hueco
Visto desde fuera, el sistema
3Q
Visto desde fuera, el sistema equivale a dos cargas puntuales
0 3 3
34
Qb a
ánde
z
3 3
1 0 1 0 3 3
4d3b b QQ
b a
3
2 3 3
a QQb a
1 r 0 2 cr r
nzál
ez F
erná
3 3b 33 3 Qb Q Q
Momento monopolar Momento dipolar
Anto
nio
Gon
3 3
3 3 3 3Tb aQ Q Q
b a b a
33 3
3 3 3 3 3 3c
ca Qb Q a Q
b a b a b a
rp 0 r
© 2
010,
A
15
Potenciallejano
3
3 3 30
·14
cQaQr b a r
r r La carga y el dipolo están en el origen